Flujo de calor normal a la superficie (T(r,z, -...
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338
Universidad Simón Bolívar Vibraciones Mecánicas: Teoría & Medición
Euro Casanova, ene 2012
Campo escalar: Transferencia de calor tridimensional axisimétrica
( ) ( )
dzdrdrtTC
drdrqqdzddrrqqdzdrdrQdrdrqdzdrq
p
zzzrrrtzrzr
θρ
θθθθθ
∂∂
=
∂+−+∂+−++ &&&&&&& )(),,(
Sólido axisimétrico( ρ, A, kr , kz , Cp)
internaenergíasalequegeneradoentra quecambiocalorcalorcalor =−+ por unidad
de tiempo
drrr ∂⋅∂
=⋅∂)()(
rT
kq tzrrr ∂
∂−= ),,(&
Ley de Fourier(relación constitutiva)
Ecuación de conservación
zT
kq tzrzz ∂
∂−= ),,(&
Vector de flujo de calor
Tzr qrqr &&& =q
⎭⎬⎫
⎩⎨⎧
=y
x
nn
n
x
y
z
re
θe
θ
rez
θe
drr
θdθrd θddrr )( +
re
z
dz
dr
r θd
dzddrrdAdrdv θθ ==
dzdrdrQ θ&
( ) drdrqq zzz θ&& ∂+
drdrqz θ&
( ) dzddrrqq rrr θ)( +∂+ &&
dzdrqr θ&
Introducción
Sistemas de 1 GDL
Sistemas de N GDL
Sistemas continuos
MEF en dinámicaDescripción del MEFElemento barraElemento vigaElemento planoElem. axysimétricosElemento sólidoFormul. de Galerking
Residuos ponderadosBarraTransf. calor 1DTransf. calor 2DTransf. calor 3DaxiFluidos
Dinámica aleatoria
Medición y diagnóstico
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0≥∀ tΩ∈∀ yx,
0),,( =−∂∂
+⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
∂∂
++∂∂ rQr
zqr
rqqr
tTC tzr
zrrp
&&&&ρ
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
∂∂
+=∂∂ r
rqq
rrq r
rr &
&& )( 0)(1
),,( =−∂∂
+∂∂
+∂∂
tzrzr
p Qzq
rrq
rtTC &&&
ρ
),,(),,(),,(1
tzrtzr
ztzr
rp QzT
kz
rrT
krrt
TC &=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂
∂∂
−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂
∂∂
−∂∂ρ
(esencial)
Condiciones de borde:
0),,( TT tzr =
(natural)
Condición inicial: ),(),,( 0 zritzr TT =
( )∞−= TThq tzrn ),,(ˆ&
Tzr Γ∈∀ ,
hzr Γ∈∀ ,
0ˆ qqn && = qzr Γ∈∀ ,
( )zzrrT nqnqrq &&&& +== nqn ˆˆ
Flujo de calor normal a la superficie
Residuo: ),,(),,(),,(1)( tzr
tzrz
tzrrp Q
zT
kz
rrT
krrt
TCTR &−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂
∂∂
−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂
∂∂
−∂∂
= ρ
Campo escalar: Transferencia de calor tridimensional axisimétricaIntroducción
Sistemas de 1 GDL
Sistemas de N GDL
Sistemas continuos
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Dinámica aleatoria
Medición y diagnóstico
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0)()( =∫Ω
dvTRxψGalerkin:
),,(),,(),,(1)( tzr
tzrz
tzrrp Q
zT
kz
rrT
krrt
TCTR &−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂
∂∂
−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂
∂∂
−∂∂
= ρ
dArddv θ=
012
0),,(
),,(),,(),( =⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂
∂∂
−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂
∂∂
−∂∂
∫ ∫A
tzrtzr
ztzr
rpzr dArdQzT
kz
rrT
krrt
TCπ
θρψ &
012 ),,(),,(),,(
),( =⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂
∂∂
−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂
∂∂
−∂∂
∫ dArQzT
kz
rrT
krrt
TCA
tzrtzr
ztzr
rpzr&ρψπ
rT
kq tzrrr ∂
∂−= ),,(&
zT
kq tzrzz ∂
∂−= ),,(&
( ) 012 =⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−
∂∂
−∂∂
−∂∂
∫ dArQzq
rrq
rtTC
A
zrp
&&&ρψπ
( ) ( ) 02 =⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−
∂∂
+∂∂
+∂∂
∫ dAQrzrq
rrq
tTrC
A
zrp
&&&ρψπ
( ) ( ) 0222 =−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂+
∂∂
+∂∂
∫∫∫ dAQrdAzrq
rrqdA
tTrC
AA
zr
Ap
&&&ψπψπρψπ
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( ) ( ) 0222 =−⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂+
∂∂
+∂∂
∫∫∫ dAQrdAzrq
rrqdA
tTrC
AA
zr
Ap
&&&ψπψπρψπ
Teorema de la Divergencia
( ) ( ) rqr
rqrr
rqrr
r &&&
∂∂
−∂∂
=∂∂ ψ
ψψ( ) ( ) ( ) qqq &&& TTT ψψψ ∇−∇=∇
( ) dsdA T
A
T ∫∫Γ
=∇ nqq ˆ&& ψψ
( ) ( ) ( ) dAdsdAzrq
rrq
A
TT
A
zr ∫∫∫ ∇−=⎥⎦⎤
⎢⎣⎡
∂∂
+∂
∂
Γ
qnq &&&&
ψψψπ ˆ2
⎭⎬⎫
⎩⎨⎧
=rqrq
z
r
&
&&q( ) ( ) rq
zrq
zzrq
zzz &&&
∂∂
−∂∂
=∂∂ ψ
ψψ
( ) ( ) ( ) ( ) ( ) dAdAdAdAzrq
rrq
A
T
A
T
A
T
A
zr ∫∫∫∫ ∇−∇=∇=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂
∂+
∂∂ qqq &&&
&&ψπψπψπψπ 2222
( ) 0ˆ2222 =+−∇−∂∂
∫∫∫∫Γ
dsdAQrdAdACrtT T
AA
Tp
A
nqq &&& ψπψπψπρψπ
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( ) 0ˆ2222 =+−∇−∂∂
∫∫∫∫Γ
dsdAQrdAdACrtT T
AA
Tp
A
nqq &&& ψπψπψπρψπ
Recordando : hqT Γ+Γ+Γ=Γ 0),,( =tzrψ Tzr Γ∈∀ ,
( )dsTThrdsqrdsqdsqdsqdshqhqT
T ∫∫∫∫∫∫Γ
∞ΓΓΓΓΓ
−+=++= ψψψψψψ 0ˆˆˆ &&&&& nnnnq
0
( )
( ) 022
222
0 =−+
+−∇−∂∂
∫∫
∫∫∫
Γ∞
Γ
dsTThrdsqr
dAQrdAdACrtT
hq
AA
Tp
A
ψπψπ
ψπψπρψπ
&
&&q
( ) 022
222
0 =−++
+−⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
∂∂
∂∂
+∂∂
∂∂
+∂∂
∫∫
∫∫∫
Γ∞
Γ
dsTThrdsqr
dAQrdArzT
zkr
rT
rkdACr
tT
hq
AAzrp
A
ψπψπ
ψπψψ
πρψπ
&
&
( )zzrrT nqnqrq &&&& +== nqn ˆˆ
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∑ ∫∫ ==e AA e
dAdAA
ettT )(),(),,( TN ηζηζ =
TeTe),(),(),( ηζηζηζψ NψψN ==
Discretizando el dominio en elementos finitos bidimensionales
Introduciendo la aproximación para T y ψ :
( ) ( ) et
et
et
z
r
zT
rT
t
t
)(),(T)(),()()(),(),,(
),,(
TBTNLTN x ηζηζηζηζ
ηζ
==⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
⎪⎭
⎪⎬⎫
⎪⎩
⎪⎨⎧
∂∂∂∂
∂∂
∂∂
( ) ( ) eee
z
r
z
r ΨBΨNLΨN x ),(T),()(),(),(
),(
ηζηζηζψ
ψ
ηζ
ηζ
==⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
⎪⎭
⎪⎬⎫
⎪⎩
⎪⎨⎧
∂∂∂∂
∂∂∂∂
∑ ∫∫ΓΓ
==Γe
q
eqq
dsds00
0
∑ ∫∫ΓΓ
==Γe
h
ehh
dsds
+⎢⎢⎣
⎡−⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
∂∂
∂∂
+∂∂
∂∂
+∂∂∑ ∫∫∫
e AAzrp
A
dAQrdArzT
zkr
rT
rkdACr
tT
eee
&ψπψψ
πρψπ 222
( ) 0220
0 =⎥⎥
⎦
⎤−++ ∫∫
Γ∞
Γ
dsTThrdsqreheq
ψπψπ &
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
∂∂∂∂
z
r)(xL
( ) 022
222
0 =−++
+−⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
∂∂
∂∂
+∂∂
∂∂
+∂∂
∫∫
∫∫∫
Γ∞
Γ
dsTThrdsqr
dAQrdArzT
zkr
rT
rkdACr
tT
hq
AAzrp
A
ψπψπ
ψπψψ
πρψπ
&
&
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et
eeTp
A
et
TeTp
A
dACdACrtT
ee
)(T)(),(),(22 TCΨTNNΨ && ==∂∂
∫∫ ρπρψπ ηζηζ
dACr pA
Te
e
ρπ ηζηζηζ∫= ),(),(),(T 2 NNC
et
eeT
A
et
TeT
A zTrT
z
rrz
Azr
dAr
dArk
kdAr
zT
zkr
rT
rk
e
ee
)(T),()(),(T),(T2
00
22
TKΨTDBBΨ ==
⎭⎬⎫
⎩⎨⎧
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
∂∂
∂∂
+∂∂
∂∂
∫
∫∫∂∂∂∂
∂∂
∂∂
ηζηζηζ
ψψ
π
πψψπ
dAreA
Te),(),(T),(TT 2 ηζηζηζπ ∫= DBBK
)(),()(),(22 tqeT
tA
TeT
A
dArQdArQee
QΨNΨ &&& == ∫∫ ηζηζπψπ
dArQ tA
Ttq
e
),()(),()( 2 ηζηζπ && ∫= NQ
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
z
r
kk0
0D
+⎢⎢⎣
⎡−⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
∂∂
∂∂
+∂∂
∂∂
+∂∂∑ ∫∫∫
e AAzrp
A
dAQrdArzT
zkr
rT
rkdACr
tT
eee
&ψπψψ
πρψπ 222
( ) 0220
0 =⎥⎥
⎦
⎤−++ ∫∫
Γ∞
Γ
dsTThrdsqreheq
ψπψπ &
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etq
eTTeT dsqrdsqreqeq
)(0),(0 0
00
22 QΨNΨ &&& == ∫∫ΓΓ
ηζπψπ dsqreq
Tetq ∫
Γ
=0
0 0),()( 2 &&ηζπ NQ
( ) ( )
eeTet
eeT
TeTet
TeT
et
TeT
dsThrdshr
dsThrdsTThr
eheh
eheh
h)(h
),()(),(),(
)(),(),(
22
22
QΨTKΨ
NΨTNNΨ
TNNΨ
&−=
−=
−=−
∫∫
∫∫
Γ∞
Γ
Γ∞
Γ∞
ηζηζηζ
ηζηζ
ππ
πψπ
dshreh
Te ∫Γ
= ),(),(),(h 2 ηζηζηζπ NNK
dsThreh
Te ∫Γ
∞= ),(),(h 2 ηζηζπ NQ&
[ ] 0h)(hqq)(T)(T 0=−++−+∑
e
eeTet
eeTeeTeeTet
eeTet
eeT QΨTKΨQΨQΨTKΨTCΨ &&&&
( ) ( )∑∑∑ +−=+==e
eeet
e
ee
e
ehqq)(hTTTT 0
;; QQQQKKKCC &&&
)()(T)(T ttt QTKTC && =+0≠Tψ
Ensamblando para todos los elementos
[ ] 0)()(T)(T =−+ tttT QTKTCΨ &&
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Elemento plano triangular de 3 nodos y 1 gdl por nodo
Elemento físico:
eT2
( )ee zr 33 ,
12
3
r
z
z o 12
3
( )0,1
( )1,0
( )0,0ζ
η
1
1
Elemento paramétrico:
eT1
eT3
eT2
eT3
eT1
Aproximación lineal para las coordenadas:
Vector de gdl
cbar ++= ηζηζ ),(
fedz ++= ηζηζ ),(
Formulación isoparamétrica:
cbaT ++= ηζηζ ),(
( ) ( ) eeeee rrrrrr 11312),( +−+−= ηζηζ
( ) ( ) eeeee zzzzzz 11312),( +−+−= ηζηζ
( ) ( ) et
et
et
et
ett TTTTTT )(1)(1)(3)(1)(2),,( +−+−= ηζηζ
er rN ),(),( ηζηζ =
[ ]⎪⎭
⎪⎬
⎫
⎪⎩
⎪⎨
⎧
==e
e
e
ett
TTT
NNNT
3
2
1
321)(),(),,( TN ηζηζ
ez zN ),(),( ηζηζ =
⎪⎭
⎪⎬
⎫
⎪⎩
⎪⎨
⎧
=e
e
e
et
TTT
3
2
1
)(Tζ=2N η=3Nηζ −−= 11N Funciones de forma
(lineales)
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ettT )(),(),,( TN ηζηζ = eΨN ),(),( ηζηζψ =
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
∂∂∂∂
z
r)(xL Matriz de derivadas de las
funciones de forma⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡==
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
zN
zN
zN
rN
rN
rN
321
321
),()(T ηζNLB x
⎭⎬⎫
⎩⎨⎧
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡=
⎪⎭
⎪⎬⎫
⎪⎩
⎪⎨⎧
∂∂∂
∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂∂∂
zNr
N
yx
yx
N
N
i
i
i
i
ηη
ζζ
η
ζ ⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡=
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
ee
ee
yx
yx
zrzr
3131
2121
ηη
ζζJ
Matriz Jacobiana
eee rrrr 13121),( ++= ηζηζ
eee zzzz 13121),( ++= ηζηζ
⎪⎭
⎪⎬⎫
⎪⎩
⎪⎨⎧
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡
−−
=⎪⎭
⎪⎬⎫
⎪⎩
⎪⎨⎧
=⎭⎬⎫
⎩⎨⎧
∂∂∂∂
∂∂∂∂
−
∂∂∂
∂
η
ζ
η
ζi
i
i
i
i
i
N
N
ee
ee
N
N
zNr
N
rrzz
2131
21311
det1J
J02
det 31213121
>=
−=
e
eeee
ArzzrJ
Elemento plano triangular de 3 nodos y 1 gdl por nodo
ζηdddzdrdA Jdet==
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B es constante para cada elemento !
( )( )ηζ
ηζ
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
+−=
−=
iii
iii
NeNez
N
NeNer
N
rr
zz
2131det1
2131det1
J
J
⎪⎭
⎪⎬⎫
⎪⎩
⎪⎨⎧
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡
−−
=⎭⎬⎫
⎩⎨⎧
∂∂∂∂
∂∂∂
∂
η
ζi
i
i
i
N
N
ee
ee
zNr
N
rrzz
2131
2131
det1J
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
eee
eee
rrrzzz
211332
123123T det
1J
B
ζ=2N η=3Nηζ −−= 11N
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡==
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
yN
yN
yN
xN
xN
xN
321
321
),()(T ηζNLB x
Elemento plano triangular de 3 nodos y 1 gdl por nodo
( )( )
( ) ( ) ( )( ) ( ) ( )( ) ( ) ( )⎥
⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
++++++++++++++++++
=
=
==
∫ ∫
∫ ∫∫−
−
eeeeeeeee
eeeeeeeee
eeeeeeeee
eepe
peT
pT
pA
Te
rrrrrrrrrrrrrrrrrrrrrrrrrrr
AC
ddC
ddCrdACre
321321321
321321321
321321321
1
0
1
0),(),(),(
1
0
1
0),(),(),(),(),(),(T
622222222262222222226
602
det2
det22
ρπ
ζηρπ
ζηρπρπ
η
ηζηζηζ
η
ηζηζηζηζηζηζ
JrNNN
JNNNNC
ζηdddzdrdA Jdet== er rN ),(),( ηζηζ =Recordando:
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Sistemas continuos
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Residuos ponderadosBarraTransf. calor 1DTransf. calor 2DTransf. calor 3DaxiFluidos
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Elemento plano triangular de 3 nodos y 1 gdl por nodo
( )TT
3211
0
1
0),(TT
1
0
1
0),(TT),(),(T),(TT
32
det2
det22
BDBJrNBDB
JBDBDBBK
eTe
eeee
eT
eT
A
Te
Arrrdd
ddrdAre
++==
==
∫ ∫
∫ ∫∫−
−
πζηπ
ζηππ
ζ
ηζ
ζ
ηζηζηζηζ
⎪⎭
⎪⎬
⎫
⎪⎩
⎪⎨
⎧
++
++
++
=
⎪⎭
⎪⎬
⎫
⎪⎩
⎪⎨
⎧
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡==
==
∫ ∫
∫ ∫∫
−
−
eee
eee
eee
eet
e
e
e
eet
teT
tT
tA
Ttq
rrrrrrrrr
AQ
rrr
AQddQ
ddrQdArQe
321
321
321)(
3
2
1)(
1
0
1
0)(),(),(
1
0
1
0),()(),(),()(),()(
22
2
122
211121112
122
det2
det22
&
&&
&&&
π
πζηπ
ζηππ
η
ηζηζ
η
ηζηζηζηζ
JrNN
JNNQ
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡= e
y
ex
e kk0
0D
Campo escalar: Transferencia de calor tridimensional axisimétricaIntroducción
Sistemas de 1 GDL
Sistemas de N GDL
Sistemas continuos
MEF en dinámicaDescripción del MEFElemento barraElemento vigaElemento planoElem. axysimétricosElemento sólidoFormul. de Galerking
Residuos ponderadosBarraTransf. calor 1DTransf. calor 2DTransf. calor 3DaxiFluidos
Dinámica aleatoria
Medición y diagnóstico
350
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Elemento plano triangular de 3 nodos y 1 gdl por nodo
⎪⎭
⎪⎬
⎫
⎪⎩
⎪⎨
⎧
+
+
=⎪⎭
⎪⎬
⎫
⎪⎩
⎪⎨
⎧
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡=
==
−−
−Γ
∫∫
02
2
62
000021012
62
22
21
21210
3
2
1210
210
1
0)0,()0,(0),(),()(
0
0
ee
eeee
e
e
eee
eeTTetq
rrrr
Lq
rrr
Lq
dLqdsqreq
&&
&&&
ππ
ζππ ζζηζηζ rNNNQ
ζ21−= Ls1
2
3
1 2
3
( )0,1
( )1,0
( )0,0 ζ
η
r
z
z o
21−L
s
eq0& ζdLds 21−=
Campo escalar: Transferencia de calor tridimensional axisimétricaIntroducción
Sistemas de 1 GDL
Sistemas de N GDL
Sistemas continuos
MEF en dinámicaDescripción del MEFElemento barraElemento vigaElemento planoElem. axysimétricosElemento sólidoFormul. de Galerking
Residuos ponderadosBarraTransf. calor 1DTransf. calor 2DTransf. calor 3DaxiFluidos
Dinámica aleatoria
Medición y diagnóstico
351
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Elemento plano triangular de 3 nodos y 1 gdl por nodo
( )( )( ) ( )( ) ( )
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡
++
++
==
==
−−
−Γ
∫
∫∫
0000303
1222
22
2121
212121
1
021)0,()0,()0,(
1
021)0,()0,()0,(),(),(),(h
eeee
eeeee
eeeT
eTTe
rrrrrrrr
LhdLh
dLhrdshreh
πηπ
ηππ
ζζζ
ζζζηζηζηζ
rNNN
NNNNK
⎪⎭
⎪⎬
⎫
⎪⎩
⎪⎨
⎧
+
+
=⎪⎭
⎪⎬
⎫
⎪⎩
⎪⎨
⎧
⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢
⎣
⎡=
==
−∞−∞
−∞Γ
∞ ∫∫
02
2
62
000021012
62
22
21
2121
3
2
121
21
1
0)0,()0,(),(),(h
ee
eee
e
e
e
ee
e
eeTTe
rrrr
LhT
rrr
LhT
dLThdsThreh
ππ
ζππ ζζηζηζ rNNNQ&
Campo escalar: Transferencia de calor tridimensional axisimétricaIntroducción
Sistemas de 1 GDL
Sistemas de N GDL
Sistemas continuos
MEF en dinámicaDescripción del MEFElemento barraElemento vigaElemento planoElem. axysimétricosElemento sólidoFormul. de Galerking
Residuos ponderadosBarraTransf. calor 1DTransf. calor 2DTransf. calor 3DaxiFluidos
Dinámica aleatoria
Medición y diagnóstico
352
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Elemento físico:
eT2
( )ee zr 33 ,
1 2
3
r
z
z o
Elemento paramétrico:
eT1
eT3
eT2
eT3
eT1Aproximación lineal para las coordenadas:
Vector de gdl
Formulación isoparamétrica:
dcbaT +++= ζηηζηζ ),(
er rN ),(),( ηζηζ =
ettT )(),(),,( TN ηζηζ =
ez zN ),(),( ηζηζ =
⎪⎪⎭
⎪⎪⎬
⎫
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
=
e
e
e
e
et
TTTT
4
3
2
1
)(T Funciones de forma (cuadráticas)
Campo escalar: Transferencia de calor tridimensional axisimétricaElemento plano cuadrilátero de 4 nodos y 1 gdl por nodo
4
eT4
1 2
3
( )1,1 −−
ζ
η
( )1,1
( )1,1 −
( )1,1−
4
2
2eT4
dcbar +++= ζηηζηζ ),(
hgfez +++= ζηηζηζ ),(
)1)(1(41
4 ηζ +−=N
)1)(1(41
1 ηζ −−=N
)1)(1(41
2 ηζ −+=N
)1)(1(41
3 ηζ ++=N
[ ]4321),( NNNN=ηζN
Introducción
Sistemas de 1 GDL
Sistemas de N GDL
Sistemas continuos
MEF en dinámicaDescripción del MEFElemento barraElemento vigaElemento planoElem. axysimétricosElemento sólidoFormul. de Galerking
Residuos ponderadosBarraTransf. calor 1DTransf. calor 2DTransf. calor 3DaxiFluidos
Dinámica aleatoria
Medición y diagnóstico
353
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ettT )(),(),,( TN ηζηζ = eΨN ),(),( ηζηζψ =
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
∂∂∂∂
z
r)(xL
Matriz de derivadas de las funciones de forma⎥
⎦
⎤⎢⎣
⎡==
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
zN
zN
zN
zN
rN
rN
rN
rN
4321
4321
),()(T ηζNLB x
⎭⎬⎫
⎩⎨⎧
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
⎪⎭
⎪⎬⎫
⎪⎩
⎪⎨⎧
∂∂∂
∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂∂∂
zNr
N
zr
zr
N
N
i
i
i
i
ηη
ζζ
η
ζ
Matriz Jacobiana
⎪⎭
⎪⎬⎫
⎪⎩
⎪⎨⎧
=⎭⎬⎫
⎩⎨⎧
∂∂∂∂
−
∂∂∂
∂
η
ζi
i
i
i
N
N
zNr
N1J
ζηdddzdrdA Jdet==
Campo escalar: Transferencia de calor tridimensional axisimétricaElemento plano cuadrilátero de 4 nodos y 1 gdl por nodo
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=⎥
⎦
⎤⎢⎣
⎡=
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
2221
1211),( JJ
JJzr
zr
ηη
ζζηζJ
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡−
−=−
1112
1222
),(
1),( det
1JJJJ
ηζηζ J
J
0det 21122211),( >−= JJJJηζJ
0det1 >⇔∃− JJ
er rN ),(),( ηζηζ =ez zN ),(),( ηζηζ =
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Medición y diagnóstico
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( )( )
( )( )∫ ∫
∫ ∫
∫
− −
− −
=
=
=
1
1
1
1),(),(),(),(
1
1
1
1),(),(),(),(
),(),(),(T
det2
det2
2
ζηρπ
ζηρπ
ρπ
ηζηζηζηζ
ηζηζηζηζ
ηζηζηζ
ddC
ddC
dACr
eTepe
peT
pA
Te
e
JrNNN
JrNNN
NNC
ζηηζ dddzdrdA ),(det J== er rN ),(),( ηζηζ =Recordando:
Campo escalar: Transferencia de calor tridimensional axisimétricaElemento plano cuadrilátero de 4 nodos y 1 gdl por nodo
⎪⎭
⎪⎬⎫
⎪⎩
⎪⎨⎧
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡−
−=
⎭⎬⎫
⎩⎨⎧
∂∂∂∂
∂∂∂
∂
η
ζ
ηζi
i
i
i
N
N
zNr
N
JJJJ
1112
1222
),(det1J
( )( )ηζ
ηζ
ηζ
ηζ
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
+−=
−=
iii
iii
NNz
N
NNr
N
JJ
JJ
1121det1
1222det1
),(
),(
J
J
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡===
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
∂∂
zN
zN
zN
zN
rN
rN
rN
rN
4321
4321
),()(),(TT ηζηζ NLBB x
B es función de las coordenadas paramétricasy de las coordenadas de los nodos del elemento !
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( ) ζηππ ηζηζηζηζηζηζηζ dddAr eT
A
Te
e
∫ ∫∫− −
==1
1
1
1),(),(),(T),(T),(),(T),(TT det22 JrNDBBDBBK
eTet
teT
tA
Ttq
ddQ
ddQdArQe
rJNN
JrNNNQ
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
==
∫ ∫
∫ ∫∫
− −
− −
1
1
1
1),(),(),()(
1
1
1
1),()(),(),(),()(),()(
det2
det22
ζηπ
ζηππ
ηζηζηζ
ηζηζηζηζηζ
&
&&&
⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡= e
y
ex
e kk0
0D
Campo escalar: Transferencia de calor tridimensional axisimétricaElemento plano cuadrilátero de 4 nodos y 1 gdl por nodo
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Residuos ponderadosBarraTransf. calor 1DTransf. calor 2DTransf. calor 3DaxiFluidos
Dinámica aleatoria
Medición y diagnóstico
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⎪⎪⎭
⎪⎪⎬
⎫
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
+
+
=⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
==
−
−−−
−
−−
−−Γ
∫
∫∫
002
2
62
22
22
21
21
2101
1)1,()1,(
210
2121
0
1
1)1,()1,(0),(),()(
0
0
ee
ee
eeeT
ee
eeTTetq
rrrr
Lqd
Lq
dLqdsqreq
&&
&&&
πζ
π
ζππ
ζζ
ζζηζηζ
rNN
rNNNQ
r
z
z oeq0& ζdLds 212
1−=
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1 2
3
ζ
η
4
1−=η
21−L
s1
2
34
bas += ζζ )(
0)1( =+−=− bas
21)1( −=+= Lbas
)1(2121
)( += − ζζ Ls
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( )
( )⎥⎥⎥⎥⎥
⎦
⎤
⎢⎢⎢⎢⎢
⎣
⎡
++++
==
==
−
−−−−
−
−−−−−
Γ
∫
∫∫
00000000003003
122
22
22
2121
2121
211
1)1,()1,()1,(
21
1
1212
1)1,()1,()1,(),(),(),(h
eeee
eeee
eeeT
ee
eeTTe
rrrrrrrr
LhdLh
dLhdshreh
πζπ
ζππ
ζζζ
ζζζηζηζηζ
rNNN
rNNNNNK
⎪⎪⎭
⎪⎪⎬
⎫
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
++
=⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡=
==
−∞
−−−
−∞
−∞−
−−Γ
∞
∫
∫∫
002
2
62
22
22
21
21
211
1)1,()1,(
21
2121
1
1)1,()1,(),(),(h
ee
ee
eeeT
ee
eeTTe
rrrr
LhTdLhT
dLThdsThreh
πζπ
ζππ
ζζ
ζζηζηζ
rNN
rNNNQ&
Campo escalar: Transferencia de calor tridimensional axisimétricaElemento plano cuadrilátero de 4 nodos y 1 gdl por nodo
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