ley.(Del lat. lex, legis).1. f. Regla y norma constante e invariable de las cosas, nacida de la causa primera o de las cualidades y condiciones de las mismas.2. f. Cada una de las relaciones existentes entre los diversos elementos que intervienen en un fenmeno.axioma.(Del lat. axima, y este del gr. ).1. m. Proposicin tan clara y evidente que se admite sin necesidad de demostracin.2. m. Mat. Cada uno de los principios fundamentales e indemostrables sobre los que se construye una teora.principio.(Del lat. principum).5. m. Cada una de las primeras proposiciones o verdades fundamentales por donde se empiezan a estudiar las ciencias o las artes.3. m. Base, origen, razn fundamental sobre la cual se procede discurriendo en cualquier materia.http://www.textoscientificos.com/fisica/mecanica/leyes-newtonLEY PRIMERA. Todo cuerpo persevera en su estado de reposo o movimiento rectilneo y uniforme a no ser en tanto que sea obligado por fuerzas impresas a cambiar su estado.Esta ley constituye el llamado principio de la inercia.LEY SEGUNDAEl cambio de movimiento es proporcional a la fuerza motriz impresa y ocurre segn la lnea recta a lo largo de la cual aquella fuerza se imprime.Esta ley indica claramente una relacin lineal (proporcional) entre fuerzas y variaciones de la cantidad de movimiento, de tipo vectorial (segn la lnea recta). Se denomina en ocasiones ley fundamental de la dinmica, permitiendo obtener las ecuaciones bsicas de la misma. Expresada como ecuacin, equivale a:

LEY TERCERACon toda accin ocurre siempre una reaccin igual y contraria. O sea, las acciones mutuas de los cuerpos siempre son iguales y dirigidas en direcciones opuestas.Se trata del llamado principio de accin y reaccinhttp://ies.cervantes.madrid.educa.madrid.org/Departamentos_archivos/dept_fq_archivos/AmplMec/FINERCIA.pdfSe llaman fuerzas de inercia (o fuerzas ficticias) a las fuerzas que explican la aceleracin aparente de un cuerpo visto desde un sistema de referencia no inercial.Polea fijaEn las poleas fijas, las tensiones (fuerzas) a ambos lados de la cuerda son iguales (T1 = T2) por lo tanto no reduce la fuerza necesaria para levantar un cuerpo. Sin embargo permite cambiar el ngulo en el que se aplique esa fuerza y transmitirla hacia el otro lado de la cuerda.

En ambos casos T1 = T2

Impulso y cantidad de movimientohttp://www.fisicapractica.com/impulso-cantidad-movimiento.php

ImpulsoEl impulso es el producto entre una fuerza y el tiempo durante el cual est aplicada. Es una magnitud vectorial. El mdulodel impulso se representa como el rea bajo la curva de la fuerza en el tiempo, por lo tanto si la fuerza es constante el impulso se calcula multiplicando la F por t, mientras que si no lo es se calcula integrando la fuerza entre los instantes de tiempo entre los que se quiera conocer el impulso.

Cantidad de MovimientoLa cantidad de movimiento es el producto de la velocidad por la masa. La velocidad es un vector mientras que la masa es un escalar. Como resultado obtenemos un vector con la misma direccin y sentido que la velocidad.

La cantidad de movimiento sirve, por ejemplo, para diferenciar dos cuerpos que tengan la misma velocidad, pero distinta masa. El de mayor masa, a la misma velocidad, tendr mayor cantidad de movimiento.

m = Masav = Velocidad (en forma vectorial)p = Vector cantidad de movimiento

Relacin entre Impulso y Cantidad de MovimientoEl impulso aplicado a un cuerpo es igual a la variacin de la cantidad de movimiento, por lo cual el impulso tambin puede calcularse como:

Dado que el impulso es igual a la fuerza por el tiempo, una fuerza aplicada durante un tiempo provoca una determinada variacin en la cantidad de movimiento, independientemente de su masa:

Polea mvilCon cuerdas paralelas y verticalesEn las poleas mviles la fuerza para lograr el equilibrio la fuerza se divide por dos siempre y cuando las cuerdas estn verticales (sin formar un ngulo)

- P = T1 + T2T1 = T2

Por lo tanto la tensin para mantenerlo en equilibrio es la mitad del peso

Con cuerdas no verticalesSi en cambio tenemos un ngulo entre las cuerdas planteamos el equilibrio descomponiendo las fuerzas en X e Y. La sumatoria de fuerzas en cada eje debe ser igual a cero.

Sobre el eje X:

Sobre el eje Y:

Tensiones de equilibrio

.- Concepto de percusinhttp://www.tecnun.es/asignaturas/Mecanica2/05/contenidos/resumen01.htm

Impulsin elemental producida por una fuerza: Impulsin producida por una fuerza en un intervalo : Percusin es la impulsin producida por una fuerza infinitamente grande F que acta durante un intervalo temporal infinitamente pequeo t:(F se denomina fuerza percusional)El grado de infinitud de la fuerza es el mismo que el orden infinitesimal de t, de modo que P sea una magnitud finita. En un slido indeformable al igual que con las fuerzas se pueden distinguir:

La aplicacin de una percusin sobre un slido libre conlleva:- La aparicin sbita e instantnea de un campo de aceleraciones infinitas- Una variacin brusca y finita de su campo de velocidades- Sin que vare la posicin del slidohttp://www.uco.es/users/mr.ortega/fisica/archivos/Lecciones/LFM12.PDF

12.2. Momento angular.- El momento angular o cintico3 con respecto a unpunto arbitrario O (fijo en un cierto referencial) de una partcula de masa m yvelocidad v (en ese mismo referencial), o sea de cantidad de movimiento p = mv, sedefine como el producto vectorialL r mv r p [12.3]

12.3. Impulsin angular.- Con el objeto de indagar acerca del significadofsico del momento angular de una partcula, estudiaremos como vara L en eltranscurso del tiempo. Para ello, calcularemos la derivada del momento angular conrespecto al tiempo;[12.7] dLdtddt(r p ) drdt p r dpdtv p r F r Fpuesto que F = dp/dt. El primer trmino del segundo miembro de la expresinanterior es nulo, ya que v es paralelo a p. El segundo trmino, r F, es el momentocon respecto al centro u origen de momentos O, arbitrariamente elegido, de la fuerzaque acta sobre la partcula. De este modo, hemos establecido una relacinimportante entre el momento angular de la partcula y el momento de la fuerza queacta sobre ella; i.e.,M dL [12.8]dtAs, podemos enunciar:La rapidez de cambio del momento angular de una partcula es igual almomento de la fuerza que acta sobre ella.Debemos resaltar que la ecuacin [12.8] slo es correcta cuando tanto L como MFigura 12.4se evalan con respecto a un mismo centro u origen de momentos que puede serelegido arbitrariamente y que deberestar fijo en un cierto referencial.La ecuacin [12.8], que como veremosms adelante es fundamental para ladiscusin del movimiento de rotacin,guarda una gran semejanza formal con laque relaciona la rapidez de cambio de lacantidad de movimiento de una partculacon la fuerza que acta sobre ella, estoes, con F = dp/dt; con la cantidad demovimiento p reemplazada por el momentoangular L y la fuerza F por sumomento M.12.3.- Impulsin angular. 301De la ec. [12.8] se desprende que el cambio dL en el momento angular de lapartcula durante un intervalo de tiempo infinitesimal dt es igual al producto delmomento aplicado por el intervalo de tiempo (infinitesimal) durante el cual acta,M dt dL [12.9]de modo que dicho cambio dL es paralelo al momento aplicado M. El cambio totalen el momento angular durante un intervalo de tiempo t = tB - tA vendr dado por[12.10] tBtAM dt LBLAdL LB LA Lde modo que aun cuando el primer miembro de [12.9] slo pueda ser integrado encondiciones muy concretas (cuando conozcamos M en funcin del tiempo), la integraldel segundo miembro conduce siempre a un resultado sencillo; i.e.,L [12.11]El primer miembro de [12.10] se denomina impulsin del momento o impulsinangular y la ecuacin anterior expresa el siguiente resultado importante:La impulsin del momento de la fuerza que acta sobre una partcula esigual a la variacin del momento angular de la partcula.Este es el enunciado del teorema del momento angular, que se aplica fundamentalmentea las fuerzas impulsivas, como las que aparecen en las colisiones ypercusiones, es decir en aquellos casos en los que no conocemos la dependencia conel tiempo de la fuerza (y por ende del momento) aplicada a la partcula. Elsignificado del teorema anterior guarda una gran semejanza formal con el teoremade la cantidad de movimiento. La impulsin del momento es una magnitud vectorial(sus unidades son las mismas que las del momento angular) y mide, en cierto modo,la efectividad del momento de la fuerza para producir cambios en el momentoangular (o sea, en el estado de rotacin).

http://intercentres.edu.gva.es/iesleonardodavinci/Fisica/Impulso/Impulso-lineal.pdf DEFINICIN OPERATIVA DEL IMPULSO LINEAL Y LEY DE CONSERVACIN PARA UNA PARTCULAImpulso lineal y cantidad de movimiento Manuel Alonso Snchez (IES Leonardo Da Vinci de Alicante En el lenguaje moderno la cantidad de movimiento de un objeto se define mediante la expresin p=mv. Es decir, es una magnitud vectorial proporcional a la masa y a la velocidad del objeto. Partiendo de esta definicin y aplicando la ley fundamental de la mecnica de Newton, las variaciones de cantidad de movimiento se expresan en funcin de la fuerza resultante y el intervalo de tiempo durante el cual se ejerce sta: Fres= ma = m (dv/dt) --> Fresdt = mdv = d (mv) = dp A la cantidad Fresdt se denomina impulso lineal y viene a representar una magnitud fsica que interviene en las acciones violentas o impactos, tales como choques. En este tipo de acciones conviene considerar la duracin del impacto y la fuerza ejercida durante el mismo. De la expresin obtenida se deduce que el impulso lineal es igual a la variacin de la cantidad de movimiento. Si la fuerza resultante es cero (es decir, si no se acta sobre el objeto) el impulso tambin es cero y la cantidad de movimiento (p=mv) permanece constante. Llamamos a esta afirmacin ley de conservacin del impulso lineal, aplicada a un objeto o una partcula.http://www.esi2.us.es/DFA/MRI/Apuntes/Impulsiva.pdfhttp://books.google.es/books?id=uBx8Y4cui9MC&pg=PA317&lpg=PA317&dq=TEOREMAS+de+la+dinamica+PERCUSIONAL&source=bl&ots=_5LsNId5JK&sig=3JydbXFZ02GdCa0x0ctZcjClpGY&hl=es&sa=X&ei=s7aKUOfDLoH80QW_yoHwDg&ved=0CCUQ6AEwAQ#v=onepage&q=TEOREMAS%20de%20la%20dinamica%20PERCUSIONAL&f=false