Análisis Dimensional y Semejanza - materias.fi.uba.armaterias.fi.uba.ar/6718/Analisis Non...
Transcript of Análisis Dimensional y Semejanza - materias.fi.uba.armaterias.fi.uba.ar/6718/Analisis Non...
1
AnAnáálisis Dimensional y lisis Dimensional y SemejanzaSemejanza
Osborne Reynolds (1842-1912)
AdimensionalizaciAdimensionalizacióónn de las de las ecuaciones de conservaciecuaciones de conservacióónn
t*=t/(L/Ut*=t/(L/U∞∞))L/UL/U∞∞tttiempotiempo
presipresióónn
densidaddensidad
VelocidadVelocidad
LongitudLongitud
MagnitudMagnitud
PP
ρρ
(x(x11,x,x22,x,x33))
Variables Variables RealesReales
P*=P/P*=P/ρρ00UU∞∞22ρρ00UU∞∞
22
ρρ *= *= ρρ //ρρ00ρρ00
UU∞∞
(x(x11*,x*,x22*,x*,x33*)=(x*)=(x11/L, x/L, x22/L, x/L, x33/L)/L)LL
Variables AdimensionalesVariables AdimensionalesParParáámetro que metro que adimensionalizaadimensionaliza
),,( 321 uuuu =r ( ) ( ) ( )( )∞∞∞= UuUuUuu /,/,/ 321*r
Ecuaciones Ecuaciones ConservConserv. adimensionales. adimensionales( ) ( ) ( ) ( ) 0******
*
*
=++∂∂ udivdivu
trr ρρρ
( ) ( )upgradDt
uD rr
21∇+= υ
ρ
0=++∂∂ udivdivu
trr ρρρ
A resolver con las condiciones fronteras e iniciales del escurrimiento
VtVt=0=0VnVn=0=0
VtVt*=0*=0VnVn*=0*=0
υLU∞=Re
( ) ( ) ( ) ( ) ( )*2****2
****
*
Re111 upgrade
Frugradu
tu
zr(rr
r
∇++−=+∂∂
ρ
gLUFr ∞=
InterpretaciInterpretacióón Fn Fíísica de Reynoldssica de Reynolds
FenFenóómenos de menos de convecciconveccióón prevalecen n prevalecen sobre los desobre los dedifusidifusióónn
FenFenóómenos de difusimenos de difusióón n prevalecen sobre los de prevalecen sobre los de convecciconveccióónn
ττconvconv<< << ττdifdifττdifdif<< << ττconvconv
FluFluconvconv>>>>FluFludifdifFluFludifdif>>>>FluFluConvConv
L >>L L >>L ViscosasViscosasL L Viscosas Viscosas >>L>>LFFInerciaInercia >> F >> F Viscosas Viscosas F F Viscosas Viscosas >>F >>F InerciaInercia
Re grandesRe grandesRe pequeRe pequeññosos
NNúúmero de Reynolds Crmero de Reynolds CrííticoticoRRéégimen Laminargimen Laminar--RRéégimen Turbulentogimen Turbulento
Osborne Reynolds (1842-1912)
Flujo Laminar Flujo Laminar vsvs Flujo TurbulentoFlujo Turbulento
2
Flujos con el mismo nFlujos con el mismo núúmero de mero de ReynoldsReynolds
( ) ( )*2******
*
Re1 ωωωω rrr
r
∇+= gradtD
D
En coordenadas adimensionales el campo de velocidades o de vorticidad para una dada condición frontera e inicial sólo depende de un único parámetro adimensional: El número de Reynolds
Esto permite efectuar estudios sobre maquetas o valernos de resultados experimentales obtenidos previamente
( ) ( ) ( )*2******
*
Re11 upgrad
tDuD rr
∇+=ρ
ObjetivosObjetivos
Identificar los parIdentificar los paráámetros adimensionales metros adimensionales importantes que describen distintos tipos importantes que describen distintos tipos de flujo y las interacciones de los mismos de flujo y las interacciones de los mismos con un cuerpo scon un cuerpo sóólido.lido.
P*=P/P*=P/PP00pp00PPpresipresióónn
t*=t/Tt*=t/TTTtttiempotiempo
UU∞∞VelocidadVelocidad
densidaddensidad
LongitudLongitud
MagnitudMagnitud
ρρ
(x(x11,x,x22,x,x33))
Variables Variables Reales Reales (dimensionales)(dimensionales)
ρρ *= *= ρρ //ρρ00ρρ00
(x(x11*,x*,x22*,x*,x33*)=(x*)=(x11/L, x/L, x22/L, x/L, x33/L)/L)LL
Variables AdimensionalesVariables AdimensionalesParParáámetro que metro que adimensionalizaadimensionaliza((magnmagn. . ReferRefer))
),,( 321 uuuu =r ( ) ( ) ( )( )∞∞∞= UuUuUuu /,/,/ 321*r
Variables independientes: x, t
Variables dependientes: u, p, ρ
Parámetros físicos: μ (viscosidad din.), c (veloc. Prop. Sonido),…
De manera mDe manera máás general:s general:
( )aladimensionoscilacióndeFrecuenciaf
ULSt
LUU
ConvectivaInFzaLocalInFza
ULSt
==
≈≈=
0
200
00
0 /1
..
ρτρ
τ
( )( )LU
LpInerciadeFzasPresióndeFzas
UpEu
//2
00
02
00
0
ρρ≈≈=
ViscosasFzasInerciadeFzasLU
≈= ∞
υRe
( ) ( ) ( ) ( ) ( )*2****2
****
*
Re11 upgradEue
Frugradu
tuSt z
r(rrr
∇++−=+∂∂
ρ
( )g
LUgravitatFzaConvectivaInFzaFr
gravondaspropVelocconvVeloc
cU
gLUFr
g
0
2002 /
..
.
ρρ
≈≈
≈≈= ∞∞
( ) ( )
( ) ( )L
t
≈∇
≈∂∂
τ
NNúúmeros Adimensionalesmeros Adimensionales AnAnáálisis Dimensionallisis DimensionalEl anEl anáálisis dimensional es un proceso mediante lisis dimensional es un proceso mediante el cual se examinan las dimensiones de las el cual se examinan las dimensiones de las ecuaciones y de los fenecuaciones y de los fenóómenos fmenos fíísicos para sicos para tener una nueva visitener una nueva visióón de sus solucionesn de sus soluciones
A partir de este anA partir de este anáálisis surge la relevancia que lisis surge la relevancia que tienen los distintos partienen los distintos paráámetros adimensionales metros adimensionales lo que presenta como ventajalo que presenta como ventaja
Reducir el nReducir el núúmero de variablesmero de variablesDa una guDa una guíía de ca de cóómo realizar una prueba sobre un mo realizar una prueba sobre un modelo a escalamodelo a escala
3
Unidades de medida de base y derivadasUnidades de medida de base y derivadasLas distintas magnitudes (o variables) fLas distintas magnitudes (o variables) fíísicas de un problema estsicas de un problema estáán n vinculadas entre svinculadas entre síí por relaciones determinadaspor relaciones determinadas
Al fijar unidades de medidas sobre algunas de ellas las unidadesAl fijar unidades de medidas sobre algunas de ellas las unidades de de medidas del resto quedan determinadas.medidas del resto quedan determinadas.
Distinguimos entre unidades de medida de base (tambiDistinguimos entre unidades de medida de base (tambiéén llamadas n llamadas primarias o fundamentales) y unidades de medida de magnitudes primarias o fundamentales) y unidades de medida de magnitudes derivadas.derivadas.
En la prEn la prááctica alcanza con establecer unidades de medida para tres ctica alcanza con establecer unidades de medida para tres magnitudes fundamentales las que dependen de las condiciones magnitudes fundamentales las que dependen de las condiciones concretas del problema.concretas del problema.
Habitualmente se adoptan como unidades de medida para las Habitualmente se adoptan como unidades de medida para las magnitudes fundamentalesmagnitudes fundamentales
Unidades de longitudUnidades de longitudUnidades de tiempoUnidades de tiempoUnidades de masa (o unidad de fuerza)Unidades de masa (o unidad de fuerza)
EjemploEjemplo
L/TL/TVelocidadVelocidad
presipresióónn
densidaddensidad
tiempotiempo
LongitudLongitud
MagnitudMagnitud
PP
ρρ
tt
(x(x11,x,x22,x,x33))
Variables Variables RealesReales
P*=P/P*=P/ρρ00 ((L/T)L/T)22ρρ00L/TL/T22
ρρ *= *= ρρ //ρρ00ρρ00
t*=t/Tt*=t/TTT
(x(x11*,x*,x22*,x*,x33*)=(x*)=(x11/L, x/L, x22/L, x/L, x33/L)/L)LL
Variables AdimensionalesVariables AdimensionalesParParáámetro que metro que adimensionalizaadimensionaliza
( ) ( ) ( )( )∞∞∞= UuUuUuu /,/,/ 321*r),,( 321 uuuu =r
FFóórmulas de dimensirmulas de dimensióónn
Las fLas fóórmulas de dimensirmulas de dimensióón de toda magnitud fn de toda magnitud fíísica tiene la sica tiene la forma de un monomio de potencia.forma de un monomio de potencia.
Considerando las magnitudes de base ya mencionadas Considerando las magnitudes de base ya mencionadas esto significaesto significa
Ejemplo: Para el caso del coeficiente de Viscosidad quedaEjemplo: Para el caso del coeficiente de Viscosidad queda
[ ] [ ] [ ]tml TML
[ ] [ ] [ ] [ ] 111 −−=== TLMsm
kgsPaμ
Principio de homogeneidad Principio de homogeneidad dimensionaldimensional
FunciFuncióón algebraican algebraica
La expresiLa expresióón algebraica que n algebraica que describe relaciones entre describe relaciones entre magnitudes fmagnitudes fíísicas es msicas es máás s restrictiva que la expresirestrictiva que la expresióón de n de arriba. Requiere que las arriba. Requiere que las dimensiones (unidades) a dimensiones (unidades) a ambos lados del signo igual ambos lados del signo igual sean las mismas sean las mismas (homogeneidad dimensional)(homogeneidad dimensional)
2xy =
2bS =
01
0),(
22
2
=⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ −=⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
=−=
bS
bSF
bSbSF
b
Estructura de ligazEstructura de ligazóón funcional entre n funcional entre las distintas magnitudes flas distintas magnitudes fíísicassicas
Consideramos una variable dimensional Consideramos una variable dimensional ““aa”” funcifuncióón n de otras variables dimensionales ade otras variables dimensionales a11,a,a22,,…….a.ann..
a= f (aa= f (a11,a,a22,,……., a., akk--11,a,akk,a,ak+1k+1,,……..,a..,ann--11, a, ann))
Supongamos que las k primeras magnitudes tienen Supongamos que las k primeras magnitudes tienen dimensiones independientes entre sdimensiones independientes entre síí. Esto significa . Esto significa que estas magnitudes no pueden expresarse unas en que estas magnitudes no pueden expresarse unas en funcifuncióón de otras como monomios de potencian de otras como monomios de potencia
[ ] [ ] [ ][ ] [ ] [ ][ ][ ] [ ] [ ][ ] 3
3
12
1
:
:
:
−
−
→
→
→
LMdensidada
TLVelocidada
LLongituda [ ] [ ] [ ][ ] [ ] [ ][ ][ ] [ ] [ ][ ] 2
6
15
4
:
:
:
−
−
→
→
→
TLnaceleracióa
TLVelocidada
LLongituda
4
Supongamos que las dimensiones de los parSupongamos que las dimensiones de los paráámetrosmetrosaakk+1+1, , aakk+2+2,,…….a.ann--11,a,ann
Se pueden expresar en funciSe pueden expresar en funcióón de las dimensiones de los k primerosn de las dimensiones de los k primeros..
Si cambiamos las escalas de las magnitudes o variables independiSi cambiamos las escalas de las magnitudes o variables independientes entes (a(a11,a,a22,,……., a., akk--11,a,akk)) (v.g. metro a mil(v.g. metro a milíímetro) de modo tal quemetro) de modo tal que
aa’’11= = ββ11 aa11aa’’22= = ββ22 aa22::::::::::::::::::::::::::aa’’kk--11= = ββkk--11 aakk--11aa’’k k = = ββk k aakk
Las dimensiones de los parLas dimensiones de los paráámetros dependientes se vermetros dependientes se veráán modificadas de n modificadas de las siguiente maneralas siguiente manera
aa’’ = (= (ββ11))m1m1 ((ββ22))m2m2 ……. (. (ββ kk--11))mkmk--11 ((ββkk ))mkmk aa::::::::::::::::::::::aa’’k+1 k+1 = (= (ββ11))p1p1 ((ββ22))p2p2 ……. ..(. ..(ββ kk--11))pkpk--11 ((ββkk ))pkpk aakk+1+1aa’’k+2 k+2 = (= (ββ11))q1q1 ((ββ22))q2q2 ……. ..(. ..(ββ kk--11))qkqk--11 ((ββkk ))qkqk aakk+2+2::::::::::::::::::::::::aa’’nn--1 1 = (= (ββ11))y1y1 ((ββ22))y2y2 ……. ..(. ..(ββ kk--11))ykyk--11 ((ββkk ))ykyk aann--11aa’’n n = (= (ββ11))z1z1 ((ββ22))z2z2 ……. ..(. ..(ββ kk--11))zkzk--11 ((ββkk ))zkzk aann
La relaciLa relacióón inicialn iniciala= f (aa= f (a11,a,a22,,……, a, akk--11,a,akk,a,ak+1k+1,,……..,a..,ann--11, a, ann))
Se expresa luego del cambio de escala comoSe expresa luego del cambio de escala comoaa’’=f(a=f(a’’11,a,a’’22, a, a’’kk--11,a,a’’kk,a,a’’k+1k+1,,……..,a..,a’’nn--11, a, a’’nn))
Que se puede escribir tambiQue se puede escribir tambiéén comon como
( ) ( ) ( )( )nzk
kz2
2z1
11kpk
kp2
2p1
1kk2211mk2
m22
m11 a.....,,a...,a, ,...a,afa.... ββββββββββββ …= +
( ) ( ) ( ) ( )( )nzk
kz2
2z1
11kpk
kp2
2p1
1kk2211n1mk2
m22
m11 a.....,,a...,a, ,...a,afaaaf.... ββββββββββββ …= +,...,, 2
Eligiendo las escalasEligiendo las escalas
Y Designando a Y Designando a
Tendremos que el problema se reduce en el Tendremos que el problema se reduce en el nnúúmero de variables a considerarmero de variables a considerar
kk aaa
1;......;1;1
22
11 === βββ
zkk
zzn
knqkk
qqk
pkk
ppk
mkk
mm
aaaa
aaaa
aaaa
aaaa
....;......
....;
....
;....
22
11
22
11
222
21
1
11
22
11
===
=
−++ πππ
π
( ) ( )knkn ff −− == πππππππ ,.....,,,.....,,,.....,1,1 2121
Teorema Teorema PiPi o de o de BuckinghamBuckingham”Dada una ecuaciDada una ecuacióón de n de n n variables homogvariables homogéénea en nea en forma dimensional, se puede forma dimensional, se puede reducir a una relacireducir a una relacióón entre n entre nn--k k productos productos adimensionales adimensionales independientes, donde independientes, donde k k es es el nel núúmero mmero míínimo de nimo de dimensiones de referencia dimensiones de referencia necesarias para describir las necesarias para describir las variables.variables.””
Para el caso particular n=k, Para el caso particular n=k, tendremos tendremos
( )knf −= ππππ ,.....,, 21
cte=π
Comentarios sobre el teorema Comentarios sobre el teorema
El teorema no predice la relaciEl teorema no predice la relacióón funcional n funcional entre los parentre los paráámetros adimensionalesmetros adimensionales
La relaciLa relacióón entre estos parn entre estos paráámetros debe metros debe ser determinada experimentalmenteser determinada experimentalmente
Los nLos n--k park paráámetros son independientes metros son independientes entre sentre síí
Ejemplo: Arrastre sobre una esfera lisaEjemplo: Arrastre sobre una esfera lisa
( )μρ ,,, 0UDfFd =
1111--11--33--11[L][L]
00--11--1100--22[T][T]
0000111111[M][M]
DDUU00μμρρFdFd
Re1
01
220
==
==
DU
FDU
FD
d
ρμπ
ρπ
Fd
U0
D1D2
D3 Fd
μ
Fd
ρ
n= 4
K= 3
( )1ππ f=
FD
ReVideo
Video 1
Video 2
5
CaCaíídada de de presipresióónn a lo largo a lo largo de un de un conductoconducto
pΔ
V
D
l
μ
e
Flujo estacionario, viscosos, incompresible en un tubo recto horizontal
: Caída de Presión
: Velocidad Media en el conducto: Diámetro del conducto
: Largo del tubo
: Viscosidad del fluido
: Rugosidad media
P1
P2
P3
( )elDVfp ,,,,, μρ=Δ
Lista de paramétros dimensionales1
7 , , , , , , =μρΔ nelDVp
Selección de dimensiones primarias o de referencia2
tLM ,,Lista de dimensiones de todos los parámetros3
2LtM
pΔk = 3
ρ
3LM
V
tL
D
L
l
L
μ
LtM
e
L
Selección de variables4 DVρ
Estableciemiento de las ecuacionesdimensionales (n-k = 4)
5a 1cba DVρ=Π
k= 3
pΔ 2
fed DVρ=Π μ
3ihg DVρ=Π l 4
lkj DVρ=Π e
00
11
00
ee
00
11
00
ll
111111--33--11[L][L]
00--11--1100--22[T][T]
0000111111[M][M]
DDVVμμρρΔΔpp Determinación de los números adimensionales5b
1cba DVρ=Π pΔ 2
fed DVρ=Π μ
( )cba
LtL
LM
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
3( ) f
ed
LtL
LM
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
3⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
2LtM 000 tLM= ⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
LtM 000 tLM=
01 : =+aM013 : =−++− cbaL
02 : =−−bt 01 :013 :01 :
=−−=−++=+
etfed-LdM
201
−==−=
bc
a
111
−=−=−=
efd
21 Vp
ρΔ
=Π VDρμ
=Π2
Determinación de los números adimensionales5b
( )ihg
LtL
LM
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
3( )l
kj
LtL
LM
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
3L 000 tLM= L 000 tLM=
0 : =gM013 : =+++− ihgL
0 : =− ht 0 :013 :0 :
=−=+++=
ktlkj-L
jM
010
=−==
hig
010
=−==
klj
Dl
=Π3 De
=Π4
3ihg DVρ=Π l 4
lkj DVρ=Π e
RelacionesRelaciones funcionalesfuncionales parapara la la cacaíídada de de presipresióónn en un en un conductoconducto
21 Vp
ρΔ
=ΠVDρμ
=Π2 Dl
=Π3 De
=Π4
( )elDVfp ,,,,, μρ=Δ
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ρμ
=ρΔ
≡De
Dlf
De
Dl
DVf
VpC
Df ,,
Re1,,2
μρ DV
D ≡Re : Reynolds de Número
6
ComentariosComentarios
Si hubiesemos adoptado lVρ
21 Vp
ρΔ
=ΠVlρμ
=Π2 lD
=Π3 le
=Π4
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ρμ
=ρΔ
≡le
lDf
le
lD
lVf
VpC
lf ,,
Re1,,2
ticascaracterís longitudes las son D ó l
AnAnáálisis de semejanzalisis de semejanzaSólo un número limitado de problemas pueden ser resueltos por métodos analíticos
La solución de problemas reales involucra en general una combinación de análisis y resultados experimentales
Las experiencias son realizadas en laboratorios sobre maquetas, porque ensayos en modelos a escala 1 en 1 son imposibles o muy caros.
El análisis dimensional puede ser utilizado para establecer las leyes de escala entre el modelo concebido en el diseño (prototipo) y la maqueta usada en las experiencias
Tipos de SemejanzaTipos de SemejanzaSemejanza Geométrica: Maqueta y prototipos son no se encuentran distorsionados y la relación entre dimensiones se mantiene constante. Los modelos están en escala.
Esta relación debe respetarse también en el caso de valores como rugosidad, radios de curvatura, etc.
Semejanza Cinemática: Existe semejanza geométrica y de tiempo también.Se cumple si las líneas de corriente son semejantes o la razón entre los módulos de velocidad de prototipo y maqueta son constantes en todo el dominio.
Semejanza Dinámica: Exsite si la razón entre los módulos de las fuerzas presentes en el flujo del prototipo y de la maqueta debe ser constantes .
2; Lp
mL A
ALpLm λλ ==
VT
L
pp
mm
p
m
TLTL
VV
λλλ
===//
QT
L
pp
mm
p
m
aT
L
pp
mm
p
m
TLTL
TLTL
aa
λλλ
λλλ
===
===
33
3
22
2
//
//
2223
3
VLT
L
pp
mm
pp
mm
p
m
LL
aMaM
FF
λλλλλ
ρρ
ρ===
Semejanza y Modelado de Semejanza y Modelado de fenfenóómenosmenos
Dos fenDos fenóómenos son semejantes cuando cumplen los tres criterios de menos son semejantes cuando cumplen los tres criterios de semejanza (geomsemejanza (geoméétrica, cinemtrica, cinemáática y dintica y dináámica) En ese caso se puede a mica) En ese caso se puede a partir de las caracterpartir de las caracteríísticas de un fensticas de un fenóómeno obtener las caractermeno obtener las caracteríísticas sticas del otro por un simple cdel otro por un simple cáálculo anlculo anáálogo a un cambio de unidades de logo a un cambio de unidades de medida.medida.
Para efectuar este cPara efectuar este cáálculo es necesario conocer las lculo es necesario conocer las ““escalas del pasajeescalas del pasaje””
Para toda clase de fenPara toda clase de fenóómenos semejantes todas las caractermenos semejantes todas las caracteríísticas sticas ffíísicas no dimensionales tienen el mismo valor numsicas no dimensionales tienen el mismo valor numéérico. La recrico. La recííproca es proca es igualmente vigualmente váálidalida
Si todas las caracterSi todas las caracteríísticas adimensionales son idsticas adimensionales son idéénticas para dos nticas para dos escurrimientos cualesquiera estos son semejantes.escurrimientos cualesquiera estos son semejantes.
En sEn síímbolosmbolospimi ππ =
Ejemplos: Submarino en escala 1:5Ejemplos: Submarino en escala 1:5
p
pp
m
mm
promaq
lUlUυυ
=
= ReRe
pmpp
m
m
pm
pm
p
m
UUUll
Ull
551
=⇒=⇒=
=
υυ
υυmm
p
mp
pm
pp
p
mm
m
ppUUpU
pUp
252
22 =⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=⇒
=
=
ρρ
ρρ
Ensayo en agua
Submarino Submarino sumergido sumergido totalmentetotalmente
Ensayo en aire
ppp
m
m
pm
pm
p
m
UUll
Ull
7515
51
==⇒=
=
υυ
υυmm
p
m
p
mp
pm
pp
p
mm
m
ppUUpU
pUp
625.510
2
3
22=⎟
⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=⇒
=
=
−ρρ
ρρ
ρρ
( )DUfFD ,,,μρ=Re0
1
20
==
==
μρπ
ρπ
lU
ClU
FD
d
lUCFCC ppDDDD mpmp
2ρ=⇒=
Semejanza Incompleta: Submarino Semejanza Incompleta: Submarino SemisumergidoSemisumergido
p
p
m
m
p
pp
m
mm
promaqpromaq
lgU
lgUlUlU
FrFr22
ReRe
==
==
υυ
Ensayo en agua
pmp
p
p
mm
pmpp
m
m
pm
pm
p
m
UUl
UllU
UUUll
Ull
5
551
22 =⇒=
=⇒=
⇒=
= υυ
υυ
( )DUcfF gD ,,,,μρ=
lgU
lU
ClU
FD
d
2
2
01
20
Re
=
==
==
π
μρπ
ρπ
7
MMéétodotodo aproximadoaproximado parapara estimarestimar el el arrastrearrastre
En la maqueta se procura mantener el número de Froude
Resist. por onda m. = Resist. Medida m. – Resist. Calc. analít. m.
Coefficiente de arrastre por onda.: (Cd)wave= Resist onda/(ρV2A)m
Resist. por onda del prototipo = (Cd)wave ×(ρV2A)p
Resist. total Prototipo= Resist por onda protot + Resist. Calc. analít.
El arrastre se divide en dos términos independientes:Cdwave + Cdvisc
ResistenciaResistencia aerodinaerodináámicamica de un Omnibusde un Omnibus
Velocidad Túnel (m/s)
18.0 21.8 26.0 30.1 35.0 38.5 40.9 44.1 46.7
Fuerza medida (N)
3.10 4.41 6.09 7.97 10.7 12.9 14.7 16.9 18.9
En túnel de viento en una escala 1:16
Drag on a Model Bus
0
5
10
15
20
0 10 20 30 40 50
Air Speed (m/s)
Drag
For
ce (N
)
6
25
1064.4
ms1046.1
m438.2s3600
hrkm
m1000km/hr100Re ×=
×
×××=
ν=
−p
ppp
wV
46.0=DC
0.45
0.46
0.47
0.48
0.49
0.5
0.51
0.52
0 1 2 3 4 5 6
DAV
FC DD
2
21ρ
=
)10(Re 5−×=μ
ρVw
( ) pppDD AVCFp
2
21Re ρ=
kN 71.12146.0 2 =×= ppD AVF ρ
Video 1Video 1Video 2Video 2Video 3Video 3Video 4Video 4
ConclusionesConclusionesHemos presentado los distintos nHemos presentado los distintos núúmeros meros adimensionales que aparecen en diversos problemas de adimensionales que aparecen en diversos problemas de la mecla mecáánica de fluidos.nica de fluidos.
Estos nEstos núúmeros adimensionales estmeros adimensionales estáán vinculados entre sn vinculados entre sííy se puede formar un ny se puede formar un núúmero limitado de nmero limitado de núúmeros meros independientes tal cual lo fija el teorema de independientes tal cual lo fija el teorema de BuckinghamBuckingham..
Si se asegura que estos nSi se asegura que estos núúmeros adimensionales meros adimensionales mantienen su valor se logra semejanza geommantienen su valor se logra semejanza geoméétrica, trica, cinemcinemáática y dintica y dináámica entre un modelo y un prototipo.mica entre un modelo y un prototipo.