23.3 – A Primeira Lei da Termodinâmica

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23.3 – A Primeira Lei da Termodinâmica Expressa a conservação da energia! int E W Q Rudolf Clausius (1822-1888) Convenções: Q > 0: calor transferido para o sistema W > 0: trabalho realizado sobre o sistema ΔE int : variação de energia interna do sistema

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23.3 – A Primeira Lei da Termodinâmica. Expressa a conservação da energia !. Convenções : Q > 0 : calor transferido para o sistema W > 0 : trabalho realizado sobre o sistema ΔE int : variação de energia interna do sistema. Rudolf Clausius (1822-1888). - PowerPoint PPT Presentation

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23.3 – A Primeira Lei da Termodinâmica

Expressa a conservação da energia!

intEWQ

Rudolf Clausius(1822-1888)

Convenções:

Q > 0: calor transferido para o sistemaW > 0: trabalho realizado sobre o sistemaΔEint: variação de energia interna do sistema

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Diagramas p-V e processos termodinâmicos

p, V, TUm fluido em equilíbrio tem pressão p, volume V e temperatura T bem definidos

Fato experimental: basta determinar duas dessas três variáveis para determinar univocamente o estado do fluido, pois haverá uma relação f(p,V)=T (equação de estado) que permite determinar a terceira variável

Exemplo – gás ideal: pV=nRT

Assim, o estado de equilíbrio de um fluido é determinado por um ponto no diagrama p-V

V

pEstado de equilíbrio termodinâmico

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Há inúmeras maneiras de se levar um sistema de um estado inicial (i) a um estado final (f) do diagrama p-V: processos termodinâmicosSe o processo for realizado de forma lenta (quase-estática), de modo que o sistema passe por estados sucessivos de equilíbrio termodinâmico, poderá ser representado por uma linha no diagrama p-V

V

pProcessos termodinâmicos quase-estáticos

i

f

Se, além disso, não houver perda de energia (atrito), o processo será reversível

Exemplo de processo reversível: aumentar (ou diminuir) a pressão sobre o gás adicionando (ou retirando) uma bolinha de cada vez (pistão sem atrito)

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Variação de energia interna: if EEE int,int,int

Depende apenas dos estados inicial e final e não do processo

V

pi

f Diz-se que a energia interna é uma função de estado (como veremos a seguir, está diretamente relacionada à temperatura)

intEWQ Q e W podem depender do processo, mas Q+W é o mesmo para qualquer processo (mesmo irreversíveis): Outra versão da 1a. Lei

dWdQdE intProcessos infinitesimais:

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23.5 – Trabalho para o gás ideal

Se o gás se expande, realiza um trabalho:

pdVpAdssdFdW

F

sd

Trabalho infinitesimal realizado sobre o gás:

pdVdW Trabalho total:

pdVdWW (processos reversíveis)

V

pi

fW

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Exemplos:

1. Processo a volume constante (isocórico)

V

p

i

fpdVdW

0dV 0 W

Pela 1a. Lei: intEQ

2. Processo a pressão constante (isobárico)

pdVW f

i

V

V

dVp if VVp

V

p

i fW

iV fV

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Q

bf

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3. Processo a temperatura constante (isotérmico)

-

pdVW dVV

nRTf

i

V

V V

dVnRT

i

f

V

VnRTW ln

4. Processo adiabático (sem troca de calor)

0Q Pela 1a. Lei: intEW

-

Como veremos na próxima aula, em um processo adiabático:

1 constante, pV

Isoterma

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iiVppV

V

Vpp ii

pdVW f

i

V

V

ii V

dVVp

-

11

1

ifii VVVp

Usando:ffii VpVp iiff VpVpW

1

1

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5. Processo cíclico

i=f

0intint,int, EEE if

Pela 1a. Lei: WQ

Sentido horário: 0W

Sentido anti-horário:

0W

6. Expansão livre adiabática

(paredes adiabáticas)

0Q

(expansão livre)0W

Então: 0int EEste processo não é reversível

(estados intermediários não são de equilíbrio)

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