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b) Filtre passe-bande : généralisationLa fonction de transfert d’un filtre passe-bande du second ordre peut s’écrire sous la forme :
H(jx) =H0
1 + jQ(x− 1x)
=j xQH0
1− x2 + j xQ
La deuxième expression fait apparaître le dénominateur utilisé dans la forme canonique.On en déduit les valeurs du gain G = |H| et de ϕ = arg(H)
G =|H0|√
1 +Q2(x− 1x)2
ϕ = arg(H0)− arg
(1 + jQ(x− 1
x)
)
soit α = arg
1︸︷︷︸>0
+j Q(x− 1
x)︸ ︷︷ ︸
>0 ou <0
. On en déduit α ∈ [−π2, π2]. On peut alors utiliser la fonction
arctan pour exprimer ϕ :
ϕ = arg(H0)− arctan
(Q(x− 1
x)
)avec arg(H0) = 0 pour H0 > 0 et arg(H0) = π pour H0 < 0.
Résonance :Dans l’expression de G, le numérateur étant constant (égal à |H0|), G admettra un maximumsi le dénominateur admet un minimum et donc si 1 +Q2(x− 1
x)2 admet une valeur minimale.
Or Q2(x− 1x)2 > 0. La valeur minimale est donc atteinte pour (x− 1
x) = 0, soit pour x2 = 1
et donc, puisque x > 0 pour x = 1, ce qui correpond à ω = ω0.
∀Q G = Gmax = |H0| pour x = 1
c) Diagramme de Bode asymptotiqueOn détermine tout d’abord les expressions approchées de H, suivant les différents domainesde fréquence :
x� 1 H(jx) ' H0
−jQx
= jxH0
Qω � ω0 H(jω) ' jω H0
Qω0
comportement dérivateur
x = 1 H(jx) = H0 ω = ω0 H(jω) = H0
x� 1 H(jx) ' H0
jxQω � ω0 H(jω) ' 1
jω
H0ω0
Q
comportement intégrateur
1
On en déduit les expressions approchées– du gain G = |H|
x� 1 G = |H0|xQ
GdB = 20 log |H0| − 20 logQ+ 20 log x
droite de pente +20 dB/dec
x = 1 G = |H0| GdB = 20 log |H0|
x� 1 G ' |H0|Qx
GdB = 20 log |H0| − 20 logQ− 20 log x
droite de pente −20 dB/dec
Remarque : l’intersection des deux asymptotes avec la verticale x = 1 (log x = 0) correspondà un point d’ordonnée 20 log |H0| − 20 logQ.
– de la phase ϕ, en se plaçant dans le cas où H0 > 0
x� 1 ϕ = arg
(jxH0
Q
)= π
2(pour H0 > 0)
x = 1 ϕ = arg(H0) = 0 (pour H0 > 0)
x� 1 ϕ = arg
(H0
jQx
)= −π
2(pour H0 > 0)
d) Courbes (pour H0 = 1)
10-2 10-1 100 101 102x
-60
-50
-40
-30
-20
-10
0
10
20
G(dB)
+20dB/dec -20dB/decQ=10
Q=1
Q=0.1
2
10-2 10-1 100 101 102x
-1.5
-1
-0.5
0
0.5
1
1.5
ϕ
Q=10
Q=1
Q=0.1
. quel que soit le facteur de qualité, la résonance a toujours lieu pour x = 1 (ω = ω0). Larésonance est d’autant plus aiguë que le facteur de qualité est élevé.
. l’amplitude de variation de ϕ est de π. Le saut de π/2 à −π/2 est d’autant plus prononcéque le facteur de qualité est élevé. Pour x = 1, ω = ω0, ϕ = 0 : le déphasage entre l’entrée etla sortie est nul à la résonance (pour H0 > 0).
. dans le domaine des basses fréquences (x � 1, ω � ω0), la pente de l’asymptote vaut+20 dB/dec et ϕ = +π/2 car H(jω) ' jω H0
Qω0: le filtre se comporte comme un dérivateur.
. dans le domaine des hautes fréquences (x � 1, ω � ω0), la pente de l’asymptote vaut−20 dB/dec et ϕ = −π/2 car H(jω) ' 1
jωH0ω0 : le filtre se comporte comme un intégrateur.
e) Bande passante à -3dBLa bande passante correspond au domaine de fréquence pour lesquelles
Gmax√2
6 G 6 Gmax
GdBmax − 3dB 6 GdB 6 GdBmax
car −20 log√
2 = −3.Gmax = |H0|, les pulsations de coupures vérifient donc l’équation :
|H0|√1 +Q2(x− 1
x)2
=|H0|√
2
En inversant et en élevant au carré :
1 +Q2
(x− 1
x
)2
= 2
3
Q
(x− 1
x
)= ±1
1er cas : Q(x− 1
x
)= −1
x2 +1
Qx− 1 = 0
on ne conserve que la racine positive : x1 = − 12Q
+ 12
√1Q2 + 4
2eme cas : Q(x− 1
x
)= 1
x2 − 1
Qx− 1 = 0
on ne conserve que la racine positive : x2 = 12Q
+ 12
√1Q2 + 4
On en déduit ∆x = x2 − x1 = 12Q
+��
����12
√1Q2 + 4−
(− 1
2Q+
������
12
√1Q2 + 4
)= 1
Q
∆x =∆ω
ω0
=∆f
f0=
1
Q
avec ∆ω = ω2 − ω1 différence entre les deux pulsations de coupures, ∆f = f2 − f1 différenceentre les deux fréquences de coupures.
Plus le facteur de qualité est élevé, plus la bande passante est étroite.
Remarque : Q(x1 − 1
x1
)= −1, ϕ(x1) = − arctanQ
(x1 − 1
x1
)= − arctan(−1) = π
4.
Q(x2 − 1
x2
)= 1, ϕ(x2) = − arctanQ
(x2 − 1
x2
)= − arctan(1) = −π
4.
(en supposant H0 > 0)
f) Entrainez-vousSur une feuille de papier semi-log, tracer le diagramme de Bode d’un filtre passe-bande decaractéristiques :H0 = 10, fréquence de résonance f0 = 102 Hz, facteur de qualité Q = 5.
4