Transitórios em Linhas de...
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TRANSITÓRIOS EM LINHAS DE TRANSMISSÃO
Prof. Jader de Alencar Vasconcelos, Me.
OBJETIVOS
Discutir aspectos gerais das linhas de transmissão :
• Parâmetros distribuídos das linhas;
• Modelagem de linhas através do modelo π;
• Modelo π para linhas longas, médias e curtas;
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II. CIRCUITOS A PARÂMETROS DISTRIBUÍDOS
• O estudo de linhas de transmissão deve considerar o
efeito de atraso no tempo;
• Quando o atraso de tempo na propagação for
desprezível, os elementos básicos do circuito são
considerados elementos concentrados;
• Se os elementos ou interconexões são grandes o
suficiente, pode ser necessário considerá-los como
elementos distribuídos .
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II. CIRCUITOS A PARÂMETROS
DISTRIBUÍDOS
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II. CIRCUITOS A PARÂMETROS DISTRIBUÍDOS
• Para determinar as equações das linhas de
transmissão a parâmetros distribuídos utiliza-se um
comprimento incremental de linha como visto na
Figura 1 [1].
5Figura 1: Comprimento incremental uma seção curta de uma LT com perdas.
II. CIRCUITOS A PARÂMETROS
DISTRIBUÍDOS
• Aplicando-se a LTK no caminho fechado do circuito
da Figura 1:
(1)
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II. CIRCUITOS A PARÂMETROS DISTRIBUÍDOS
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• Resolvendo (1) para ΔV/Δz :
(2)
• Usando que:
(3)
• Obtemos:
(4)
• Que, com Δz pequeno, torna-se:
(5)
II. CIRCUITOS A PARÂMETROS DISTRIBUÍDOS
8
• Temos então que:
(5) (7)
(6) (8)
• Equações de Ondas Gerais para a LT:
(9)
(10)
II. CIRCUITOS A PARÂMETROS DISTRIBUÍDOS
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• Para propagação sem perdas, (9) e (10) tornam-se:
(11)
(12)
• [1] e [2] propõem soluções da forma:
(13)
(14)
II. CIRCUITOS A PARÂMETROS DISTRIBUÍDOS
• A velocidade de propagação na linha sem perdas é
definida por [1]:
(15)
• E define-se como Impedância Característica Z0(ou Zc)
da LT sem perdas:
(16)
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III. MODELO EQUIVALENTE Π
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• Pode-se mostrar [2] que, em regime:
(17)
Figura 2 – Linha de Transmissão com dois terminais
• Observa-se que:
(18)
III. MODELO EQUIVALENTE Π
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• Assim, usando (18):
(19)
(20)
• De (19) e (20):
(21)
(22)
III. MODELO EQUIVALENTE Π
• Substituindo (21) e (22) em (17) e reagrupando:
(23)
• Que pode ser reescrito como:
(24)
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III. MODELO EQUIVALENTE Π• Fazendo procedimento análogo para a equação da
corrente e aplicando as condições de contorno, chega-
se a seguinte relação na forma matricial:
(25)
• A expressão (25) sugere o estabelecimento de um
modelo de um quadripolo equivalente para a LT,
definido pelas constantes A, B, C e D:
(26)
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III. MODELO EQUIVALENTE Π
• Esse modelo, normalmente, é empregado para
linhas longas, mas pela sua generalidade pode
ser usado para qualquer linha de transmissão.
• Nesse modelo, válido para uma dada
frequência, representam-se os parâmetros
indutivos e capacitivos de modo exato, sem
qualquer aproximação, sendo também
conhecido como modelo π exato.
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III. MODELO EQUIVALENTE Π
16
• O modelo Π é mostrado na Figura 3:
Figura 3 – Circuito π equivalente
• Aplicando LTK:
(27)
• Aplicando LCK:
(28)
III. MODELO EQUIVALENTE Π
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• Comparando (27) e (28) com (26) podemos
identificar:
(29) (33)
(30)
(31)
(32) (34)
III. MODELO EQUIVALENTE Π
• A manipulação das equações, conforme explicitado
em [2], leva ao seguinte resultado para o modelo de
quadripolos da linha de transmissão utilizando o
modelo :
(35)
(36) (37)
18
IV. MODELO Π – Linhas Médias
• Para linhas com comprimentos na faixa de 80 a
240km, na frequência de 50 a 60Hz, pode-se
aproximar:
e (38)
Portanto:
19
IV. MODELO Π – Linhas Médias
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Figura 4 – Circuito π nominal (linhas médias)
V. MODELO Π – Linhas Curtas
• Para linhas com comprimentos inferiores a80km, a 60Hz, é razoável desprezar ascapacitâncias (admitâncias) para a terra,ficando o modelo apenas com uma impedânciaem série (Y=0):
• A = D = 1
• B = Z
• C = 0
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Figura 5 – Circuito π - linhas curtas)
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[1] HAYT, W. e BUCK, J. Eletromagnetismo.
7º Edição. Editora Bookman. 2008. Capítulo
11.
[2] ZANETTA, L. C. Fundamentos de Sistemas
Elétricos de Potência. 1º Edição. Editora
Livraria da Física. 2006. Capítulo 3.
[3] QUEVEDO, C. P e LODI, C. Q. Ondas
Eletromagnéticas. 1º Edição. Editora Pearson.
2010. Páginas 291-201.
[4] CARDOSO, J. R. Engenharia
Eletromagnética. 1º Edição. Editora Elsevier.
2011. Capítulo 1.