Il Calorimetro nell'Esperimento ZEUS e Misura di α s Valentina Sola
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Il CalorimetronellEsperimento ZEUS
e Misura di αs
Valentina Sola
Esame di Calorimetria 19102009
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
2
HERA = Hoch Energie Ring Anlagee
p
H1
ZEUS
HERA I 1993-2000 Ep = 820-920 GeV
HERA II 2003-2007 Ep = 920-460-575 GeV
HERA I e II Ee = 275 GeV
Unico collider ep al mondo (circonferenza 63 Km)
In funzione dal 1992 al 2007
I fasci collidevano ogni 96 ns
Poteva accelerare e- o e+
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
3
Il Rivelatore ZEUS
p
Rivelatore di micro-vertice MVD (microstrip di silicio)
Camere per muoni (tubi a streamer)
Solenoide superconduttore (14 T)
Rivelatore di tracciamento - CTD(camere a deriva)
Calorimetro a uranio e scintillatore - CAL
Giogo di ritorno delcampo magnetico
e
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
4
Il Calorimetro ZEUS - I
θ [deg] X0 λ
FCAL 22 - 399 259 7
BCAL 367 - 1291 246 5
RCAL1281 - 1765
243 4
Contiene almeno il 95 di energia per i jet alla massima energia cinematicamente consentita (800 GeV in FCAL 30 GeV in RCAL)Performance richieste
rarr migliore risoluzione possibile nella misura dei jet adronici attraverso una uguale risposta in energia per le componenti elettromagnetica e adronicararr risposta omogenea su gran parte dellangolo solidorarr buona risoluzione per gli sciami elettromagnetici
Calorimetro a campionamento con uranio depletato (DU) come assorbitore e scintillatore plastico come materiale attivo
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
5
Il Calorimetro ZEUS - IIScintillatore plastico (SCI)SCSN-38 polistirene dopato con 1 p-PBD e 002 BDBrarr light yeld elevato e uniformerarr buona uniformitagrave della lunghezza di attenuazionerarr risposta veloce (~1 ns)rarr buona radiation hardness
Uranio depletato (DU)981 238U 17 Nb lt 02 235U
Wavelenght shifter (WLS)Y7 in una base PMMA con un assorbitore di ultravioletti per λ lt 360 nmrarr spettro di assorbimento in buon accordo con lo spettro di emissione di SCIrarr readout uniforme e buon light yieldrarr spettro di emissione del Y7 in buon accordo con lo spettro di assorbi- mento dei fotocatodi dei PM
Dimensioni celle [cm2]20 x 5 FBEMC 20 x 10 REMC20 x 20 HAC
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
6
CompensazioneGli adroni energetici perdono solo una piccola quantitagrave di energia per ionizziazione ( le 10) prima di degradare a basse energie dove domi-nano i processi nucleari
1 grande numero di neutroni con En le 20 MeV rarr nei materiali ad alto n grande varietagrave di processi (eg fissione) in aggiunta allo scattering elastico2 per En ~ 1-2 MeV rarr scattering elastico (σ~barn)3 in regime di neutroni termici rarr emissione raggi γ
Aumentando lo spessore dellassorbitore il segnale elettromagnetico decresce proporzionalmente mentre i processi neutronici non vengono influenzati
Per ottenere compensazione a ZEUS la cella unitaria ha dimensioni di 8 mm di cui 33 mm di DU (1 X0) e 26 mm di scintillatore (con un gap di aria tra i due)
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
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CalibrazioneRadioattivitagrave del DU238U rarr 234U con emissione di raggi α β γ(con vita media 45∙109 y egrave un segnale stabile si ha un decadimento ogni 10 ns nella sezione piugrave piccola)
rarr intercalibrazione delle sezioni del calorimetrorarr valore di riferimento per la conversione della scala di calibrazione assoluta ottenuta nel test beamrarr monitoraggio del guadagno dei PM (fissando i valori delle correnti a 133 nA per lEMC 712 nA per HACI e 908 per HACII in BCAL)
Sorgente mobile di 60Co (raggi γ)
rarr rivelazione di misallineamenti tra scintillatori e WLS o spostamenti e disomogeneitagrave degli scintil- latorirarr informazioni sui cambiamenti di light yield delle componenti ottiche a causa dellinvecchiamento o della radiazione
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
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Risoluzione in EnergiaElettroni
Adroni
FCAL BCAL
Fit αradicE + β
E
18=
Eσ(E)
E
35=
Eσ(E)
Fit αradicE + β
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
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Altre CaratteristicheLight yield
78 plusmn 20 pePMGeV 122 plusmn 27 pePMGeV
Risoluzione temporaleLa risoluzione temporale del calorimetro egrave lt 1 ns per p gt 15 GeVcA piugrave basse energie la risoluzione egrave dominata dal rumore del calorimetro e dalla fluttuazione del tempo di arrivo dei pePer muoni nella sezione EMC (05 GeV di segnale equivalente) si ottiene una risoluzione temporale di 38 ns
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10
Cinematica dellrsquointerazione ep a HERA
Deep Inelastic Scattering (DIS) Q2 ≳ 1 GeV2
Fotoproduzione (PHP) Q2 asymp 0
Q2
Wp
peE4Es energia nel centro di massa ep
Q2 = -q2 = -(pe-persquo)2 quadrato del quadrimomento trasferito
(virtualitagrave del fotone)
W2 = (q+pp)2 quadrato dellrsquoenergia nel centro di
massa p
x = Q22ppq frazione del momento del protone
portata dal partone colpito
y = ppqpppe frazione dellrsquoenergia dellrsquoelettrone
portata dal fotone nel sistema a riposo
del protone
225 - 318 GeV
10-1 divide 105 GeV2
4102 divide 9104 GeV2
10-6 lt x lt 1
10-4 lt y lt 1
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
11
Si misurano eventi a 2 e 3 jet
Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
004 lt y lt 06
Spazio delle fasi dei jet -1 lt ηjet lt 25 ET
jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
i C2i parametri da
fittare)
Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
Multijet in DIS e Misura di αs
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Eventi a 2 Jet a ZEUS
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
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Sezioni dUrto Multijet - I
Lincertezza nella Jet Energy Scale per ETjet gt 10 GeV egrave plusmn 1 che si
riflette in unincertezza di ~ plusmn 5 nella sezione durto misurata
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
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Sezioni dUrto Multijet - II
Da un fit NLO QCD al rapporto R32 si puograve estrarre il valore di αs per i diversi bin in Q2
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Misura di αs
Il valore di αs determinato dallemisure di R32 egrave in ottimo accordo con il valore misurato (world average) e lerrore della misura egrave dominato dallincertezza teorica
(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
+0002800046 -Zs
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16
Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
[4] M Wing Setting the Jet Energy Scale for the ZEUS Calorimeter arXiv hep-ex0206036v2
[5] S Chekanov et al Eur Phys J C44 183 (2005)
- Slide 1
- Slide 2
- Slide 3
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HERA = Hoch Energie Ring Anlagee
p
H1
ZEUS
HERA I 1993-2000 Ep = 820-920 GeV
HERA II 2003-2007 Ep = 920-460-575 GeV
HERA I e II Ee = 275 GeV
Unico collider ep al mondo (circonferenza 63 Km)
In funzione dal 1992 al 2007
I fasci collidevano ogni 96 ns
Poteva accelerare e- o e+
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Il Rivelatore ZEUS
p
Rivelatore di micro-vertice MVD (microstrip di silicio)
Camere per muoni (tubi a streamer)
Solenoide superconduttore (14 T)
Rivelatore di tracciamento - CTD(camere a deriva)
Calorimetro a uranio e scintillatore - CAL
Giogo di ritorno delcampo magnetico
e
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4
Il Calorimetro ZEUS - I
θ [deg] X0 λ
FCAL 22 - 399 259 7
BCAL 367 - 1291 246 5
RCAL1281 - 1765
243 4
Contiene almeno il 95 di energia per i jet alla massima energia cinematicamente consentita (800 GeV in FCAL 30 GeV in RCAL)Performance richieste
rarr migliore risoluzione possibile nella misura dei jet adronici attraverso una uguale risposta in energia per le componenti elettromagnetica e adronicararr risposta omogenea su gran parte dellangolo solidorarr buona risoluzione per gli sciami elettromagnetici
Calorimetro a campionamento con uranio depletato (DU) come assorbitore e scintillatore plastico come materiale attivo
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
5
Il Calorimetro ZEUS - IIScintillatore plastico (SCI)SCSN-38 polistirene dopato con 1 p-PBD e 002 BDBrarr light yeld elevato e uniformerarr buona uniformitagrave della lunghezza di attenuazionerarr risposta veloce (~1 ns)rarr buona radiation hardness
Uranio depletato (DU)981 238U 17 Nb lt 02 235U
Wavelenght shifter (WLS)Y7 in una base PMMA con un assorbitore di ultravioletti per λ lt 360 nmrarr spettro di assorbimento in buon accordo con lo spettro di emissione di SCIrarr readout uniforme e buon light yieldrarr spettro di emissione del Y7 in buon accordo con lo spettro di assorbi- mento dei fotocatodi dei PM
Dimensioni celle [cm2]20 x 5 FBEMC 20 x 10 REMC20 x 20 HAC
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6
CompensazioneGli adroni energetici perdono solo una piccola quantitagrave di energia per ionizziazione ( le 10) prima di degradare a basse energie dove domi-nano i processi nucleari
1 grande numero di neutroni con En le 20 MeV rarr nei materiali ad alto n grande varietagrave di processi (eg fissione) in aggiunta allo scattering elastico2 per En ~ 1-2 MeV rarr scattering elastico (σ~barn)3 in regime di neutroni termici rarr emissione raggi γ
Aumentando lo spessore dellassorbitore il segnale elettromagnetico decresce proporzionalmente mentre i processi neutronici non vengono influenzati
Per ottenere compensazione a ZEUS la cella unitaria ha dimensioni di 8 mm di cui 33 mm di DU (1 X0) e 26 mm di scintillatore (con un gap di aria tra i due)
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
7
CalibrazioneRadioattivitagrave del DU238U rarr 234U con emissione di raggi α β γ(con vita media 45∙109 y egrave un segnale stabile si ha un decadimento ogni 10 ns nella sezione piugrave piccola)
rarr intercalibrazione delle sezioni del calorimetrorarr valore di riferimento per la conversione della scala di calibrazione assoluta ottenuta nel test beamrarr monitoraggio del guadagno dei PM (fissando i valori delle correnti a 133 nA per lEMC 712 nA per HACI e 908 per HACII in BCAL)
Sorgente mobile di 60Co (raggi γ)
rarr rivelazione di misallineamenti tra scintillatori e WLS o spostamenti e disomogeneitagrave degli scintil- latorirarr informazioni sui cambiamenti di light yield delle componenti ottiche a causa dellinvecchiamento o della radiazione
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
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Risoluzione in EnergiaElettroni
Adroni
FCAL BCAL
Fit αradicE + β
E
18=
Eσ(E)
E
35=
Eσ(E)
Fit αradicE + β
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Altre CaratteristicheLight yield
78 plusmn 20 pePMGeV 122 plusmn 27 pePMGeV
Risoluzione temporaleLa risoluzione temporale del calorimetro egrave lt 1 ns per p gt 15 GeVcA piugrave basse energie la risoluzione egrave dominata dal rumore del calorimetro e dalla fluttuazione del tempo di arrivo dei pePer muoni nella sezione EMC (05 GeV di segnale equivalente) si ottiene una risoluzione temporale di 38 ns
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
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Cinematica dellrsquointerazione ep a HERA
Deep Inelastic Scattering (DIS) Q2 ≳ 1 GeV2
Fotoproduzione (PHP) Q2 asymp 0
Q2
Wp
peE4Es energia nel centro di massa ep
Q2 = -q2 = -(pe-persquo)2 quadrato del quadrimomento trasferito
(virtualitagrave del fotone)
W2 = (q+pp)2 quadrato dellrsquoenergia nel centro di
massa p
x = Q22ppq frazione del momento del protone
portata dal partone colpito
y = ppqpppe frazione dellrsquoenergia dellrsquoelettrone
portata dal fotone nel sistema a riposo
del protone
225 - 318 GeV
10-1 divide 105 GeV2
4102 divide 9104 GeV2
10-6 lt x lt 1
10-4 lt y lt 1
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Si misurano eventi a 2 e 3 jet
Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
004 lt y lt 06
Spazio delle fasi dei jet -1 lt ηjet lt 25 ET
jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
i C2i parametri da
fittare)
Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
Multijet in DIS e Misura di αs
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Eventi a 2 Jet a ZEUS
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
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Sezioni dUrto Multijet - I
Lincertezza nella Jet Energy Scale per ETjet gt 10 GeV egrave plusmn 1 che si
riflette in unincertezza di ~ plusmn 5 nella sezione durto misurata
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
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Sezioni dUrto Multijet - II
Da un fit NLO QCD al rapporto R32 si puograve estrarre il valore di αs per i diversi bin in Q2
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15
Misura di αs
Il valore di αs determinato dallemisure di R32 egrave in ottimo accordo con il valore misurato (world average) e lerrore della misura egrave dominato dallincertezza teorica
(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
+0002800046 -Zs
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Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
[4] M Wing Setting the Jet Energy Scale for the ZEUS Calorimeter arXiv hep-ex0206036v2
[5] S Chekanov et al Eur Phys J C44 183 (2005)
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Il Rivelatore ZEUS
p
Rivelatore di micro-vertice MVD (microstrip di silicio)
Camere per muoni (tubi a streamer)
Solenoide superconduttore (14 T)
Rivelatore di tracciamento - CTD(camere a deriva)
Calorimetro a uranio e scintillatore - CAL
Giogo di ritorno delcampo magnetico
e
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
4
Il Calorimetro ZEUS - I
θ [deg] X0 λ
FCAL 22 - 399 259 7
BCAL 367 - 1291 246 5
RCAL1281 - 1765
243 4
Contiene almeno il 95 di energia per i jet alla massima energia cinematicamente consentita (800 GeV in FCAL 30 GeV in RCAL)Performance richieste
rarr migliore risoluzione possibile nella misura dei jet adronici attraverso una uguale risposta in energia per le componenti elettromagnetica e adronicararr risposta omogenea su gran parte dellangolo solidorarr buona risoluzione per gli sciami elettromagnetici
Calorimetro a campionamento con uranio depletato (DU) come assorbitore e scintillatore plastico come materiale attivo
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
5
Il Calorimetro ZEUS - IIScintillatore plastico (SCI)SCSN-38 polistirene dopato con 1 p-PBD e 002 BDBrarr light yeld elevato e uniformerarr buona uniformitagrave della lunghezza di attenuazionerarr risposta veloce (~1 ns)rarr buona radiation hardness
Uranio depletato (DU)981 238U 17 Nb lt 02 235U
Wavelenght shifter (WLS)Y7 in una base PMMA con un assorbitore di ultravioletti per λ lt 360 nmrarr spettro di assorbimento in buon accordo con lo spettro di emissione di SCIrarr readout uniforme e buon light yieldrarr spettro di emissione del Y7 in buon accordo con lo spettro di assorbi- mento dei fotocatodi dei PM
Dimensioni celle [cm2]20 x 5 FBEMC 20 x 10 REMC20 x 20 HAC
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
6
CompensazioneGli adroni energetici perdono solo una piccola quantitagrave di energia per ionizziazione ( le 10) prima di degradare a basse energie dove domi-nano i processi nucleari
1 grande numero di neutroni con En le 20 MeV rarr nei materiali ad alto n grande varietagrave di processi (eg fissione) in aggiunta allo scattering elastico2 per En ~ 1-2 MeV rarr scattering elastico (σ~barn)3 in regime di neutroni termici rarr emissione raggi γ
Aumentando lo spessore dellassorbitore il segnale elettromagnetico decresce proporzionalmente mentre i processi neutronici non vengono influenzati
Per ottenere compensazione a ZEUS la cella unitaria ha dimensioni di 8 mm di cui 33 mm di DU (1 X0) e 26 mm di scintillatore (con un gap di aria tra i due)
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CalibrazioneRadioattivitagrave del DU238U rarr 234U con emissione di raggi α β γ(con vita media 45∙109 y egrave un segnale stabile si ha un decadimento ogni 10 ns nella sezione piugrave piccola)
rarr intercalibrazione delle sezioni del calorimetrorarr valore di riferimento per la conversione della scala di calibrazione assoluta ottenuta nel test beamrarr monitoraggio del guadagno dei PM (fissando i valori delle correnti a 133 nA per lEMC 712 nA per HACI e 908 per HACII in BCAL)
Sorgente mobile di 60Co (raggi γ)
rarr rivelazione di misallineamenti tra scintillatori e WLS o spostamenti e disomogeneitagrave degli scintil- latorirarr informazioni sui cambiamenti di light yield delle componenti ottiche a causa dellinvecchiamento o della radiazione
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8
Risoluzione in EnergiaElettroni
Adroni
FCAL BCAL
Fit αradicE + β
E
18=
Eσ(E)
E
35=
Eσ(E)
Fit αradicE + β
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Altre CaratteristicheLight yield
78 plusmn 20 pePMGeV 122 plusmn 27 pePMGeV
Risoluzione temporaleLa risoluzione temporale del calorimetro egrave lt 1 ns per p gt 15 GeVcA piugrave basse energie la risoluzione egrave dominata dal rumore del calorimetro e dalla fluttuazione del tempo di arrivo dei pePer muoni nella sezione EMC (05 GeV di segnale equivalente) si ottiene una risoluzione temporale di 38 ns
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Cinematica dellrsquointerazione ep a HERA
Deep Inelastic Scattering (DIS) Q2 ≳ 1 GeV2
Fotoproduzione (PHP) Q2 asymp 0
Q2
Wp
peE4Es energia nel centro di massa ep
Q2 = -q2 = -(pe-persquo)2 quadrato del quadrimomento trasferito
(virtualitagrave del fotone)
W2 = (q+pp)2 quadrato dellrsquoenergia nel centro di
massa p
x = Q22ppq frazione del momento del protone
portata dal partone colpito
y = ppqpppe frazione dellrsquoenergia dellrsquoelettrone
portata dal fotone nel sistema a riposo
del protone
225 - 318 GeV
10-1 divide 105 GeV2
4102 divide 9104 GeV2
10-6 lt x lt 1
10-4 lt y lt 1
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11
Si misurano eventi a 2 e 3 jet
Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
004 lt y lt 06
Spazio delle fasi dei jet -1 lt ηjet lt 25 ET
jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
i C2i parametri da
fittare)
Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
Multijet in DIS e Misura di αs
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Eventi a 2 Jet a ZEUS
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13
Sezioni dUrto Multijet - I
Lincertezza nella Jet Energy Scale per ETjet gt 10 GeV egrave plusmn 1 che si
riflette in unincertezza di ~ plusmn 5 nella sezione durto misurata
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
14
Sezioni dUrto Multijet - II
Da un fit NLO QCD al rapporto R32 si puograve estrarre il valore di αs per i diversi bin in Q2
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15
Misura di αs
Il valore di αs determinato dallemisure di R32 egrave in ottimo accordo con il valore misurato (world average) e lerrore della misura egrave dominato dallincertezza teorica
(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
+0002800046 -Zs
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Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
[4] M Wing Setting the Jet Energy Scale for the ZEUS Calorimeter arXiv hep-ex0206036v2
[5] S Chekanov et al Eur Phys J C44 183 (2005)
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Il Calorimetro ZEUS - I
θ [deg] X0 λ
FCAL 22 - 399 259 7
BCAL 367 - 1291 246 5
RCAL1281 - 1765
243 4
Contiene almeno il 95 di energia per i jet alla massima energia cinematicamente consentita (800 GeV in FCAL 30 GeV in RCAL)Performance richieste
rarr migliore risoluzione possibile nella misura dei jet adronici attraverso una uguale risposta in energia per le componenti elettromagnetica e adronicararr risposta omogenea su gran parte dellangolo solidorarr buona risoluzione per gli sciami elettromagnetici
Calorimetro a campionamento con uranio depletato (DU) come assorbitore e scintillatore plastico come materiale attivo
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Il Calorimetro ZEUS - IIScintillatore plastico (SCI)SCSN-38 polistirene dopato con 1 p-PBD e 002 BDBrarr light yeld elevato e uniformerarr buona uniformitagrave della lunghezza di attenuazionerarr risposta veloce (~1 ns)rarr buona radiation hardness
Uranio depletato (DU)981 238U 17 Nb lt 02 235U
Wavelenght shifter (WLS)Y7 in una base PMMA con un assorbitore di ultravioletti per λ lt 360 nmrarr spettro di assorbimento in buon accordo con lo spettro di emissione di SCIrarr readout uniforme e buon light yieldrarr spettro di emissione del Y7 in buon accordo con lo spettro di assorbi- mento dei fotocatodi dei PM
Dimensioni celle [cm2]20 x 5 FBEMC 20 x 10 REMC20 x 20 HAC
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6
CompensazioneGli adroni energetici perdono solo una piccola quantitagrave di energia per ionizziazione ( le 10) prima di degradare a basse energie dove domi-nano i processi nucleari
1 grande numero di neutroni con En le 20 MeV rarr nei materiali ad alto n grande varietagrave di processi (eg fissione) in aggiunta allo scattering elastico2 per En ~ 1-2 MeV rarr scattering elastico (σ~barn)3 in regime di neutroni termici rarr emissione raggi γ
Aumentando lo spessore dellassorbitore il segnale elettromagnetico decresce proporzionalmente mentre i processi neutronici non vengono influenzati
Per ottenere compensazione a ZEUS la cella unitaria ha dimensioni di 8 mm di cui 33 mm di DU (1 X0) e 26 mm di scintillatore (con un gap di aria tra i due)
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7
CalibrazioneRadioattivitagrave del DU238U rarr 234U con emissione di raggi α β γ(con vita media 45∙109 y egrave un segnale stabile si ha un decadimento ogni 10 ns nella sezione piugrave piccola)
rarr intercalibrazione delle sezioni del calorimetrorarr valore di riferimento per la conversione della scala di calibrazione assoluta ottenuta nel test beamrarr monitoraggio del guadagno dei PM (fissando i valori delle correnti a 133 nA per lEMC 712 nA per HACI e 908 per HACII in BCAL)
Sorgente mobile di 60Co (raggi γ)
rarr rivelazione di misallineamenti tra scintillatori e WLS o spostamenti e disomogeneitagrave degli scintil- latorirarr informazioni sui cambiamenti di light yield delle componenti ottiche a causa dellinvecchiamento o della radiazione
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8
Risoluzione in EnergiaElettroni
Adroni
FCAL BCAL
Fit αradicE + β
E
18=
Eσ(E)
E
35=
Eσ(E)
Fit αradicE + β
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9
Altre CaratteristicheLight yield
78 plusmn 20 pePMGeV 122 plusmn 27 pePMGeV
Risoluzione temporaleLa risoluzione temporale del calorimetro egrave lt 1 ns per p gt 15 GeVcA piugrave basse energie la risoluzione egrave dominata dal rumore del calorimetro e dalla fluttuazione del tempo di arrivo dei pePer muoni nella sezione EMC (05 GeV di segnale equivalente) si ottiene una risoluzione temporale di 38 ns
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10
Cinematica dellrsquointerazione ep a HERA
Deep Inelastic Scattering (DIS) Q2 ≳ 1 GeV2
Fotoproduzione (PHP) Q2 asymp 0
Q2
Wp
peE4Es energia nel centro di massa ep
Q2 = -q2 = -(pe-persquo)2 quadrato del quadrimomento trasferito
(virtualitagrave del fotone)
W2 = (q+pp)2 quadrato dellrsquoenergia nel centro di
massa p
x = Q22ppq frazione del momento del protone
portata dal partone colpito
y = ppqpppe frazione dellrsquoenergia dellrsquoelettrone
portata dal fotone nel sistema a riposo
del protone
225 - 318 GeV
10-1 divide 105 GeV2
4102 divide 9104 GeV2
10-6 lt x lt 1
10-4 lt y lt 1
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11
Si misurano eventi a 2 e 3 jet
Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
004 lt y lt 06
Spazio delle fasi dei jet -1 lt ηjet lt 25 ET
jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
i C2i parametri da
fittare)
Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
Multijet in DIS e Misura di αs
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12
Eventi a 2 Jet a ZEUS
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13
Sezioni dUrto Multijet - I
Lincertezza nella Jet Energy Scale per ETjet gt 10 GeV egrave plusmn 1 che si
riflette in unincertezza di ~ plusmn 5 nella sezione durto misurata
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14
Sezioni dUrto Multijet - II
Da un fit NLO QCD al rapporto R32 si puograve estrarre il valore di αs per i diversi bin in Q2
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15
Misura di αs
Il valore di αs determinato dallemisure di R32 egrave in ottimo accordo con il valore misurato (world average) e lerrore della misura egrave dominato dallincertezza teorica
(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
+0002800046 -Zs
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16
Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
[4] M Wing Setting the Jet Energy Scale for the ZEUS Calorimeter arXiv hep-ex0206036v2
[5] S Chekanov et al Eur Phys J C44 183 (2005)
- Slide 1
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5
Il Calorimetro ZEUS - IIScintillatore plastico (SCI)SCSN-38 polistirene dopato con 1 p-PBD e 002 BDBrarr light yeld elevato e uniformerarr buona uniformitagrave della lunghezza di attenuazionerarr risposta veloce (~1 ns)rarr buona radiation hardness
Uranio depletato (DU)981 238U 17 Nb lt 02 235U
Wavelenght shifter (WLS)Y7 in una base PMMA con un assorbitore di ultravioletti per λ lt 360 nmrarr spettro di assorbimento in buon accordo con lo spettro di emissione di SCIrarr readout uniforme e buon light yieldrarr spettro di emissione del Y7 in buon accordo con lo spettro di assorbi- mento dei fotocatodi dei PM
Dimensioni celle [cm2]20 x 5 FBEMC 20 x 10 REMC20 x 20 HAC
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6
CompensazioneGli adroni energetici perdono solo una piccola quantitagrave di energia per ionizziazione ( le 10) prima di degradare a basse energie dove domi-nano i processi nucleari
1 grande numero di neutroni con En le 20 MeV rarr nei materiali ad alto n grande varietagrave di processi (eg fissione) in aggiunta allo scattering elastico2 per En ~ 1-2 MeV rarr scattering elastico (σ~barn)3 in regime di neutroni termici rarr emissione raggi γ
Aumentando lo spessore dellassorbitore il segnale elettromagnetico decresce proporzionalmente mentre i processi neutronici non vengono influenzati
Per ottenere compensazione a ZEUS la cella unitaria ha dimensioni di 8 mm di cui 33 mm di DU (1 X0) e 26 mm di scintillatore (con un gap di aria tra i due)
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CalibrazioneRadioattivitagrave del DU238U rarr 234U con emissione di raggi α β γ(con vita media 45∙109 y egrave un segnale stabile si ha un decadimento ogni 10 ns nella sezione piugrave piccola)
rarr intercalibrazione delle sezioni del calorimetrorarr valore di riferimento per la conversione della scala di calibrazione assoluta ottenuta nel test beamrarr monitoraggio del guadagno dei PM (fissando i valori delle correnti a 133 nA per lEMC 712 nA per HACI e 908 per HACII in BCAL)
Sorgente mobile di 60Co (raggi γ)
rarr rivelazione di misallineamenti tra scintillatori e WLS o spostamenti e disomogeneitagrave degli scintil- latorirarr informazioni sui cambiamenti di light yield delle componenti ottiche a causa dellinvecchiamento o della radiazione
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Risoluzione in EnergiaElettroni
Adroni
FCAL BCAL
Fit αradicE + β
E
18=
Eσ(E)
E
35=
Eσ(E)
Fit αradicE + β
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Altre CaratteristicheLight yield
78 plusmn 20 pePMGeV 122 plusmn 27 pePMGeV
Risoluzione temporaleLa risoluzione temporale del calorimetro egrave lt 1 ns per p gt 15 GeVcA piugrave basse energie la risoluzione egrave dominata dal rumore del calorimetro e dalla fluttuazione del tempo di arrivo dei pePer muoni nella sezione EMC (05 GeV di segnale equivalente) si ottiene una risoluzione temporale di 38 ns
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Cinematica dellrsquointerazione ep a HERA
Deep Inelastic Scattering (DIS) Q2 ≳ 1 GeV2
Fotoproduzione (PHP) Q2 asymp 0
Q2
Wp
peE4Es energia nel centro di massa ep
Q2 = -q2 = -(pe-persquo)2 quadrato del quadrimomento trasferito
(virtualitagrave del fotone)
W2 = (q+pp)2 quadrato dellrsquoenergia nel centro di
massa p
x = Q22ppq frazione del momento del protone
portata dal partone colpito
y = ppqpppe frazione dellrsquoenergia dellrsquoelettrone
portata dal fotone nel sistema a riposo
del protone
225 - 318 GeV
10-1 divide 105 GeV2
4102 divide 9104 GeV2
10-6 lt x lt 1
10-4 lt y lt 1
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Si misurano eventi a 2 e 3 jet
Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
004 lt y lt 06
Spazio delle fasi dei jet -1 lt ηjet lt 25 ET
jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
i C2i parametri da
fittare)
Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
Multijet in DIS e Misura di αs
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Eventi a 2 Jet a ZEUS
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Sezioni dUrto Multijet - I
Lincertezza nella Jet Energy Scale per ETjet gt 10 GeV egrave plusmn 1 che si
riflette in unincertezza di ~ plusmn 5 nella sezione durto misurata
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Sezioni dUrto Multijet - II
Da un fit NLO QCD al rapporto R32 si puograve estrarre il valore di αs per i diversi bin in Q2
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Misura di αs
Il valore di αs determinato dallemisure di R32 egrave in ottimo accordo con il valore misurato (world average) e lerrore della misura egrave dominato dallincertezza teorica
(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
+0002800046 -Zs
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Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
[4] M Wing Setting the Jet Energy Scale for the ZEUS Calorimeter arXiv hep-ex0206036v2
[5] S Chekanov et al Eur Phys J C44 183 (2005)
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CompensazioneGli adroni energetici perdono solo una piccola quantitagrave di energia per ionizziazione ( le 10) prima di degradare a basse energie dove domi-nano i processi nucleari
1 grande numero di neutroni con En le 20 MeV rarr nei materiali ad alto n grande varietagrave di processi (eg fissione) in aggiunta allo scattering elastico2 per En ~ 1-2 MeV rarr scattering elastico (σ~barn)3 in regime di neutroni termici rarr emissione raggi γ
Aumentando lo spessore dellassorbitore il segnale elettromagnetico decresce proporzionalmente mentre i processi neutronici non vengono influenzati
Per ottenere compensazione a ZEUS la cella unitaria ha dimensioni di 8 mm di cui 33 mm di DU (1 X0) e 26 mm di scintillatore (con un gap di aria tra i due)
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CalibrazioneRadioattivitagrave del DU238U rarr 234U con emissione di raggi α β γ(con vita media 45∙109 y egrave un segnale stabile si ha un decadimento ogni 10 ns nella sezione piugrave piccola)
rarr intercalibrazione delle sezioni del calorimetrorarr valore di riferimento per la conversione della scala di calibrazione assoluta ottenuta nel test beamrarr monitoraggio del guadagno dei PM (fissando i valori delle correnti a 133 nA per lEMC 712 nA per HACI e 908 per HACII in BCAL)
Sorgente mobile di 60Co (raggi γ)
rarr rivelazione di misallineamenti tra scintillatori e WLS o spostamenti e disomogeneitagrave degli scintil- latorirarr informazioni sui cambiamenti di light yield delle componenti ottiche a causa dellinvecchiamento o della radiazione
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Risoluzione in EnergiaElettroni
Adroni
FCAL BCAL
Fit αradicE + β
E
18=
Eσ(E)
E
35=
Eσ(E)
Fit αradicE + β
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Altre CaratteristicheLight yield
78 plusmn 20 pePMGeV 122 plusmn 27 pePMGeV
Risoluzione temporaleLa risoluzione temporale del calorimetro egrave lt 1 ns per p gt 15 GeVcA piugrave basse energie la risoluzione egrave dominata dal rumore del calorimetro e dalla fluttuazione del tempo di arrivo dei pePer muoni nella sezione EMC (05 GeV di segnale equivalente) si ottiene una risoluzione temporale di 38 ns
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Cinematica dellrsquointerazione ep a HERA
Deep Inelastic Scattering (DIS) Q2 ≳ 1 GeV2
Fotoproduzione (PHP) Q2 asymp 0
Q2
Wp
peE4Es energia nel centro di massa ep
Q2 = -q2 = -(pe-persquo)2 quadrato del quadrimomento trasferito
(virtualitagrave del fotone)
W2 = (q+pp)2 quadrato dellrsquoenergia nel centro di
massa p
x = Q22ppq frazione del momento del protone
portata dal partone colpito
y = ppqpppe frazione dellrsquoenergia dellrsquoelettrone
portata dal fotone nel sistema a riposo
del protone
225 - 318 GeV
10-1 divide 105 GeV2
4102 divide 9104 GeV2
10-6 lt x lt 1
10-4 lt y lt 1
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Si misurano eventi a 2 e 3 jet
Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
004 lt y lt 06
Spazio delle fasi dei jet -1 lt ηjet lt 25 ET
jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
i C2i parametri da
fittare)
Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
Multijet in DIS e Misura di αs
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Eventi a 2 Jet a ZEUS
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Sezioni dUrto Multijet - I
Lincertezza nella Jet Energy Scale per ETjet gt 10 GeV egrave plusmn 1 che si
riflette in unincertezza di ~ plusmn 5 nella sezione durto misurata
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Sezioni dUrto Multijet - II
Da un fit NLO QCD al rapporto R32 si puograve estrarre il valore di αs per i diversi bin in Q2
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Misura di αs
Il valore di αs determinato dallemisure di R32 egrave in ottimo accordo con il valore misurato (world average) e lerrore della misura egrave dominato dallincertezza teorica
(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
+0002800046 -Zs
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Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
[4] M Wing Setting the Jet Energy Scale for the ZEUS Calorimeter arXiv hep-ex0206036v2
[5] S Chekanov et al Eur Phys J C44 183 (2005)
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CalibrazioneRadioattivitagrave del DU238U rarr 234U con emissione di raggi α β γ(con vita media 45∙109 y egrave un segnale stabile si ha un decadimento ogni 10 ns nella sezione piugrave piccola)
rarr intercalibrazione delle sezioni del calorimetrorarr valore di riferimento per la conversione della scala di calibrazione assoluta ottenuta nel test beamrarr monitoraggio del guadagno dei PM (fissando i valori delle correnti a 133 nA per lEMC 712 nA per HACI e 908 per HACII in BCAL)
Sorgente mobile di 60Co (raggi γ)
rarr rivelazione di misallineamenti tra scintillatori e WLS o spostamenti e disomogeneitagrave degli scintil- latorirarr informazioni sui cambiamenti di light yield delle componenti ottiche a causa dellinvecchiamento o della radiazione
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Risoluzione in EnergiaElettroni
Adroni
FCAL BCAL
Fit αradicE + β
E
18=
Eσ(E)
E
35=
Eσ(E)
Fit αradicE + β
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Altre CaratteristicheLight yield
78 plusmn 20 pePMGeV 122 plusmn 27 pePMGeV
Risoluzione temporaleLa risoluzione temporale del calorimetro egrave lt 1 ns per p gt 15 GeVcA piugrave basse energie la risoluzione egrave dominata dal rumore del calorimetro e dalla fluttuazione del tempo di arrivo dei pePer muoni nella sezione EMC (05 GeV di segnale equivalente) si ottiene una risoluzione temporale di 38 ns
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Cinematica dellrsquointerazione ep a HERA
Deep Inelastic Scattering (DIS) Q2 ≳ 1 GeV2
Fotoproduzione (PHP) Q2 asymp 0
Q2
Wp
peE4Es energia nel centro di massa ep
Q2 = -q2 = -(pe-persquo)2 quadrato del quadrimomento trasferito
(virtualitagrave del fotone)
W2 = (q+pp)2 quadrato dellrsquoenergia nel centro di
massa p
x = Q22ppq frazione del momento del protone
portata dal partone colpito
y = ppqpppe frazione dellrsquoenergia dellrsquoelettrone
portata dal fotone nel sistema a riposo
del protone
225 - 318 GeV
10-1 divide 105 GeV2
4102 divide 9104 GeV2
10-6 lt x lt 1
10-4 lt y lt 1
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Si misurano eventi a 2 e 3 jet
Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
004 lt y lt 06
Spazio delle fasi dei jet -1 lt ηjet lt 25 ET
jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
i C2i parametri da
fittare)
Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
Multijet in DIS e Misura di αs
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Lincertezza nella Jet Energy Scale per ETjet gt 10 GeV egrave plusmn 1 che si
riflette in unincertezza di ~ plusmn 5 nella sezione durto misurata
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Sezioni dUrto Multijet - II
Da un fit NLO QCD al rapporto R32 si puograve estrarre il valore di αs per i diversi bin in Q2
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Misura di αs
Il valore di αs determinato dallemisure di R32 egrave in ottimo accordo con il valore misurato (world average) e lerrore della misura egrave dominato dallincertezza teorica
(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
+0002800046 -Zs
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Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
[4] M Wing Setting the Jet Energy Scale for the ZEUS Calorimeter arXiv hep-ex0206036v2
[5] S Chekanov et al Eur Phys J C44 183 (2005)
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Risoluzione in EnergiaElettroni
Adroni
FCAL BCAL
Fit αradicE + β
E
18=
Eσ(E)
E
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Eσ(E)
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Altre CaratteristicheLight yield
78 plusmn 20 pePMGeV 122 plusmn 27 pePMGeV
Risoluzione temporaleLa risoluzione temporale del calorimetro egrave lt 1 ns per p gt 15 GeVcA piugrave basse energie la risoluzione egrave dominata dal rumore del calorimetro e dalla fluttuazione del tempo di arrivo dei pePer muoni nella sezione EMC (05 GeV di segnale equivalente) si ottiene una risoluzione temporale di 38 ns
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Cinematica dellrsquointerazione ep a HERA
Deep Inelastic Scattering (DIS) Q2 ≳ 1 GeV2
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Q2
Wp
peE4Es energia nel centro di massa ep
Q2 = -q2 = -(pe-persquo)2 quadrato del quadrimomento trasferito
(virtualitagrave del fotone)
W2 = (q+pp)2 quadrato dellrsquoenergia nel centro di
massa p
x = Q22ppq frazione del momento del protone
portata dal partone colpito
y = ppqpppe frazione dellrsquoenergia dellrsquoelettrone
portata dal fotone nel sistema a riposo
del protone
225 - 318 GeV
10-1 divide 105 GeV2
4102 divide 9104 GeV2
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Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
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Spazio delle fasi dei jet -1 lt ηjet lt 25 ET
jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
i C2i parametri da
fittare)
Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
Multijet in DIS e Misura di αs
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Lincertezza nella Jet Energy Scale per ETjet gt 10 GeV egrave plusmn 1 che si
riflette in unincertezza di ~ plusmn 5 nella sezione durto misurata
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Sezioni dUrto Multijet - II
Da un fit NLO QCD al rapporto R32 si puograve estrarre il valore di αs per i diversi bin in Q2
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Misura di αs
Il valore di αs determinato dallemisure di R32 egrave in ottimo accordo con il valore misurato (world average) e lerrore della misura egrave dominato dallincertezza teorica
(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
+0002800046 -Zs
V Sola Esame di Calorimetria 19102009
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Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
[4] M Wing Setting the Jet Energy Scale for the ZEUS Calorimeter arXiv hep-ex0206036v2
[5] S Chekanov et al Eur Phys J C44 183 (2005)
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Altre CaratteristicheLight yield
78 plusmn 20 pePMGeV 122 plusmn 27 pePMGeV
Risoluzione temporaleLa risoluzione temporale del calorimetro egrave lt 1 ns per p gt 15 GeVcA piugrave basse energie la risoluzione egrave dominata dal rumore del calorimetro e dalla fluttuazione del tempo di arrivo dei pePer muoni nella sezione EMC (05 GeV di segnale equivalente) si ottiene una risoluzione temporale di 38 ns
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Cinematica dellrsquointerazione ep a HERA
Deep Inelastic Scattering (DIS) Q2 ≳ 1 GeV2
Fotoproduzione (PHP) Q2 asymp 0
Q2
Wp
peE4Es energia nel centro di massa ep
Q2 = -q2 = -(pe-persquo)2 quadrato del quadrimomento trasferito
(virtualitagrave del fotone)
W2 = (q+pp)2 quadrato dellrsquoenergia nel centro di
massa p
x = Q22ppq frazione del momento del protone
portata dal partone colpito
y = ppqpppe frazione dellrsquoenergia dellrsquoelettrone
portata dal fotone nel sistema a riposo
del protone
225 - 318 GeV
10-1 divide 105 GeV2
4102 divide 9104 GeV2
10-6 lt x lt 1
10-4 lt y lt 1
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Si misurano eventi a 2 e 3 jet
Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
004 lt y lt 06
Spazio delle fasi dei jet -1 lt ηjet lt 25 ET
jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
i C2i parametri da
fittare)
Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
Multijet in DIS e Misura di αs
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Eventi a 2 Jet a ZEUS
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Sezioni dUrto Multijet - I
Lincertezza nella Jet Energy Scale per ETjet gt 10 GeV egrave plusmn 1 che si
riflette in unincertezza di ~ plusmn 5 nella sezione durto misurata
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Sezioni dUrto Multijet - II
Da un fit NLO QCD al rapporto R32 si puograve estrarre il valore di αs per i diversi bin in Q2
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Misura di αs
Il valore di αs determinato dallemisure di R32 egrave in ottimo accordo con il valore misurato (world average) e lerrore della misura egrave dominato dallincertezza teorica
(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
+0002800046 -Zs
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Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
[4] M Wing Setting the Jet Energy Scale for the ZEUS Calorimeter arXiv hep-ex0206036v2
[5] S Chekanov et al Eur Phys J C44 183 (2005)
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Cinematica dellrsquointerazione ep a HERA
Deep Inelastic Scattering (DIS) Q2 ≳ 1 GeV2
Fotoproduzione (PHP) Q2 asymp 0
Q2
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peE4Es energia nel centro di massa ep
Q2 = -q2 = -(pe-persquo)2 quadrato del quadrimomento trasferito
(virtualitagrave del fotone)
W2 = (q+pp)2 quadrato dellrsquoenergia nel centro di
massa p
x = Q22ppq frazione del momento del protone
portata dal partone colpito
y = ppqpppe frazione dellrsquoenergia dellrsquoelettrone
portata dal fotone nel sistema a riposo
del protone
225 - 318 GeV
10-1 divide 105 GeV2
4102 divide 9104 GeV2
10-6 lt x lt 1
10-4 lt y lt 1
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Si misurano eventi a 2 e 3 jet
Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
004 lt y lt 06
Spazio delle fasi dei jet -1 lt ηjet lt 25 ET
jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
i C2i parametri da
fittare)
Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
Multijet in DIS e Misura di αs
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Eventi a 2 Jet a ZEUS
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Sezioni dUrto Multijet - I
Lincertezza nella Jet Energy Scale per ETjet gt 10 GeV egrave plusmn 1 che si
riflette in unincertezza di ~ plusmn 5 nella sezione durto misurata
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Sezioni dUrto Multijet - II
Da un fit NLO QCD al rapporto R32 si puograve estrarre il valore di αs per i diversi bin in Q2
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Misura di αs
Il valore di αs determinato dallemisure di R32 egrave in ottimo accordo con il valore misurato (world average) e lerrore della misura egrave dominato dallincertezza teorica
(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
+0002800046 -Zs
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[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
[4] M Wing Setting the Jet Energy Scale for the ZEUS Calorimeter arXiv hep-ex0206036v2
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Selezione DIS buon elettrone ricostruito
Range cinematico dellanalisi 10 lt Q2 lt 5000 GeV2
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jet gt 5 GeV M2jet(3jet) gt 25 GeV
Per estrarre il valore di αs si fa il rapporto tra le sezioni durto a 3 e 2 jet
[R32(αs(MZ))]i = C1i∙αs(MZ) + C2
i∙αs2(MZ) (C1
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Attraverso questa procedura gli errori sistematici correlati e lincertezza dovuta alla scala di rinormalizzazione si cancellano
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(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
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(th)(exp)t)00013(staplusmn01179=)(Mα +0006400046 -
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Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
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Misura di αs
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Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
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Bibliografia[1] M Derrick et al Nucl Instr Meth A 309 77 (1991)
[2] A Andersen et al Nucl Instr Meth A 309 101 (1991)
[3] A Calldwell et al Nucl Instr Meth A 321 356 (1992)
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