1 Herleitung der elektromagnetischen Wellengleichung aus ...hi63roy/themen/2/maxwell/maxwell.pdf ·...
Transcript of 1 Herleitung der elektromagnetischen Wellengleichung aus ...hi63roy/themen/2/maxwell/maxwell.pdf ·...
1 HERLEITUNG DER ELEKTROMAGNETISCHEN WELLENGLEICHUNG AUSDEN MAXWELL-GLEICHUNGEN
1 Herleitung der elektromagnetischen Wellengleichung ausden Maxwell-Gleichungen
Als Ausgangspunkt dienen die Maxwell-Gleichungen in der differentiellen Form:
1.1 Maxwell-Gleichungen
∇ ~D = ρ (1)
∇ ~B = 0 (2)
∇× ~E = − ∂
∂t~B (3)
∇× ~H = ~j +∂
∂t~D (4)
1.2 Symmetrie der Gleichungen im Vakuum
Im Vakuum ergeben sich mit ρ = 0 und ~j = 0 neu:
∇ ~D = 0 (1∗)∇× ~H =
∂
∂t~D (4∗)
1.3 Rotation der Gleichung (3)
∇× (∇× ~E) = ∇(∇ ~E)−∇2 ~E = ∇(∇ ~E)−∆ ~E
=∇(∇ ~D)
εε0−∆ ~E = (1∗) = −∆ ~E
∇× (∇× ~E) = (3) = ∇× (− ∂
∂t~B)
= − ∂
∂t(∇× ~B) = − ∂
∂tµµ0(∇× ~H)
= (4∗) = −µµ0∂
∂t(
∂
∂t~D) = −µµ0εε0
∂2
∂2t~E
1.4 Zusammenfassung
−∆ ~E = −µµ0εε0∂2
∂2t~E
∂2
∂2t~E =
1µµ0εε0
∂2
∂2~r~E
Dies ist die bekannte Form einer Wellengleichung. Deren Losung fuhrt zu einem, sich pe-riodisch auf- bzw. abbauendem E-Feld. Mit dem B-Feld kann analog verfahren werden.Die Geschwindigkeit der Welle ist mit c =
√1
µµ0εε0abzulesen.
Marcus Bugner Dresden, 27.05.2009