07 Phys I Stiliaris - η-Τάξη ΕΚΠΑ¦ΥΣΙΚΗΙ alonso finn giancoli halliday‐resnick...
Transcript of 07 Phys I Stiliaris - η-Τάξη ΕΚΠΑ¦ΥΣΙΚΗΙ alonso finn giancoli halliday‐resnick...
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ ΜΑΖΑΣΜΑΖΑΣΓενική ΑντιμετώπισηΔιατήρηση της Ορμής σε Συστήματα Μεταβλητής ΜάζαςΚίνηση ΠυραύλουΔιάφορα Προβλήματα
ΦΥΣΙΚΗΦΥΣΙΚΗ ΙΙ
ΤΜΗΜΑΤΜΗΜΑ ΑΑ’’ΕυστάθιοςΕυστάθιος ΣτυλιάρηςΣτυλιάρης
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟNN ΑΘΗΝΩΝΑΘΗΝΩΝ, 201, 20166‐‐20120177
Stathis STILIARIS, UoA 2016-2017 1
ΦΥΣΙΚΗΦΥΣΙΚΗ ΙΙ
ALONSOALONSOFINNFINN
GIANCOLIGIANCOLI HALLIDAYHALLIDAY‐‐RESNICK RESNICK WALKERWALKER
YOUNGYOUNGFREEDMANFREEDMAN
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑΣΥΣΤΗΜΑΤΑΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣΜΑΖΑΣΜΑΖΑΣ
7.107.10 9.109.10 9.7, 9.129.7, 9.12 8.58.5‐‐8.68.6
ΚΙΝΗΣΗΚΙΝΗΣΗΠΥΡΑΥΛΟΥΠΥΡΑΥΛΟΥ
7.107.10 9.109.10 9.129.12 8.68.6
ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΙΣΗΑΝΤΙΣΤΟΙΧΙΣΗ ΚΕΦΑΛΑΙΩΝΚΕΦΑΛΑΙΩΝ
ΤΜΗΜΑΤΜΗΜΑ ΑΑ’’ΕυστάθιοςΕυστάθιος ΣτυλιάρηςΣτυλιάρης
ΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟΠΑΝΕΠΙΣΤΗΜΙΟNN ΑΘΗΝΩΝΑΘΗΝΩΝ, 201, 20166‐‐20120177
Stathis STILIARIS, UoA 2016-2017 2
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ ΜΑΖΑΣΜΑΖΑΣ
dtvd
mdtvmd
dtpd
Frrrr
===)(
ΧρονικήΧρονική μεταβολήμεταβολή τηςτης μάζαςμάζας ενόςενός συστήματοςσυστήματος
m: m: σταθερήσταθερή
m: m: μεταβλητήμεταβλητήdtdm
vdtvd
mdtvmd
dtpd
Fr
rrrr+===
)(
dtvd
mr
: : ΜεταβολήΜεταβολή τηςτης ορμήςορμής εξαιτίαςεξαιτίας τηςτης επιτάχυνσηςεπιτάχυνσης
dtdm
vr
: : ΜεταβολήΜεταβολή τηςτης ορμήςορμής εξαιτίαςεξαιτίας τηςτης χρονικήςχρονικής μεταβολήςμεταβολής τηςτης μάζαςμάζας
Stathis STILIARIS, UoA 2016-2017 3
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ ΜΑΖΑΣΜΑΖΑΣ
ΚίνησηΚίνηση ΠυραύλουΠυραύλου
vMPirr
= 'vdM)vdv)(dMM(Pfrrrr
−++=
vMvdMvdvdMMPPPd if
rrrrrrr−−++=−= }'))({(
ΜεταβολήΜεταβολή τηςτης ΟρμήςΟρμής τουτου ΣυστήματοςΣυστήματος
)'(' vvdMvMddMvdMvvMdPdrrrrrrr
−−=−+=
dMvvdMPd rel
rrr−=
vv’’
tt t + dtt + dt
Stathis STILIARIS, UoA 2016-2017 4
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ ΜΑΖΑΣΜΑΖΑΣ
ΚίνησηΚίνηση ΠυραύλουΠυραύλου
vv’’
dMvvdMPd rel
rrr−= dMvdvMdP rel+=
dtdM
vdtdv
MdtdP
rel+=
ΕάνΕάν dP/dt = 0dP/dt = 0dtdM
vdtdv
MdtdM
vdtdv
M relrel −=⇒+=0dtdM
vrel−
ΩστικήΩστική ΔύναμηΔύναμηStathis STILIARIS, UoA 2016-2017 5
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ ΜΑΖΑΣΜΑΖΑΣ
ΚατακόρυφηΚατακόρυφη ΚίνησηΚίνηση ΠυραύλουΠυραύλου σεσε ΒαρυτικόΒαρυτικό ΠεδίοΠεδίο
dtdMv
dtdvM
dtdP
rel+=vv
vv’’
dtgdMMvdvMg
dtdMv
dtdvM rel
rel −=+⇒−=+
∫∫∫ −=+t
0
M
Mrel
v
v
dtgMdMvdv
00
⇒−=−+− tg)MlnM(lnvvv 0rel0 gtMMlnvvv 0
rel0 −⎟⎠⎞
⎜⎝⎛+=
Stathis STILIARIS, UoA 2016-2017 6
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ ΜΑΖΑΣΜΑΖΑΣ
Εάν ο πύραυλος παραμένειπαραμένει ακίνητοςακίνητος στον αέρα σε μικρό ύψος απότην επιφάνεια της Γης, τότε συνεχίζει να ισχύει dP/dt = dP/dt = ‐‐MgMg αλλάdv/dt = 0dv/dt = 0, οπότε η προηγούμενη εξίσωση γίνεται:
dtdMv
dtdvM
dtdP
rel+=
vv
vv’’
dtvg
MdMMg
dtdMv0
relrel −=⇒−=+
⇒−=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⇒−= ∫∫ t
vg
MMlndt
vg
MdM
rel0
t
0rel
M
M0
tvg
0releMM
−
=
Η συνολική μάζα του πυραύλου βαίνει κατά συνέπεια εκθετικά ελαττούμενη.Πόσος είναι ο ρυθμός εκτόξευσης των αερίων μ(t) στην περίπτωση αυτή;
Stathis STILIARIS, UoA 2016-2017 7
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ ΜΑΖΑΣΜΑΖΑΣΥπολογισμός του ρυθμού εκτόξευσης των αερίων στην περίπτωση που
ο πύραυλος παραμένει ακίνητος
Όπως είναι προφανές, ο ρυθμός εκτόξευσης των αερίων μ(t) ελαττώνεται κιαυτός με τον ίδιο εκθετικό ρυθμό που ελαττώνεται και η μάζα του συστήματος.
⇒=−= Mvg
dtdM)t(
rel
μt
vg
0rel
releMvg)t(
−
=μ
0rel
Mvg
Stathis STILIARIS, UoA 2016-2017 8
ΣΥΣΤΗΜΑΤΑΣΥΣΤΗΜΑΤΑ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ ΜΑΖΑΣΜΑΖΑΣΣχοινί κυλίεται χωρίς τριβές υπό την επίδραση του βάρους του τμήματος πουκρέμεται ελεύθερο.Μ : Συνολική μάζα σχοινιούL0 : Αρχικό μήκος του σχοινιού που κρέμεται ελεύθεροL : Συνολικό μήκος σχοινιούVF : Τελική ταχύτηταΝαΝα υπολογιστείυπολογιστεί ηη τελικήτελική τουτου ταχύτηταταχύτητα, , ότανόταν απελευθερωθείαπελευθερωθεί όλοόλο τοτο μήκοςμήκος τουτου..
gLlM
dtdvMg
LlM)l(W
dtdPF
dtdP
=⇒==⇒=
dllLgvdvl
Lg
dldvvl
Lg
dtdl
dldvl
Lg
dtdv
=⇒=⇒=⇒=
( ) ⇒−=⇒= ∫∫ 20
22F
L
L
V
0LL
2Lg
2Vldl
Lgvvd
0
F ( )202F LL
LgV −=
F=W(l)F=W(l)
WW’’
NN
ll
Stathis STILIARIS, UoA 2016-2017 9