Post on 10-Jun-2020
1
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι 4ο Εξάμηνο
ΚΟΡΩΝΑΚΗ ΕΙΡΗΝΗ ΛΕΚΤΟΡΑΣ
ΕΡΓΑΣΤΗΡΙΟ ΕΦΑΡΜΟΣΜΕΝΗΣ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗΣ ΤΟΜΕΑΣ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ
ΣΧΟΛΗ ΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝ ΜΗΧΑΝΙΚΩΝ ΕΜΠ
ΘΕΜΑΤΙΚΗ ΕΝΟΤΗΤΑ Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
2
ΓΕΝΙΚΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗΣ
ΕΠΑΝΑΛΗΨΗ
3
Για θερμοδυναμικές μεταβολές μας ενδιαφέρει πως αλλάζει η κατάσταση του ρευστού (και όχι μόνο οι τελικές καταστάσεις) Για τον λόγο αυτό αναπαριστούμε την μεταβολή σε διαγράμματα
P (kPa)
V m^3kg
T (K) P
(kPa)
T (K)
V m^3kg
T (K)
V m^3kg
P (kPa)
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ
4
Διαφορά αδιαβατικής και ισεντροπικής μεταβολής 10487661048766 Αδιαβατική σημαίνει ότι δεν συναλλάσσει θερμότητα με το περιβάλλον 10487661048766 Ισεντροπική σημαίνει ότι δεν συναλλάσσει θερμότητα με το περιβάλλον και επιπλέον είναι και αντιστρεπτή (δεν υπάρχουν εσωτερικές απώλειες) Για αυτό την λέμε και ldquoαδιαβατική πλήρως αντιστρεπτήrdquo
5
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
+w
1 15 2 25 3
P
V 05
200
150
250
100
50
0
300
-w
1 15 2 25 3
P
V
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΕΡΓΟ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΕΡΓΟ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΕΡΓΟ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΕΡΓΟ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
6
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3
+Q
+Q
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
-Q
-Q
ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ
7
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3 +W1
+W2
W1gtW2
ΤΟ ΕΡΓΟ (ΚΑΙ Η ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΣΥΝΑΛΛΑΣΕΙ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ ΜΕ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΕIΝΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΜΕΤΑΒΟΛΗΣ ΚΑΙ ΟΧΙ ΜΟΝΟ ΤΩΝ ΤΕΛΙΚΩΝ ΣΗΜΕΙΩΝ (ΓΙΑ ΜΗ ΑΔΙΑΒΑΤΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ)
8
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
9
T
+Q
S
-Q
S
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
T
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
10
ΣΥΝΟΛΟ ΜΕΤΑΒΟΛΩΝ
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
2
ΓΕΝΙΚΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗΣ
ΕΠΑΝΑΛΗΨΗ
3
Για θερμοδυναμικές μεταβολές μας ενδιαφέρει πως αλλάζει η κατάσταση του ρευστού (και όχι μόνο οι τελικές καταστάσεις) Για τον λόγο αυτό αναπαριστούμε την μεταβολή σε διαγράμματα
P (kPa)
V m^3kg
T (K) P
(kPa)
T (K)
V m^3kg
T (K)
V m^3kg
P (kPa)
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ
4
Διαφορά αδιαβατικής και ισεντροπικής μεταβολής 10487661048766 Αδιαβατική σημαίνει ότι δεν συναλλάσσει θερμότητα με το περιβάλλον 10487661048766 Ισεντροπική σημαίνει ότι δεν συναλλάσσει θερμότητα με το περιβάλλον και επιπλέον είναι και αντιστρεπτή (δεν υπάρχουν εσωτερικές απώλειες) Για αυτό την λέμε και ldquoαδιαβατική πλήρως αντιστρεπτήrdquo
5
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
+w
1 15 2 25 3
P
V 05
200
150
250
100
50
0
300
-w
1 15 2 25 3
P
V
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΕΡΓΟ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΕΡΓΟ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΕΡΓΟ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΕΡΓΟ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
6
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3
+Q
+Q
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
-Q
-Q
ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ
7
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3 +W1
+W2
W1gtW2
ΤΟ ΕΡΓΟ (ΚΑΙ Η ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΣΥΝΑΛΛΑΣΕΙ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ ΜΕ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΕIΝΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΜΕΤΑΒΟΛΗΣ ΚΑΙ ΟΧΙ ΜΟΝΟ ΤΩΝ ΤΕΛΙΚΩΝ ΣΗΜΕΙΩΝ (ΓΙΑ ΜΗ ΑΔΙΑΒΑΤΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ)
8
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
9
T
+Q
S
-Q
S
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
T
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
10
ΣΥΝΟΛΟ ΜΕΤΑΒΟΛΩΝ
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
3
Για θερμοδυναμικές μεταβολές μας ενδιαφέρει πως αλλάζει η κατάσταση του ρευστού (και όχι μόνο οι τελικές καταστάσεις) Για τον λόγο αυτό αναπαριστούμε την μεταβολή σε διαγράμματα
P (kPa)
V m^3kg
T (K) P
(kPa)
T (K)
V m^3kg
T (K)
V m^3kg
P (kPa)
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ
4
Διαφορά αδιαβατικής και ισεντροπικής μεταβολής 10487661048766 Αδιαβατική σημαίνει ότι δεν συναλλάσσει θερμότητα με το περιβάλλον 10487661048766 Ισεντροπική σημαίνει ότι δεν συναλλάσσει θερμότητα με το περιβάλλον και επιπλέον είναι και αντιστρεπτή (δεν υπάρχουν εσωτερικές απώλειες) Για αυτό την λέμε και ldquoαδιαβατική πλήρως αντιστρεπτήrdquo
5
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
+w
1 15 2 25 3
P
V 05
200
150
250
100
50
0
300
-w
1 15 2 25 3
P
V
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΕΡΓΟ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΕΡΓΟ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΕΡΓΟ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΕΡΓΟ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
6
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3
+Q
+Q
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
-Q
-Q
ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ
7
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3 +W1
+W2
W1gtW2
ΤΟ ΕΡΓΟ (ΚΑΙ Η ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΣΥΝΑΛΛΑΣΕΙ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ ΜΕ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΕIΝΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΜΕΤΑΒΟΛΗΣ ΚΑΙ ΟΧΙ ΜΟΝΟ ΤΩΝ ΤΕΛΙΚΩΝ ΣΗΜΕΙΩΝ (ΓΙΑ ΜΗ ΑΔΙΑΒΑΤΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ)
8
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
9
T
+Q
S
-Q
S
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
T
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
10
ΣΥΝΟΛΟ ΜΕΤΑΒΟΛΩΝ
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
4
Διαφορά αδιαβατικής και ισεντροπικής μεταβολής 10487661048766 Αδιαβατική σημαίνει ότι δεν συναλλάσσει θερμότητα με το περιβάλλον 10487661048766 Ισεντροπική σημαίνει ότι δεν συναλλάσσει θερμότητα με το περιβάλλον και επιπλέον είναι και αντιστρεπτή (δεν υπάρχουν εσωτερικές απώλειες) Για αυτό την λέμε και ldquoαδιαβατική πλήρως αντιστρεπτήrdquo
5
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
+w
1 15 2 25 3
P
V 05
200
150
250
100
50
0
300
-w
1 15 2 25 3
P
V
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΕΡΓΟ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΕΡΓΟ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΕΡΓΟ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΕΡΓΟ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
6
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3
+Q
+Q
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
-Q
-Q
ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ
7
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3 +W1
+W2
W1gtW2
ΤΟ ΕΡΓΟ (ΚΑΙ Η ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΣΥΝΑΛΛΑΣΕΙ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ ΜΕ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΕIΝΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΜΕΤΑΒΟΛΗΣ ΚΑΙ ΟΧΙ ΜΟΝΟ ΤΩΝ ΤΕΛΙΚΩΝ ΣΗΜΕΙΩΝ (ΓΙΑ ΜΗ ΑΔΙΑΒΑΤΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ)
8
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
9
T
+Q
S
-Q
S
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
T
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
10
ΣΥΝΟΛΟ ΜΕΤΑΒΟΛΩΝ
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
5
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
+w
1 15 2 25 3
P
V 05
200
150
250
100
50
0
300
-w
1 15 2 25 3
P
V
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΕΡΓΟ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΕΡΓΟ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΕΡΓΟ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΕΡΓΟ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
6
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3
+Q
+Q
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
-Q
-Q
ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ
7
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3 +W1
+W2
W1gtW2
ΤΟ ΕΡΓΟ (ΚΑΙ Η ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΣΥΝΑΛΛΑΣΕΙ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ ΜΕ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΕIΝΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΜΕΤΑΒΟΛΗΣ ΚΑΙ ΟΧΙ ΜΟΝΟ ΤΩΝ ΤΕΛΙΚΩΝ ΣΗΜΕΙΩΝ (ΓΙΑ ΜΗ ΑΔΙΑΒΑΤΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ)
8
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
9
T
+Q
S
-Q
S
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
T
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
10
ΣΥΝΟΛΟ ΜΕΤΑΒΟΛΩΝ
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
6
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3
+Q
+Q
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
-Q
-Q
ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ
7
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3 +W1
+W2
W1gtW2
ΤΟ ΕΡΓΟ (ΚΑΙ Η ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΣΥΝΑΛΛΑΣΕΙ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ ΜΕ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΕIΝΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΜΕΤΑΒΟΛΗΣ ΚΑΙ ΟΧΙ ΜΟΝΟ ΤΩΝ ΤΕΛΙΚΩΝ ΣΗΜΕΙΩΝ (ΓΙΑ ΜΗ ΑΔΙΑΒΑΤΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ)
8
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
9
T
+Q
S
-Q
S
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
T
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
10
ΣΥΝΟΛΟ ΜΕΤΑΒΟΛΩΝ
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
7
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ P-V
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1 2
3
05
200
150
250
100
50
0
300
1 15 2 25 3
P
V
1
2 3 +W1
+W2
W1gtW2
ΤΟ ΕΡΓΟ (ΚΑΙ Η ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΣΥΝΑΛΛΑΣΕΙ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ ΜΕ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΕIΝΑΙ ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΜΕΤΑΒΟΛΗΣ ΚΑΙ ΟΧΙ ΜΟΝΟ ΤΩΝ ΤΕΛΙΚΩΝ ΣΗΜΕΙΩΝ (ΓΙΑ ΜΗ ΑΔΙΑΒΑΤΙΚΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ)
8
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
9
T
+Q
S
-Q
S
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
T
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
10
ΣΥΝΟΛΟ ΜΕΤΑΒΟΛΩΝ
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
8
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
9
T
+Q
S
-Q
S
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
T
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
10
ΣΥΝΟΛΟ ΜΕΤΑΒΟΛΩΝ
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
9
T
+Q
S
-Q
S
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΠΑΙΡΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΔΙΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
T
ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ ΔΙΝΕΙ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝ (ΠΑΙΡΝΟΥΜΕ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ ΑΠΟ ΤΟ ΣΥΣΤΗΜΑ)
ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ Τ-S
10
ΣΥΝΟΛΟ ΜΕΤΑΒΟΛΩΝ
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
10
ΣΥΝΟΛΟ ΜΕΤΑΒΟΛΩΝ
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
11
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ Θερμικές μηχανές ή θερμοκινητήρες ονομάζονται οι μηχανές οι οποίες μετατρέπουν την θερμότητα που παράγεται από την χημική ενέργεια της καύσης σε μηχανικό έργο Ανάλογα με τον τρόπο πραγματοποίησης της καύσης χωρίζονται σε δύο κατηγορίες - στις μηχανές εσωτερικής καύσεως (ΜΕΚ) και - στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ή ατμομηχανές
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
12
ΠΩΣ ΕΧΟΥΝ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΕΙ ΟΙ ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
bull Πριν τις θερμικές μηχανές οι κυριότερες πηγές ισχύος για τη μεταφορά τις αγροτικές εργασίες και τη βιομηχανία ήταν ο άνθρωπος
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
13
Παλαιότερα Θερμικές μηχανές θερμοδυναμικούς κύκλους ατμού μετατροπή θερμικής ενέργειας από την καύση του ξύλου και του κάρβουνου σε έργο για να τροφοδοτήσουν τρένα καράβια εργοστάσια και να παράγουν ηλεκτρική ενέργεια
20ος αιώνας αύξηση των εφαρμογών των θερμικών μηχανών για να μετατρέψουν τη θερμική ενέργεια από την καύση αερίου ή υγρού καυσίμου σε έργο Αυτές οι θερμικές μηχανές έχουν μεγαλύτερη ισχύ από τις θερμικές μηχανές που χρησιμοποιούν κύκλους ατμού
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
14
Στον 21ο αιώνα παρά το γεγονός ότι δεν ξέρουμε πως θα εξελιχθεί το μέλλον των θερμικών μηχανών μπορούμε να δούμε ποιες βρίσκονται σε ερευνητικό στάδιο Νέοι τύποι θερμικών μηχανών Όπως μηχανές Stirling οι οποίες χρησιμοποιούν εναλλακτικές πηγές ενέργειας όπως βιομάζα απορριπτόμενη θερμότητα ηλιακή ενέργεια Νέες ενεργειακές πηγές Οι περισσότερες θερμικές μηχανές χρησιμοποιούν σήμερα την καύση των ορυκτών καυσίμων Ωστόσο οι θερμικές μηχανές μπορούν θεωρητικά να λειτουργήσουν με οποιαδήποτε πηγή θερμικής ενέργειας Νέες εφαρμογές Η πλειονότητα των αεριοστροβίλων είναι σχετικά μεγάλοι και με αποκλειστική χρήση σε αεροσκάφη ή σε κεντρικούς σταθμούς παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας Ωστόσο οι μικροί αεριοστρόβιλοι αναπτύσσονται για διασκορπισμένη ηλεκτρική παραγωγή και είναι σχετικά μικροί για να τοποθετηθούν σε σπίτια
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
15
Εσωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές που ως εργαζόμενο μέσο χρησιμοποιούν τον αέρα και κατά κάποιο τρόπο το ίδιο το καύσιμο δηλαδή καυσαέρια πχ εμβολοφόρος κινητήρας αυτοκινήτου αεροστρόβιλος αεροπλάνου
Εξωτερικής καύσεως ονομάζονται οι μηχανές όπου η καύση δεν λαμβάνει μέρος στο χώρο παραγωγής έργου αλλά έξω από αυτόν και στις οποίες το μέσο παραγωγής έργου δεν είναι το καυσαέριο αλλά κάποιο άλλο στοιχείο όπως πχ νερό Σε αυτήν την κατηγορία ανήκουν οι ατμοστρόβιλοι οι ατμομηχανές
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
16
Ανάλογα με τον τρόπο μετατροπής της θερμικής ενέργειας σε μηχανικό έργο οι θερμικές μηχανές διακρίνονται σε - εμβολοφόρες ή παλινδρομικές (ισχύουν τόσο για τις μηχανές εσωτερικής καύσεως όσο και για τις εξωτερικής καύσεως) - περιστροφικές ή στροβίλους Στις μηχανές εσωτερικής καύσεως ονομάζονται ατμοστρόβιλοι Στις μηχανές εξωτερικής καύσεως ονομάζονται αεριοστρόβιλοι)
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
17
Α
ΘΕΡΜΙΚΕΣ ΜΗΧΑΝΕΣ
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
18
ΚΥΚΛΟΣ CARNOT ΠΑΡΑΓΩΓΗ ΙΣΧΥΟΣ
Ο αντιστρεπτός κύκλος με τη μεγαλύτερη απόδοση
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
19
1-2 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση 2-3 Ισεντροπική συμπίεση
3-4 Ισοθερμοκρασιακή εκτόνωση 4-1 Ισεντροπική εκτόνωση
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
20
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
21
Να δειχθεί ότι η θερμική απόδοση ενός κύκλου Carnot είναι συνάρτηση μόνο των θερμοκρασιών TL TH
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
22
Παράδειγμα αξιολόγησης κύκλου ισχύος
Ένας εφευρέτης ισχυρίζεται ότι κατασκεύασε μία μονάδα ισχύος η οποία δίνει καθαρό έργο 410 kJ όταν η ενέργεια που καταναλώνει είναι 1000 kJ Το σύστημα παίρνει θερμότητα από τα καυσαέρια στους 500 Κ Εάν η θερμότητα εξόδου είναι 300Κ να αξιολογήσετε αυτό το σύστημα
η= 410 kJ 1000 kJ
=041 (41)
Θερμική απόδοση του κύκλου βάσει των στοιχείων που δίνονται
Η μέγιστη θερμική απόδοση οποιουδήποτε κύκλου που λειτουργεί μεταξύ των θερμοκρασιών ΤH=500 K και Τc=300 K είναι
η=1- Τc
ΤH = 1-
300 K
500 K =040
ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ Ο ΙΣΧΥΡΙΣΜΟΣ ΤΟΥ
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
23
ΚΥΚΛΟΣ OTTO
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
24
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
25
2-3 Ισόχωρη προσθήκη θερμότητας
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
26
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
27
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
28
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
29
1 2 3 4 1 Με τη βαλβίδα εισαγωγής ανοικτή το έμβολο εισάγει φρέσκο μείγμα μέσα στον κύλινδρο
2 Και με τις δύο βαλβίδες κλειστές το έμβολο εκτελεί συμπίεση αυξάνοντας τη θερμοκρασία αλλά και την πίεση Απαιτεί εισαγωγή έργου
Αρχίζει η διεργασία συμπίεσης καταλήγοντας σε μείγμα υψηλής θερμοκρασίας και πίεσηςΗ καύση στον OTTO γίνεται στο τέλος της συμπίεσης
3 Παράγεται έργο αφού το μείγμα εκτονώνεται και έτσι επιστρέφει στο κάτω νεκρό σημείο
4 Τα καυσαέρια απορρίπτονται από τον κύλινδρο μέσω της βαλβίδας εξαγωγής
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
30
k
k
k
Μέση πίεση κύκλου= Καθαρό έργο
Όγκος Εμβολισμού
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
31
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Παραγόμενα έργα και θερμότητες
Έργο κύκλου
ή
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης κύκλου
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
32
Θεωρητική ανάλυση κύκλου OTTO
Λόγος συμπίεσης
Από τις ισεντροπικές μεταβολές
Για σταθερό Cv
Ισχύει όμως
Θεωρητικός βαθμός απόδοσης
Επομένως
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
33
Μέση αποτελεσματική πίεση (Mean Effective Pressure-MEP)
MEP= Wnet
Vmax-Vmin (kPa)
Wnet=MEP x Εμβαδόν επιφάνειας εμβόλου x Διαδρομή Εμβόλου
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
34
ΑΣΚΗΣΕΙΣ ΟΤΤΟ
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
35
ΚΥΚΛΟΣ DIESEL
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
36
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
1-2 Ισεντροπική συμπίεση 2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας 3-4 Ισεντροπική εκτόνωση 4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
37
Προσθήκη θερμότητας υπό σταθ Πίεση P
Με ενεργειακό ισολογισμό στο κλειστό σύστημα έχουμε
Η θερμότητα απορρίπτεται στη διεργασία 4-1
Ο βαθμός απόδοσης του κύκλου είναι ο λόγος του καθαρού έργου προς τη προσδιδόμενη θερμότητα
ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΚΥΚΛΟΥ DIESEL
Όπως και στον κύκλο Otto η θερμική απόδοση του κύκλου Diesel αυξάνεται με την αύξηση του λόγου συμπίεσης
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
38
Λόγος συμπίεσης ndash Λόγος αποκοπής στον κύκλο Diesel
Απόδειξη βαθμού απόδοσης Diesel
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
39
1-2 Ισεντροπική συμπίεση
Όγκος ndash Λόγος αποκοπής
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
40
2-3 Ισόθλιπτη προσθήκη θερμότητας
3-4 Ισεντροπική εκτόνωση
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
41
4-1 Ισόχωρη απόρριψη θερμότητας
Λόγος συμπίεσης
Λόγος αποκοπής
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
42
ΑΣΚΗΣΕΙΣ DIESEL
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
43
ΚΥΚΛΟΣ DUAL
rp=1 Diesel rc=1 Otto rpgt1 Απόδοση μικρότερη Otto μεγαλύτερη Diesel
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
44
ΚΥΚΛΟΣ STIRLING
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
45
ΤΥΠΟΛΟΓΙΕΣ-ΔΙΑΜΟΡΦΩΣΕΙΣ
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
46
ΜΟΝΟΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 2 ΤΗ
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 3
ΤL
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 1 ΤΗ
qin
ΤL
qout
ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ 4
1-2Ισοθερμοκρασιακή προσθήκη θερμότητας από εξωτερική πηγή
2-3 Ισόχωρη Προθέρμανση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από το ρευστό λειτουργίας στον αναγεννητή
3-4 Ισοθερμοκρασιακή συμπίεση
4-1 Ισόχωρη αναγέννηση εσωτερική μεταφορά θερμότητας από τον αναγεννητή στο ρευστό λειτουργίας
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
47
1
2
3 4
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑ
T1=T2
ΙΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ ΜΕ ΑΠΟΡΡΙΨΗ ΘΕΡΜΟΤΗΤΑΣ T3=T4
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
48
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
Το αέριο ψύχεται και συστέλλεται μαζεύοντας και τα δύο έμβολα
προς το εσωτερικό των κυλίνδρων τους
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 180ο ενώ στο τέλος στις 270ο
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
ΔΙΚΥΛΙΝΔΡΗ ΜΗΧΑΝΗ STIRLING ΤΥΠΟΥ Α
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
49
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
Tο αέριο που έχει ήδη συσταλθεί βρίσκεται κυρίως στον κρύο κύλινδρο Ο στρόφαλος στρέφεται ακόμη κατά 90ο αναγκάζοντας το αέριο να επιστρέψει στον θερμό κύλινδρο και να συμπληρωθεί ο κύκλος Καθώς μεταφέρεται κρύος όγκος αερίου από τον κρύο στο θερμό κύλινδρο ο αναγεννητής αποδίδει θερμότητα στο εργαζόμενο μέσο προθερμαίνοντάς το
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 270o ενώ στο τέλος στις 360ο
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
50
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΕΚΤΟΝΩΣΗ 3-4
Στο τέλος της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται
στις 90ο
Το αέριο θερμαίνεται και εκτονώνεται οδηγώντας
και τα δύο έμβολα προς τα μέσα
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
51
ΙΣΟΟΓΚΗ ΨΥΞΗ 4-1
Στην αρχή της φάσης ο στρόφαλος βρίσκεται στις 90ο
ενώ στο τέλος στις 180ο
Ο όγκος στο θερμό κύλινδρο είναι μέγιστος
αποθηκεύεται ποσό θερμότητας στη μήτρα
του αναγεννητή
Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
52
Αρχή φάσης 1-2 Τέλος φάσης 1-2
Αρχή φάσης 2-3 Τέλος φάσης 2-3
Αρχή φάσης 3-4 Τέλος φάσης 3-4 Αρχή φάσης 4-1 Τέλος φάσης 4-1
IΣΟΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΚΗ ΣΥΜΠΙΕΣΗ 1-2
ΙΣΟΟΓΚΗ ΘΕΡΜΑΝΣΗ 2-3
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
53
Η Γερμανική εταιρίας SOLO κατασκευάζει σύγχρονες ηλεκτρογεννήτριες που παράγουν ηλεκτρική ισχύ 2-9 kW από 8-24 kW θερμική ισχύ
ΣΤΕΡΙΑ
ΘΑΛΑΣΣΑ
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
54
ΚΥΚΛΟΣ ERICSSON
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
55
STIRLING+ERICSSON Περιλαμβάνουν ένα ΑΝΑΓΕΝΝΗΤΗ δηλαδή ένα εναλλάκτη
που χρησιμοποιεί απορριπτόμενη θερμότητα
Ισοθερμοκρασιακός συμπιεστής
Ισοθερμοκρασιακός στρόβιλος
Αναγεννητής
ΑΠΟΔΕΙΞΗ ΒΑΘΜΟΥ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ ERICSSON
1 1
2
3
4 1 2
3 4
1
2 3
4
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
56
ΑΣΚΗΣΕΙΣ STIRLING -ERICSSON
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
57
Αέρας ακολουθεί τον κύκλο ERICSSON με λόγο συμπίεσης 10 Για χαμηλή πίεση 200 kPa χαμηλή θερμοκρασία 100 oC και υψηλή θερμοκρασία 600 oC υπολογίστε το έργο εξόδου και το έργο εισόδου
Πρέπει να υπολογιστούν
Για διεργασία σταθερής πίεσης
Από τον ορισμό του λόγου συμπίεσης
Η τελική απαραίτητη ιδιότητα είναι
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
58
ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
59
ΑΝΟΙΚΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΣΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΚΑΥΣΗ
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
60
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
61
ΚΛΕΙΣΤΟΣ ΚΥΚΛΟΣ BRAYTON
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
62
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΑΠΛΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
Ισχύει από ισεντροπικές μεταβολές
Ιδανικός Brayton
Αντικαθιστώντας στη σχέση του βαθμού απόδοσης
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
63
Πτερύγια Συμπιεστή
Πτερύγια Στροβίλου
Ροή Θάλαμος καύσης Εισαγωγή καυσίμου
Πραγματικός κύκλος Brayton με απώλειες στο συμπιεστή και στο στρόβιλο
Ισεντροπικός βαθμός απόδοσης συμπιεστή
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
64
ΒΑΘΜΟΣ ΑΠΟΔΟΣΗΣ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
65
ΙΣΕΝΤΡΟΠΙΚΟΙ ΒΑΘΜΟΙ ΑΠΟΔΟΣΗΣ
ΣΥΜΠΙΕΣΤΗΣ
ΣΤΡΟΒΙΛΟΣ
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
66
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΓΕΝΝΗΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναγέννηση
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
67
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
68
Στην πράξη η θερμοκρασία του αέρα που εξέρχεται από τον αναγεννητή πρέπει να είναι μικρότερη από τη θερμοκρασία του αέρα που εισέρχεται στην κατάσταση 5
Αποδοτικότητα αναγεννητή
Για τον ιδανικό αναγεννητή Τ3=Τ5 Άρα ηreg=1
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
69
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΑΝΑΘΕΡΜΑΝΣΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με αναθέρμανση
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
70
ΒΕΛΤΙΩΝΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΑΠΟΔΟΣΗ ΤΟΥ ΚΥΚΛΟΥ BRAYTON ΕΝΔΙΑΜΕΣΗ ΨΥΞΗ
Απλός κύκλος Brayton
Kύκλος Brayton με ενδιάμεση ψύξη
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
71
ΠΡΟΩΘΗΤΙΚΟΙ ΚΥΚΛΟΙ
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
72
ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
73
Μικρή επιτάχυνση μεγάλης μάζας ρευστού
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
74
Μεγάλη επιτάχυνση μικρής μάζας ρευστού
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
75
Παραγωγή ηλεκτρικής ενέργειας
ΕΙΣΟΔΟΣ ΑΕΡΑ ΕΞΟΔΟΣ ΚΑΥΣΑΕΡΙΩΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ
ΓΕΝΝΗΤΡΙΑ ΘΑΛΑΜΟΣ ΚΑΥΣΗΣ
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
76
ΠΛΟΙΑ
ΣΤΡΑΤΙΩΤΙΚΑ ΟΧΗΜΑΤΑ
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006
77
ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ
1 Κουρεμένος ΔΑ ΘΕΡΜΟΔΥΝΑΜΙΚΗ Ι Εκδόσεις Συμεων 1993 2 Schmidt PS Ezekoye O Howell JR Baker D Thermodynamics An Integrated Learning System Wiley 2005 3 Potter MC Sommerton CW Thermodynamics for Engineers Schaums McGraw-Hill 1993 4 Moran MJ Shapiro HW Fundamentals of Engineering Thermodynamics Fifth Edition John Wiley amp Sons Inc
2006