Post on 09-Aug-2019
Kristallstrukturanalyse bzw. -bestimmung
Analyse bzw. Bestimmung der Kristall-
und Molekülstruktur fester Stoffe heißt:Bestimmung
• der Geometrie
(Gitterkonstanten a, b, c, α, β, γ)• der Symmetrie
(Raumgruppe)
•
des Inhalts (Art, Lage xj
, yj
, zj
und thermische Parameter Bj
der Atome j)der Elementarzelle
einer kristallinen Verbindung sowie deren
Analyse/Interpretation
hinsichtlich chemisch/physikalischer Fragestellungen
Kristallstrukturanalyse bzw. -bestimmung
•
eine kristalline Probe (Pulver oder Einkristall
(V ~ 0.01 mm3)),•
eine passende elektromagnetische Strahlung
(λ
~ 10-10
m),
•
Kenntnisse über Eigenschaften und Streuung der Strahlung,•
Kenntnisse über Struktur und Symmetrie
von Kristallen,
•
ein Diffraktometer
(mit Punkt-
oder Flächendetektor),•
einen leistungsfähigen Rechner mit den erforderlichen Pro-
grammen
zur
Lösung, Verfeinerung, Analyse
und Visualisie- rung
der Kristall-/Molekülstruktur,
•
chemisch/physikalische Kenntnisse zur Interpretation
der Ergebnisse.
Sie beruht auf der Streuung elektromagnetischer Strahlung oder von Neutronen geeigneter Energien/Geschwindigkeiten/Wellen-
längen, und man benötigt:
Bei der Bestrahlung eines Stoffes mit elektromagn. Strahlung oder Neutronen geeigneter Wellenlänge wird ein kleiner Teil der Primärstrahlung an den Atomen/Ionen/Molekülen der Probe elastisch (ΔE = 0)
und kohärent (Δφ
= konstant)
in alle
Raumrichtungen gestreut. Das dabei durch Überlagerung der Streuwellen resultierende Streu-/Beugungsbild
R
kann als
Fouriertransformierte
der Elektronen-/Streudichteverteilungs- funktion
ρ
der Probe beschrieben werden und vice
versa.
Kristallstrukturanalyse bzw. -bestimmung
sample diffr. pattern
)r(rρ )SR(r
)dVSriexp(2 )r(R(S)V
rrr⋅= ∫ πρ
*
V
)dVSriexp(-2 )SR(V/1)r(*
rrrr⋅= ∫ πρ
Das resultierende Streubild
hängt vom Ordnungsgrad
der Probe ab:
Röntgen-(Neutronen-)Streuung
an einer amorphen Probe
I(θ)
θ
keine Fernordnung, aber Nahordnung (z.B. Flüssigkeiten, Gläser) ⇒ Modulation
[ ]S)r-r(cosff2 f )I( ijj
ii
j
N
1j
2j
rrrπθ ∑ ∑∑
>=
+=
⇒ radiale Verteilungsfunktion ⇒ Atomabstände
I(θ)
θ
I(θ) = N·f2
(n)
keine Fernordnung, keine Nahordnung (monoatomares Gas, z.B. He) ⇒ monotoner Abfall
f = Streulänge der Atome N
⇒ keine Information
Röntgen-(Neutronen-)Streuung
an einer kristallinen Probe
I(θ)
θ
n·λ
= 2d sinθS = 2sinθhkl
/λ
= 1/dhkl
= H (Bragg-Gleichung)
)r ,f(f)I( jjr
=θ
Kristallpulver EinkristallOrientierung statistisch, λ fest Orientierung oder λ variabel⇒ Interferenzkegel ⇒ Interferenzpunkte (Reflexe)
Debye-Scherrer-Diagramm Präzessions-Diagramm
Bragg-Gleichung: n·λ
= 2d·sinθ
bzw. λ
= 2d(hkl)·sinθ(hkl)
Die von einem Kristall gestreute Röntgenstrahlung wird nur für die Strahlen nicht vollständig ausgelöscht, die „in Phase“
sind. R(S) und
I(θ) sind also periodische Funktionen aus „Bragg-Reflexen“.
Streuung von Röntgenstrahlen an kristallinen Proben(Einkristall/Kristallpulver)
: StreuamplitudeV : Probenvolumen rr: Raumvektor R
Sr
: Streuvektor = Vektor im Fourier-
(Impuls-) Raum, |R(S)|2
≈
I(θ) bzw. I(hkl)
Streuung von Röntgenstrahlen an kristallinen Proben
Röntg.Quelle Probe
Primär-
strahl
0sr
0sr0s-sSrrr
=sr
Streustrahl
Strahl-
fänger
2θ
I(θ)WVPS: s0
r
Detektor(Film, imaging plate)
1)(oder /1 |s | |s| WVSS;: s 0 λ==rr
θ~ r,Streuvekto : Sr
(Bragg) H S rr
=
λ
= 2dhkl
·sinθhkl
(Bragg)
S = 2·sinθhkl
/λ
= 1/dhkl
= H
Fouriertransformierte
der Elektronendichteverteilung
Probe Streubild
)r(r
ρ )SR(r
)dVSriexp(2 )r(R(S)V
rrr⋅= ∫ πρ
*
V
)dVSriexp(-2 )SR(V/1)r(*
rrrr⋅= ∫ πρ
Fouriertransformierte
des Streubildes
Geometrie, Symmetrie, Art/Verteilung
(Lagekoordinaaten) der
Atome
in der
Elementarzelle
Kristallstrukturanalyse bzw. -bestimmung
Kristall-/Molekülstrukturbestimmung fester Stoffe heißt also:Bestimmung
• der Geometrie
(Gitterkonstanten a, b, c, α, β, γ)• der Symmetrie
(Raumgruppe)
•
des Inhalts (Art, Lage xj
, yj
, zj
und thermische Parameter Bj
der Atome j)der Elementarzelle
einer kristallinen Verbindung aus ihrem
Streu-/Beugungsbild R(S) bzw. I(θ) bzw. I(hkl).
Wie geht das?
Kristallstrukturanalyse bzw. -bestimmung•
Die Geometrie
(Gitterkonstanten a, b, c, α, β, γ) der Elemen-
tarzelle/Verbindung
erhält man aus der Geometrie des Beu- gungsbildes, also aus der Lage der Reflexe
(Beugungswinkel
θ
bei Kristallpulvern, Eulerwinkel θ, ω, φ, χ
der Reflexe bei Einkristallen),
•
die Symmetrie
(Raumgruppe) erhält man aus den Reflex- intensitäten
und den systematischen Reflex-Auslöschungen,
•
den Inhalt
(Art, Lage xj
, yj
, zj
und thermische Parameter Bj
der Atome j) aus den Reflexintensitäten I(hkl) und der
zu jedem Reflex gehörenden Phaseninformation (Phase α(hkl)).
Das Problem dabei ist, daß
die Phaseninformation
bei der Messung der Reflexintensitäten verloren geht
(Phasenproblem
der Kristallstruktur-Bestimmungsmethoden).
← nur
Intensitäten
und RichtungenVerlust der Phasen
←
Phasenbestimmung.
←
Fourier-Synthesen
Struktur-verfeinerung
←
Richtung ≡
2θ
Kristallstrukturanalyse bzw. -bestimmung
Kristallstrukturanalyse bzw. -bestimmung
Real -probe -struktur
Modell -probe
-struktur
Beugungsbild (Streudaten, Shkl
, Ihkl
, Fo
)
???
Strukturbestimmung ist nur indirekt möglich!
Experiment)(Rö-Quelle, IPDS)
Auswertung(Fo
, Phasen)
direkt nicht möglich
Durchführung einer Kristallstrukturbestimmung1.
Fixierung und Zentrierung eines Kristalls auf dem Diffraktometer
und
Bestimmung der Orientierungsmatrix M und der Gitterkonstanten
a, b, c, α, β, γ
des Kristalls aus den Eulerwinkeln der Reflexe (θ, ω, φ, χ
)
sowie der Zellbesetzungszahl
Z (aus Zellvolumen, Dichte und Summen- formel),
Prinzip eines Vierkreis- Diffraktometers
für die
Einkristall-Strukturanalyse mittels Röntgen-
oder
Neutronenstrahlung
CAD4 (Kappa-Axis-Diffraktometer)
IPDS (Imaging
Plate
Diffraction
System)
Durchführung einer Kristallstrukturbestimmung
2. Bestimmung der Raumgruppe
(aus der Reflexsymmetrie und den systematischen Reflexauslöschungen)
3. Messung der Reflexintensitäten
(I(hkl) (asymmetrischer Teil des reziproken Gitters bis zu 0.5 ≤
sinθ/λ ≤ 1.1 genügt häufig)
4. Berechnung der Strukturamplituden
|Fo
(hkl)| aus den I(hkl) incl. Absorptions-, Extinktions-, LP-Korrektur → Datenreduktion
5. Bestimmung der Skalierungsfaktoren
(K) und der mittleren Temperaturparameter
(B) aus den |Fo
(hkl)|
gemäß ln(|Fo
|2/Σfj2) = ln(1/K) –
2B(sin2θm
)/λ2 → Datenskalierung
6a. Bestimmung der Phasen
α(hkl) der Strukturamplituden
|Fo
(hkl)| → Phasenbestimmung
(Phasenproblem der Strukturanalyse)
• Trial and Error (Modell, dann Prüfung des Beugungsbildes)• Berechnung der Patterson-Funktion
P(uvw)
= (1/V)·Σ|Fo
(hkl)|2cos2π(hu+kv+lw
)aus den Strukturamplituden
liefert Abstandsvektoren
zwischen allen Atomen der Elementarzelle
Durchführung einer Kristallstrukturbestimmung
Kristall Abstandsvektoren Pattersonfunktion
Daraus Hinweise auf Verteilung und Lage „schwerer Atome“ in der Elementarzelle → Schweratommethode
Durchführung einer Kristallstrukturbestimmung6b. Bestimmung der Phasen
α(hkl) der Strukturamplituden
|Fo
(hkl)|•
Direkte Methoden
zur Phasenbestimmung
Phasen α(hkl) und Intensitätsverteilung sind nicht unabhängig voneinander → erlaubt Bestimmung der Phasen α(hkl)
z.B. F(hkl) ~
ΣΣΣF(h‘k‘l‘)·F(h-h‘,k-k‘,l-l‘)
(Sayre, 1952)
oder S(Fhkl
) ~ S(Fh‘k‘l‘
)·S(Fh-h‘,k-k‘,l-l‘
) (S = Vorzeichen) Direkte Methoden sind die heute wichtigsten Methoden zur
Lösung des Phasenproblems der Strukturanalyse
•
Anomaldispersionsmethoden nutzen die Phasen-
und Intensitäts- unterschiede bei der Streuung von Röntgenstrahlung nahe oder
abseits von Absorptionskanten (Messungen mit Strahlung unter- schiedlicher Wellenlänge erforderlich)
Durchführung einer Kristallstrukturbestimmung7. Berechnung der Elektronendichteverteilung
δ(xyz) = (1/V)·Σ
|Fo
(hkl)|·exp(iα(hkl)·exp(-2πi(hx+ky+lz) der Elementarzelle aus den Strukturamplituden
|Fo
(hkl)| und den Phasen
α(hkl) der Reflexe hkl
(mit B und K) → Fouriersynthese
und daraus Bestimmung der Elemente und Atomlagen xj, yj, zj
Durchführung einer Kristallstrukturbestimmung
8.
Berechnung der Strukturfaktoren
F(hkl) (= Fc
(hkl), c: calculated) aus den so bestimmten Atomlagen/-koordinaten xj
, yj
, zj
gemäß F(hkl) = Σfj
·exp(2πi(hxj
+kyj
+lzj
) und den Atomformfaktoren
(atomaren Streufaktoren) fj
9.
Verfeinerung
des Skalierungsfaktors
K, des Temperaturparameters B (bzw. später der individuellen Bj
der Atome j der Elementarzelle) und der Atomkoordinaten
xj
,yj
,zj
mit der Methode der kleinsten Quadrate (least squares, LSQ) durch Minimierung der Funktion
(ΔF)2
= (|Fo
| -
|Fc
|)2
für alle gemessenen Reflexe hkl
Übereinstimmungsfaktor: R = Σ|(|Fo
| -
|Fc
|)|/Σ|Fo
|10. Berechnung von Bindungslängen und –winkeln
etc. sowie
graphische Darstellung der Struktur (Strukturplot)
Ergebnisse
ErgebnisseKristallographische and Strukturverfeinerungsdataten
von Cs2
Co(HSeO3
)4
·2H2
O
Name Figure Name Figure
Formula Cs2 Co(HSeO3 )4 ·2H2O Diffractometer IPDS (Stoe)
Temperature 293(2) K Range for data collection 3.1º ≤Θ≤ 30.4 º
Formula weight 872.60 g/mol hkl ranges -10 ≤ h ≤ 10
Crystal system Monoclinic -17 ≤ k ≤ 18
Space group P 21/c -10 ≤ l ≤ 9
Unit cell dimensions a = 757.70(20) pm Absorption coefficient μ = 15.067 mm-1
b = 1438.80(30) pm No. of measured reflections 9177
c = 729.40(10) pm No. of unique reflections 2190
β = 100.660(30) º No. of reflections (I0≥2σ (I)) 1925
Volume 781.45(45) × 106 pm3 Extinction coefficient ε = 0.0064
Formula units per unit cell Z = 2 ∆ρmin / ∆ρmax / e/pm3 × 10-6 -2.128 / 1.424
Density (calculated) 3.71 g/cm3 R1 / wR2 (I0≥2σ (I)) 0.034 / 0.081
Structure solution SHELXS – 97 R1 / wR2 (all data) 0.039 / 0.083
Structure refinement SHELXL – 97 Goodness-of-fit on F2 1.045
Refinement method Full matrix LSQ on F2
Lage-
und isotrope
Temperaturparameter
von Cs2
Co(HSeO3
)4
·2H2O
Atom WP x y z Ueq
/pm2
Cs 4e 0.50028(3) 0.84864(2) 0.09093(4) 0.02950(11)
Co 2a 0.0000 1.0000 0.0000 0.01615(16)
Se1 4e 0.74422(5) 0.57877(3) 0.12509(5) 0.01947(12)
O11 4e 0.7585(4) 0.5043(3) 0.3029(4) 0.0278(7)
O12 4e 0.6986(4) 0.5119(3) -0.0656(4) 0.0291(7)
O13 4e 0.5291(4) 0.6280(3) 0.1211(5) 0.0346(8)
H11 4e 0.460(9) 0.583(5) 0.085(9) 0.041
Se2 4e 0.04243(5) 0.67039(3) -0.18486(5) 0.01892(12)
O21 4e -0.0624(4) 0.6300(2) -0.3942(4) 0.0229(6)
O22 4e 0.1834(4) 0.7494(3) -0.2357(5) 0.0317(7)
O23 4e -0.1440(4) 0.7389(2) -0.1484(4) 0.0247(6)
H21 4e -0.120(8) 0.772(5) -0.062(9) 0.038
OW 4e -0.1395(5) 1.0685(3) 0.1848(5) 0.0270(7)
HW1 4e -0.147(8) 1.131(5) 0.032 0.032
HW2 4e -0.159(9) 1.045(5) 0.247(9) 0.032
Ergebnisse
Anisotrope
thermische
Parameter Uij ×104/pm2
von Cs2
Co(HSeO3
)4
·2H2
O
Atom U11 U22 U33 U12 U13 U23
Cs 0.0205(2) 0.0371(2) 0.0304(2) 0.00328(9) 0.0033(1) -0.00052(1)
Co 0.0149(3) 0.0211(4) 0.0130(3) 0.0006(2) 0.0041(2) 0.0006(2)
Se1 0.0159(2) 0.0251(3) 0.01751(2) -0.00089(1) 0.00345(1) 0.00097(1)
O11 0.0207(1) 0.043(2) 0.0181(1) -0.0068(1) -0.0013(1) 0.0085(1)
O12 0.0264(2) 0.043(2) 0.0198(1) -0.0009(1) 0.0089(1) -0.0094(1)
O13 0.0219(1) 0.034(2) 0.048(2) 0.0053(1) 0.0080(1) -0.009(2)
Se2 0.0179(2) 0.0232(2) 0.0160(2) 0.00109(1) 0.00393(1) -0.0001(1)
O21 0.0283(1) 0.024(2) 0.0161(1) 0.0008(1) 0.0036(1) -0.0042(1)
O22 0.0225(1) 0.032(2) 0.044(2) -0.0058(1) 0.0147(1) -0.0055(1)
O23 0.0206(1) 0.030(2) 0.0240(1) 0.0018(1) 0.0055(1) -0.0076(1)
OW 0.0336(2) 0.028(2) 0.0260(2) 0.0009(1) 0.0210(1) -0.0006(1)
Der
anisotrope
Temperaturfaktor
ist
definiert
nach: exp {-2π2[U11
(ha*)2 +…+ 2U12
hka*b*]}
Ergebnisse
Ausgewählte
Bindungslängen
(/pm) und –winkel
(/°)
von Cs2
Co(HSeO3
)4
·2H2
O
SeO32-
anions
Se1-O11 167.1(3) O12- Se1-O11 104.49(18)Se1-O12 167.4(3) O12- Se1-O13 101.34(18)Se1-O13 177.2(3) O11- Se1-O13 99.66(17)Se2-O21 168.9(3) O22- Se2-O21 104.46(17)Se2-O22 164.8(3) O22- Se2-O23 102.51(17)Se2-O23 178.3(3) O21- Se2-O23 94.14(15)
Hydrogen bonds d(O-H) d(O…H) d(O…O) <OHO
O13-H11…O12 85(7) 180(7) 263.3(5) 166(6)O23-H21…O21 78(6) 187(7) 263.7 (4) 168(7)OW-HW1…O22 91(7) 177(7) 267.7 (5) 174(6)OW-HW2…O12 61(6) 206(6) 264.3 (4) 161(8)
CsO9 polyhedron
Cs-O11 316.6(3) O22-Cs-OW 78.76(8)Cs-O13 318.7(4) O22-Cs-O12 103.40(9)Cs-O22 323.7(3) O23-Cs-O11 94.80(7)Cs-O23 325.1(3) O13-Cs-O11 42.81(8)Cs-OW 330.2(4) O11-Cs-O23 127.96(8)Cs-O21 331.0(3) O13-Cs-O22 65.50(9)Cs-O12 334.2(4) O22-Cs-O22 66.96(5)Cs-O22 337.1(4) O11-Cs-OW 54.05(8)Cs-O13 349.0(4) O23-Cs-O22 130.85(9)
CoO6 octahedron
Co-OW 210.5(3) OW-Co-OW 180Co-O11 210.8(3) OW-Co-O21 90.45(13)Co-O21 211.0(3) OW-Co-O11 89.55(13)
Symmetry codes:1. -x, -y+2, -z
2. -x+1, -y+2, -z
3. -x+1, y-1/2, -z+1/24. x-1, -y+3/2, z-1/2 5. x, -y+3/2, z-1/2 6. x, -y+3/2, z+1/27. -x, y-1/2, -z-1/2 8. -x+1, y+1/2, -z+1/2 9. x+1, -y+3/2, z+1/210. -x, y+1/2, -z-1/2 11. -x+1, -y+1, -z 12. x-1, -y+3/2, z+1/2
Ergebnisse
Molekulare
Baueinheiten
von Cs2
Co(HSeO3
)4
·2H2
O Koordinationspolyeder
von Cs2
Co(HSeO3
)4
·2H2
O
Verknüpfung
der
Koordinationspolyeder
von Cs2
Co(HSeO3
)4
·2H2
O
Ergebnisse
Wasserstoffbrücken
von
Cs2
Co(HSeO3
)4
·2H2
OAnionen
und Wasserstoffbrücken
von Cs2
Co(HSeO3
)4
·2H2
O
Kristallstruktur
von Cs2
Co(HSeO3
)4
·2H2
O
Ergebnisse