Kvantová teorie atomůfch.upol.cz/wp-content/uploads/2015/11/SAM_2_2015.pdf · 2015. 11. 18. ·...
Transcript of Kvantová teorie atomůfch.upol.cz/wp-content/uploads/2015/11/SAM_2_2015.pdf · 2015. 11. 18. ·...
-
Kvantová teorie atomů
-
Kdo otevřel Pandořinu skříňku?
l při studiu záření abs. černého tělesa (hvězda) použil Max von Planck (1900, NP 1918) předpoklad, že oscilátor má diskrétní spektrum, s velikostí kvanta
ωνε !== hPlanckova konstanta
energie se předává nespojitě - po kvantech
νh
-
Fotoelektrický jev
l Elektrony jsou z látky uvolňovány (emitovány) v důsledku pohlcení fotonů (např. RTG, UV/VIS)
Fotoelektrický jev pozoroval v roce 1887 Heinrich Hertz. Při fotovoltaickém jevu (A. E. Becquerel, 1839) je v materiálu generován proud světlem (světlo excituje elektrony do vodivostního pásu a ty se mohou volně pohybovat v materiálu) – pro více info hledejte solární cely.
solarwiki.ucdavis.edu
-
Fotoelektrický jev – světlo je částice
l A. Einstein – podal vysvětlení 1905 (NP 1921) e- nejsou emitovány do dosažení prahové energie
počet e- nezávisí na energii světla, ale na jeho intenzitě
hν = 12mv2 +W
W – „work function“, výstupní práce
-
Fotoelektrický jev
hν = 12mv2 +W = 1
2mv2 + eV0
energie
-
Tepelná kapacita za nízkých teplot
l za běžných teplot platí
RcV 3=
l za nízkých teplot (blízko absolutní nuly 0 K) klesá cv k nule
l 1907 vyřešil problém A. Einstein tak, že aplikoval Planckovu kvantovací podmínku na kmity mřížky
univerzální plynová konstanta R = kNA
Boltzmannova konstanta, k = 1.38.10-23 JK-1 Avogadrovo číslo NA = 6.022.1023
-
Dualismus vlna částice pro foton
l na počátku 20. století bylo světlo považováno pouze za vlnění
l představu naboural fotoelektrický jev – světelné kvantum nese hybnost
l ověřením částicové povahy fotonu podal Comptonův objev (1923) částicové povahy RTG záření – pružná srážka
-
Každá částice je i vlna
l L. de Broglie (1924)
λν
hchE ==
λhcmcE 2 ==
mch
=λ de Broglieho vlnová délka
-
Pandořina skříňka je dokořán ...
l W. Heisenberg (1925) maticová mechanika l a přichází I. Schrödinger (1926) – vlnová m.
– inspirace de Broglieho vlnami – zavedení vlnové rovnice
Ψže by vidle?
... částice jsou jen pěnou na hřebenech vln ... I. Schrödinger
-
Kvantový aparát - lehce
l každé měřitelné fyzikální veličině přísluší operátor (vlastní čísla jsou reálná)
( ) ( )
( ) ( )xfx
ixfp
xxfxfx
x ∂∂
−=
=
!ˆ
ˆ
( ) ( )xfoxfo ii=ˆ
operátor souřadnice
operátor impulsu
-
Relace neurčitosti – ach jo!
l W. Heisenberg 1927 l nelze současně měřit polohu a hybnost částice
– střední kvadratická odchylka souřadnice a impulsu se nemohou současně rovnat nule
– důsledek: např. ohyb světla na štěrbině
4
222 !≥ΔΔ xpx
podobně: energie a čas (důsledek např. tunelový jev)
-
Relace neurčitosti
l Heisenbergovy relace neurčitosti jsou obecné a vztahují se na libovolný nekomutující pár operátorů pozorovatelných veličin
fólie pro odvážné
OPPOOPPOˆˆˆˆˆˆˆˆ
≠
= komutují
nekomutují
[ ] OPPOPO ˆˆˆˆˆ,ˆ −=komutátor
[ ]( ) ( )( ) ( ) ( ) ( )
dxxdf
ixxf
idxxdf
ix
dxxxfd
idxxdf
ix
ipx x
!!!!!
!
−−=−
−=ˆ,ˆ
-
Atom vodíku - kvantově
l celková energie = kinetická p+ + kinetická e – + interakce (p+ vs. e – )
p+
e- eppe VTTH ˆˆˆˆ ++=
22
2ˆ ∇−=
ee mT
!
rek
re
Vep2
0
2
4−=−=
πε
2
2
2
2
2
22
zyx ∂∂
+∂
∂+
∂
∂=Δ=∇
22
2ˆ ∇−=
pp mT
!
Laplaceův operátor
-
Analogie s klasickou fyzikou
l kinetická energie
22
2ˆ ∇−=
mTe
! 2221
21 p
mmvEk ==
kvantově klasicky
l interakce dvou nabitých částic – Coulombův z.
rQQE0
21
4πε=
-
Atom vodíku
re
mmH
pe 0
222
422ˆ
πε−Δ−Δ−=
!!
p+
e-
r re
mH
e 0
22
42ˆ
πε−Δ−=
!
zajímají nás el. stavy, kin. en. protonu je konstantní – můžeme ji též položit rovnu nule - princip Born-Oppenheimerovy aproximace
zavedení atomových jednotek, a.u.
rH 1
21ˆ −Δ−=
-
Atom vodíku
l stav elektronu popisuje – vlnová funkce
( )zyx ,,Ψl stacionární Schrödingerova rovnice
Ψ=Ψ EĤ
( )2−= nfE
l H atom je exaktně řešitelný Ψnlms r,ϕ,θ( ) = Rnl r( )Υlm ϕ,θ( )
-
Interpretace vlnové funkce
l stav elektronu popisuje – vlnová funkce
l hustota pravděpodobnosti nalezení částice v místě xi, yi, zi – Born (1926)
( )zyx ,,Ψ
( ) ΨΨ=Ψ= ∗iiiiii zyxzyxp ,,),,( 2
-
Interpretace vlnové funkce
l ... a někde prostě je (normovací podmínka)
( ) 1ddd,,2 =Ψ∫ ∫ ∫∞
∞−
∞
∞−
∞
∞−
zyxzyx
2Ψ
dx
dx2Ψ
hustota pravděpodobnosti
pravděpodobnost v bodě
-
Nezapomněli jsme na spin?
l Compton (1921) – první úvahy o vnitřním momentu hybnosti elektronu
l Pauli (1924) – interpretace dubletů ve spektrech l Uhlenbeck, Goudsmit – dva stavy elektronu l Stern-Gerlachův experiment
-
Gerlach píše Bohrovi
http://www.nature.com/milestones/milespin/index.html
-
Jemná struktura spektra atomů
spin-orbitální interakce
-
Spin elektronu
l vnitřní moment hybnosti – spinning – důsledek: elektron je malý magnet – S, spinový moment hybnosti – lze měřit jen průmět do osy např. z – ms, magnetický moment elektronu
( )( )21 ;
231 ±==+= sssS !!
-
Magnetický moment elektronu
l µs, magnetický moment elektronu
BBsS
eB
eS
eeS
smmeme
gSmeS
meg
z
z
µµµ
µ
µ
µ
22
JT 1027.92
2
3622(15), 304 319 -2.002 ,2
124
−=−=
⋅==
±≅
=−≅−=
−−!
!
-
Spin jen dodatečná hypotéza?
l původně byl spin zaveden jako důsledek experimentálních pozorování
l spin je však přirozeným důsledkem Diracovy relativistické kvantové teorie
( ) ( ) ( ) slmnlnlms srRsr θφθφ ,,,, Υ=Ψ
-
Elektronový obal
l elektronové sféry – atomové orbitaly ( ) ( ) ( ) slmnlnlms srRsr θφθφ ,,,, Υ=Ψ
l stavy elektronů popisují kvantová čísla l n – hlavní 1, 2, 3, 4 ... l l – vedlejší 0, 1, ..., n–1 (s, p, d, f, g ...) l m – magnetické –l, ..., 0, ... l l s – spinové –½, ½ l počet orbitalů ve slupce je n2
velikost tvar
-
0
1.8
0 1 20
0.01
0.02
0.03
0.04
0.05
0.06
0.07
0.08
1s orbital v detailech
r
Ψ
2Ψ22rΨ
-
Hledejte elektron ...
l pravděpodobnost
22
0 0 0
( , , )
sin
P r dV
r d d drπ π
ψ ψ θ φ
ψ ψ θ ϕ θ
∗
∞∗
=
=
∫
∫ ∫ ∫
objemový element dV
4 20
drrP ∫∞
∗= ψψπ
pro sféricky symetrické ψ
Ψ10
s orbital
n = 1 l = 0
-
Complete Wave Function ψn,l,m
l = 1 m = ±1
m = ±1
s-orbital
p-orbital
d-orbital
f-orbital
l = 0 n = 1
n = 2
n = 3
l = 0,1
l = 0,1,2
l = 1
l = 0
l = 2
l = 3
-
m = –3 m = –2 m = –1 m = 0 m = 1 m = 2 m = 3
http://www.uniovi.es/~quimica.fisica/qcg/harmonics/charmonics.html
cosθ sinθ sinφ sinθ cosφ
3cos2θ–1 sinθcosθ sinφ
sinθcosθ cosφ
sin2θ sin2φ sin2θ cos2φ
Plot real combs: Slm = (Ylm + Yl–m) /√2, S10 = Y10, Sl – m = (Ylm – Yl–m) / i√2
5cos3θ– 3cosθ
sinθ(5cos2θ-1) sinφ
sinθ(5cos2θ-1) cosφ
sin2θ cosθ sin2φ
sin2θ cosθ cos2φ
sin3θ sin3φ
sin3θ cos3φ
s-orbital
p-orbitals
d-orbitals
l = 0
l = 1
l = 2
l = 3
2 lobes
6 lobes
4 lobes
-
Hlavní kvantové číslo
-
p-orbital
nodální rovina
+
_
-
Energetické hladiny H atomu
1s
2s 2p
3s 3p 3d 4s 4p 4d 4f
Ener
gie
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛= 2
1n
fE
degenerace
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−== 2211~ij nn
hcRhcE ν
-
Víceelektronové atomy
l Schrödingerova rovnice nemá analytické řešení
( )lnfE ,≈důsledek: výstavbový princip
-
Víceelektronové atomy - poznámka
l přímé rozšíření výsledků získaných řešením H atomu na víceelektronové atomy je velmi lákavé má však dva háčky
Zn+
e- ∑∑∑∑ ++=n
j
n
iee
n
iZe
n
ie jiii
VVTH ˆ21ˆ
21ˆˆ
e-
relativistické vlivy u těžkých atomů
-
Energetické hladiny atomu
1s
2s
3s
4s
Ener
gie
( )lnfE ,≈2p
3p
3d 4d
4p 5s
-
Energetické hladiny atomu
-
Zaplňování orbitalů
l výstavbový princip – Aufbau principle l maximální multiplicita – Hundovo pravidlo
á
á á
á á á
áâ á á
-
Elektronový obal
l elektrony v atomu NESMÍ mít všechna 4 kvantová čísla shodná (Pauliho vylučovací princip)
l degenerované stavy – 1s, 2s, 2p (2px, 2py, 2pz) ...
l výstavbový princip („Aufbau principle“) 1s < 2s < 2p < 3s < 3p < 4s ~ 3d < 4p < 5s ~ 4d ...
l elektronová slupka – elektrony se stejným n – 2n2, 2 (K), 8 (L), 18 (M) ... – uzavřená slupka – úplné obsazení hladiny l, např. s2, p6
l maximální multiplicita (Hund)
áâ á á
-
Valenční sféra
l elektrony v atomu nacházející se ve vnějších AO l mají zásadní vliv na chemické vlastnosti
– podobnost se projevuje v periodickém zákonu
l např. vzácné plyny mají plně zaplněné valenční slupky a jsou velmi nereaktivní
l tendence zaplnit valenční sféru – alkalické kovy, kovy alkalických zemin snadno tvoří kationty – halogenidy a chalkogenidy snadno tvoří anionty
-
Ionizační energie, elektronová afinita
l ionizační energie IE – potřebná na odtržení elektronu
X → X+ + e-
l druhá ionizační energie – potřebná na odtržení elektronu z kationtu
X+ → X2+ + e-
l elektronová afinita EA – energie, která se uvolní při vniku aniontu
X + e- → X-
-
Ionizační energie
ionizační energie IE – pro vodík = 13.6 eV
ionizační energie lithia 1. 5.4 eV 2. 75.63 eV 3. 122.30 eV
-
Elektronegativita
l kvantifikace schopnosti přitahovat vazebné elektrony ve sloučeninách
Pauling: ( ) ( ) ( )[ ]BBDAADBADBA −+−−−=− 21208.0χχ
disociační energie vazby
Mulliken: 2AE
MEI +
=χ
( ) ( ) ( )[ ] ( )221 23 BABBDAADBAD χχ −+−+−=−
-
Velikost atomu
l jak blízko se dva atomy mohou přiblížit v různých vazebných interakcích
l podle vyhasínání prav. nalezení el. l na základě vazebných vzdáleností l atomový poloměr není přesně definován l kovalentní, iontový, vdW poloměr, atomový
poloměr (mřížka krystalu atomu)
-
Periodická soustava prvků
l zrcadlí periodicitu fyzikálně-chemických vlastností prvků
l důsledek konfigurace valenční sféry – v tabulce tvoří skupiny - sloupce
-
Ionizační energie
-
Periodická soustava prvků
-
Zápis elektronové konfigurace
l Br: [Ar] 4s2 3d104p5
l výjimky l Cr: ne [Ar] 4s2 3d4 ale [Ar] 4s1 3d5
l Ag: ne [Kr]5s2 4d9 ale [Kr]5s1 4d10
l Cu: ne [Ar]4s23d9 ale [Ar]4s13d10
-
Trendy v PSP – atomové poloměry
-
0 20 40 60 800.5
1.0
1.5
2.0
2.5
3.0
3.5
4.0
χ
Z
Trendy v PSP - elektronegativita
-
Periodický zákon
l D. I. Mendělejev (1869)
Chemické a mnohé fyzikální vlastnosti prvků jsou periodickou funkcí jejich protonových čísel.
-
I II III IV V VI VII VIII I II III IV V VI VII VIII
1 H n s n p He
2 Li Be B C N O F Ne
3 Na Mg (n-1) d Al Si P S Cl Ar
4 K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
5 Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru Rh Pd Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
6 Cs Ba Lu Hf Ta W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po At Rn
7 Fr Ra Lr Rf Ha
La Ce Pr Nd Pm Sm Eu Gd Tb Dy Ho Er Tm Yb
Ac Th Pa U Np Pu Am Cm Bk Cf Es Fm Md No
-
Nepřechodné kovy
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18
1 H n s n p He
2 Li Be B C N O F Ne
3 Na Mg (n-1) d Al Si P S Cl Ar
4 K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
5 Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru Rh Pd Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
6 Cs Ba Lu Hf Ta W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po At Rn
7 Fr Ra Lr Rf Ha
La Ce Pr Nd Pm Sm Eu Gd Tb Dy Ho Er Tm Yb
Ac Th Pa U Np Pu Am Cm Bk Cf Es Fm Md No
-
I II III IV V VI VII VIII I II III IV V VI VII VIII
1 H n s n p He
2 Li Be B C N O F Ne
3 Na Mg (n-1) d Al Si P S Cl Ar
4 K Ca Sc Ti V Cr Mn Fe Co Ni Cu Zn Ga Ge As Se Br Kr
5 Rb Sr Y Zr Nb Mo Tc Ru Rh Pd Ag Cd In Sn Sb Te I Xe
6 Cs Ba Lu Hf Ta W Re Os Ir Pt Au Hg Tl Pb Bi Po At Rn
7 Fr Ra Lr Rf Ha
La Ce Pr Nd Pm Sm Eu Gd Tb Dy Ho Er Tm Yb
Ac Th Pa U Np Pu Am Cm Bk Cf Es Fm Md No
vnitřně přechodné
Lanthanoidy
Aktinoidy
Přechodné kovy
-
21 Sc 4s2 3d 1
22 Ti 4s2 3d 2
23 V 4s2 3d 3
24 Cr 4s1 3d 5
25 Mn 4s2 3d 5
26 Fe 4s2 3d 6
27 Co 4s2 3d 7
28 Ni 4s2 3d 8
29 Cu 4s1 3d 10
30 Zn 4s2 3d 10
39 Y 5s2 4d 1
40 Zr 5s2 4d 2
41 Nb 5s1 4d 4
42 Mo 5s1 4d 5
43 Tc 5s1 4d 6
44 Ru 5s1 4d 7
45 Rh 5s1 4d 8
46 Pd 5s0 4d 10
47 Ag 5s1 4d 10
48 Cd 5s2 4d 10
71 Lu 6s2 4f 145d 1
72 Hf 6s2 4f 145d 2
73 Ta 6s2 4f 145d 3
74 W 6s2 4f 145d 4
75 Re 6s2 4f 145d 5
76 Os 6s2 4f 145d 6
77 Ir 6s2 4f 145d 7
78 Pt 6s1 4f 145d 9
79 Au 6s1 4f 145d 10
80 Hg 6s2 4f 145d 10
-
Singletní, tripletní stavy
l multiplicita spinu – odráží celkový elektronový spin souboru elektronů
l udává stupeň degenerace systému v nepřítomnosti vnějšího magnetického pole
l vypočte se jako (2S+1), kde S je spin systému (2S je rovno počtu nepárových elektronů)
l 1 – singlet, 2 – dublet, 3 – triplet ...
-
Excitované stavy atomů
l čárová spektra atomů l jaká je potřeba energie na excitaci atomu?
– oblast ~100 - 1000 nm (UV/VIS) – energie ~2.10-18 – 2.10-19 J – energie ~12 – 1.2 eV
l elektronový obal lze studovat např. světlem z oblasti UV/VIS (elektronová spektroskopie)
-
Příprava excitovaného stavu
l dodáním dostatečné energie – formou el. mag. záření
excitovaný stav
základní stav
ener
gie
absorpce energie
emise energie
-
Spektra atomů v praxi
l sodíková výbojka – pouliční osvětlení l barvení plamene – atomová absorpční/emisní
spektroskopie (AAS) l neonové trubice l astronomie – z červeného/modrého posunu se
dá spočítat rychlost vzdalování (Dopplerův efekt)
l astronomie – složení hvězd
-
Spektrální přechody – výběrová pravidla
l spinový moment fotonu je roven jedné l změna momentu elektronu při přechodu je
kompenzována momentem fotonu l přechody zakázané a povolené l výběrová pravidla pro vodíkové atomy:
1±=Δl 1 ,0 ±=Δ lm4d (l = 2) elektron může do lib. np orbitalu či nf orbitalu
-
Jemná struktura spekter
l vlivem spin-orbitální interakce, dochází u některých čar k rozštěpení a vzniku tzv. jemné struktury spektra
l je pozorovatelná jen s přístroji s vysokým rozlišením (triky)
l multiplety čar se v energii liší o ~10-5 eV, což je energie miliónkrát nižší nežli energie potřebná na elektronový přechod