Zadaci kočenja - tkdv.files. · PDF fileFTN Novi Sad Katedra za motore i vozila Teorija...
Transcript of Zadaci kočenja - tkdv.files. · PDF fileFTN Novi Sad Katedra za motore i vozila Teorija...
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Kočenje
Zadaci kočenja:
• sprečavanje povećanja brzine (na uzdužnom nagibu - nizbrdici)⇒ od interesa za razmatranje toplotnog opterećenja kočnog sistema
• smanjenje brzine vožnje (po potrebi do zaustavljanja)⇒ od interesa za DINAMIKU VOZILA
• držanje zaustavljenog vozila u mestu⇒ statički problem
Parametre kočenja određuje regulativa:• norme ECE13• Pravilnik o podeli motornih i priključnih vozila i tehničkim uslovima za
vozila u saobraćaju na putevima (čl. 25. – 39.)• itd.
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Kočenje
• Posmatra se dvoosovinsko vozilo čije su obe osovine kočene
• Glavni deo kočnog efekta ostvaruje se frikcionim kočnicama
• Pri kočenju otpori kretanja pomažu usporenje vozila
• Ukoliko spojnica nije isključena koriste se kočne osobine motora pomognute gubicima u transmisiji; s druge strane momenti inercije u transmisiji “troše za sebe” deo kočnog momenta na točku; → koji uticaj je veći??
• Uticaj obrtnih masa: postoji ukoliko točkovi nisu blokirani, smanjuje se isključivanjem spojnice (samo točkovi!), u praksi se često ne uzima u obzir (povećanje ekvivalentne mase za nekoliko % ⇒ δ≈1)
• Pri intenzivnom kočenju uzima se FW ≈ 0 (male brzine!)
• Povećanje energetske efikasnosti: korišćenje sistema za rekuperativno kočenje
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
MK
FX
GT
rD
ω
e
RZ
RX
FK – kočna sila na točku → fiktivna (računska!) veličina
KD
K FrM
≡ → definicija
PODSETNIK: KOČENI TOČAK PRI USTALJENOM KRETANJU (v=const)Slučaj: kočenje na nizbrdici radi održavanja brzine
Tangencijalna reakcija kočenog točka
TDD
KX G
re
rMR ⋅+=
RX = FK + Ff → stvarna tangencijalna reakcija na kočenom točku
Tangencijalna reakcija kočenog točka jednaka je odnosu kočnog momenta i dinamičkog radijusa točka, uvećanom za vrednost otpora kotrljanja.
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Tangencijalna reakcija kočenog točka
MK
FX
GT
rD
ω
e
RZ
RX
KOČENI TOČAK PRI USPORENOM KRETANJU (a<0)
Analogija sa ubrzanjem: deo kočnog momenta se “troši” na usporavanje obrtnih masa, ostatak je na raspolaganju za translatorno usporenje – RX; otpor kotrljanja pomaže kočenju!
D
KK r
MF ≡
RX = FK + Ff - → stvarna tangencijalna reakcija na kočenom točku pri usporenom kretanju
Druga jednačina ravanskog kretanja za točak:
KfXDC MMRrωJ −−⋅=⋅ &
Mf = e⋅GT
D
C
rωJ &⋅
0<ω&
UTICAJ MOMENTA INERCIJE
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
RXMAX = ϕMAX⋅Gϕ
Gϕ - vertikalno opterećenje kočene osovine
Kao i kod pogonskog točka često se koristi pojednostavljenje:
FKMAX = ϕMAX⋅Gϕ
Tangencijalna reakcija kočenog točka
MK
FX
GT
rD
ω
e
RZ
RX
MAKSIMALNE VREDNOSTI SILE KOČENJA
Iz uslova prijanjanja između pneumatika i podloge sledi:
Česta greška u literaturi:
FKMAX = (ϕMAX + f)⋅Gϕ
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Bilans sila pri kočenju
αWfK FFFFagG
±++=⋅⋅δ
Uzimajući u obzir smer vektora ubrzanja i sila koje deluju na vozilo pišemo bilans sila sa pozitivnim veličinama:
Uzimanje u obzir smanjenja stvarne sile kočenja zbog uticaja obrtnih masa
+ na uzbrdici
- na nizbrdici
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Snaga i rad kočenja - primer
a m⋅a
FKP + FfP
FKZ + FfZ
FW
αWfK FFFFagG
−++=⋅⋅δ
Usvaja se:
δ = 1; FW = 0
RAD SILE KOČENJA: A = ∫P⋅dt = ∫FK⋅v⋅dt
1. α = 7% (tg α = 0,07 ⇒ α ≈ 4°); m = 16 t; f = 0,007; v = 30 km/h = const;dužina puta L = 6 km (⇒ trajanje 12 minuta, H = 420 m)SNAGA KOSNAGA KOČČENJA: P = 84 kW; RAD KOENJA: P = 84 kW; RAD KOČČENJA: A = 60500 kJENJA: A = 60500 kJ
2. α = 0; m = 16 t; f = 0,007; v0 = 60 km/h; a = 5 m/s2 (⇒ trajanje 3,3 s)SREDNJA SNAGA KOSREDNJA SNAGA KOČČENJA: PENJA: PSRSR = 657 kW;= 657 kW;RAD KORAD KOČČENJA: A = 2189 kJENJA: A = 2189 kJ
D
KK r
MF = FFKK ≠≠ XXKK !!
⇒ FK = ...
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Snaga i rad kočenja - primer
1.1. SNAGA KOSNAGA KOČČENJA: P = 84 kW; trajanje 12 min;ENJA: P = 84 kW; trajanje 12 min;RAD KORAD KOČČENJA: A = 60500 kJENJA: A = 60500 kJHIPOTETIČKI PORAST TEMPERATURE KOČNIH DISKOVA / DOBOŠA: ∼400°C ⇒ NEOPHODNA UPOTREBA RETARDERA!
2.2. SREDNJA SNAGA KOSREDNJA SNAGA KOČČENJA: PENJA: PSRSR = 657 kW; trajanje 3,3s; = 657 kW; trajanje 3,3s; RAD KORAD KOČČENJA: A = 2189 KjENJA: A = 2189 KjPORAST TEMPERATURE: ∼20÷25°C
VAŽEĆI EVROPSKI I DOMAĆI PROPISI ZA RETARDER:
α = 7%; m = 16 t; f = 0,007; v = 30 km/h = const na deonici puta dužina puta dužine L = 6 km
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Faze procesa kočenja
Prva faza – zakašnjenje, obuhvata:
• psihofizičku reakciju vozača
• odziv kočnog sistema – do trenutka početka porasta sile kočenja (poništavanje zazora, elastične deformacije elemenata, porast pritiska)
Trajanje prve faze: t1 = vreme zakašnjenja
Druga faza – aktiviranje sistema
• porast pritiska, uspostavljanje reakcija veze na pojedinim elementima uključujući točak
Trajanje druge faze: t2 = vreme aktiviranja sistema
Treća faza – puno usporenje, a = aP
• sile kočenja dostigle maksimalnu vrednost ⇒ dostignuto maksimalno usporenje
Trajanje treće faze: t3 – vreme kočenja sa punim usporenjem
Napomena: puno usporenje je vrednost koja odgovara datom pritisku u hidrauličkom sistemu (tj. pritisku na pedalu kočnice); ne podrazumeva se obavezno da je reč o maksimalno mogućoj vrednosti sa stanovišta iskorišćenja prijanjanja
Proces kočenja se odvija po fazama:
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Ukupni pređeni put i potrebno vreme za zaustavljanje vozila:sZ – put zaustavljanjatZ – vreme zaustavljanjaPređeni put i vreme u fazi punog usporenja:sK – put kočenjatK – vreme kočenja
Faze procesa kočenja
Prva faza – zakašnjenje i druga faza – aktiviranje sistema
Zbog subjektivnog uticaja vozača i većeg broja parametara vozila koji se teško mogu uzeti u obzir, koriste se empirijski / statistički podaci.
Treća faza – vreme punog usporenja (sK,tK), a = aP
Vrši se analitičko razmatranje prema zakonima mehanike i dinamike vozila.
SVE TRI FAZE
SAMO TREĆA FAZA
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
a (m/s2)
v (m/s)
s (m)
s1
s2
s3
t (s)
t (s)
t (s)
t1
t2 t3
ti
aP
t1 – vreme zakašnjenja
reakcija vozača ~0,6÷0,7 s
odziv sistema ~0,05 s
t2 – vreme aktiviranja sistema
t0 ~0,15 s
t3 – vreme punog usporenja
ti – izgubljeno vreme (def.)
2ttt 2
1i +≡
sZ
aP – puno (maksimalno) usporenje
v0 – početna brzina
sZ – put zaustavljanja
tZ = t1 + t2 + t3 – vreme zaustavljanja
v0
Ubrzanje, brzina i put u toku vremena
v1=v0v2
v3=0
s3=sK, t3=tK
Faze procesa kočenja
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
a (m/s2)
t (s)
t (s)
t1
ti
2ttt 2
1i +≡
ti
Interpretacija pojma “izgubljeno vreme”: jednake površine dijagrama
Faze procesa kočenja
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Izmerene krive usporenja – stvarni izgled
Izvor: Uroš Branković, MSc rad
Faze procesa kočenja
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Određivanje puta zaustavljanjaa (m/s2)
v (m/s)
s (m)
s1
s2
s3
t (s)
t (s)
t (s)
t1
t2 t3
ti
a = aP
sZ
v1 = v0
v2v0
Kinematičke relacije
ttaa
2
P ⋅=
2t
tavv(t)
2
2
P0 ⋅−=
tavv(t) P2 ⋅−=
tv(t)s 01 ⋅=
6t
tatv(t)s
3
2
P02 ⋅−⋅=
2tatv(t)s
2
P23 ⋅−⋅=
a=0
2tavv 2P
02⋅
−=
2t
avt 2
P
03 −=
→
→
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Određivanje puta zaustavljanja
s (m)
s1
s2
s3
t (s)
sZ
101 tvs ⋅=
1. FAZA 1. FAZA –– tt11
2. FAZA 2. FAZA –– tt22
3. FAZA 3. FAZA –– tt33
Pređeni put po fazama
22
P202 t
6atvs ⋅−⋅=
8ta
2tv
a2v
a2vs
22P20
P
20
P
22
3⋅
+⋅
−⋅
=⋅
=
tv(t)s 01 ⋅=
6t
tatv(t)s
3
2
P02 ⋅−⋅=
2tatv(t)s
2
P23 ⋅−⋅=
→ na kraju: t=t1
→ na kraju: t=t2
→ na kraju: t=t3
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
⋅=⇒⋅=⋅⇒⋅==
p
22
3 a2vsdsadvv
dvds
dtdv
dtdsv
2tavv 2P
02⋅
−=
a = aP = const
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Određivanje puta zaustavljanja
PUT ZAUSTAVLJANJA: PUT ZAUSTAVLJANJA: sZ = s1+s2+s3
≈024ta
a2v)
2t(tvs
22P
P
202
10Z⋅
−⋅
++⋅=
P
20
i0Z a2vtvs⋅
+⋅=
)2tt(t 2
1i +≡
Uticaj vozača i konstr. karakteristika
kočnog sistemaKočenje pri punom
usporenju aP
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Put zaustavljanja i put kočenjaPUT ZAUSTAVLJANJA:
P
20
i0Z a2vtvs⋅
+⋅=
PUT KOČENJA:P
20
K a2vs⋅
=
aP – PUNO USPORENJE – u opštem slučaju: bilo koje usporenje za datu silu aktiviranja komande;u graničnom slučaju: najveće usporenje koje se može postići za vozilo sa datim parametrima kočnog sistema i karakteristikama prijanjanja → ovaj slučaj dalje razmatramoaMAX – MAKSIMALNO USPORENJE – najveće moguće usporenje koje se može postići za date karakteristike prijanjanja
U praksi je često: aP < aMAX → ZAŠTO?
→ PRIJANJANJE U OPŠTEM SLUČAJU NIJE U POTPUNOSTI ISKORIŠĆENO!
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Određivanje maksimalnog usporenja
αWfK FFFFagG
±++=⋅⋅δBilans sila pri kočenju:
• Posmatraćemo kretanje na horizontalnoj podlozi (Fα = 0);
• Uticaj FW i δ se može zanemariti (FW ≈ 0, δ ≈1);
• Uzimajući u obzir da obe osovine koče tj. FK = FKP + FKZ, Ff = FfP + FfZ, takođe RXP,Z = FKP,Z + FfP,Z dobija se:
XZXPfZKZfPKP RR)F(F)F(FagG
+=+++=⋅
ZZPP GGagG
⋅ϕ+⋅ϕ=⋅
Pošto je RXP,Z = ϕP,Z⋅GP,Z sledi:
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Određivanje maksimalnog usporenjaMaksimalna vrednost tangencijalne reakcije pri kočenju po osovini:
Kada je ϕ=ϕMAX ⇒ RXMAX = ϕMAX⋅Gϕ
GGGRRagG
MAXZMAXPMAXMAXXZ,MAXXP,MAX ⋅ϕ=⋅ϕ+⋅ϕ=+=⋅
ga MAXMAX ⋅ϕ= → Maksimalno usporenje koje omogućava raspoloživo prijanjanje
Da bi raspoloživo prijanjanje bilo u potpunosti iskorišćeno mora biti:
ϕP=ϕZ=ϕMAX → USLOV DOSTIZANJA MAKSIMALNOG USPORENJA aMAX
Tada se na osnovu ZZPP GGagG
⋅ϕ+⋅ϕ=⋅ dobija:
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Zbog čega prijanjanje nije iskorišćeno u potpunosti???
Iskorišćenje prijanjanja pri kočenju
UTICAJ KONSTRUKCIJE KOČNOG SISTEMASvojstvo hidrauličkog kočnog sistema:Bez dodatne regulacije, momenti kočenja prednje i zadnje osovine su linearno proporcionalni pritisku u instalaciji, tj. između sila kočenja na prednjoj i zadnjoj osovini postoji određena približno linearna zavisnost:
MKP = C1⋅p; MKZ = C2⋅p ⇒ MKZ = C3⋅MKP
D
KK r
MF ≡
Uz zanemarivanje uticaja obrtnih masa je RX = FK + Ff, pošto je pri intenzivnijem kočenju FK >> Ff, sledi:
RXZ ≈ C⋅RXP ⇒ konstrukcija kočnog sistema diktira međusobni odnos ϕP i ϕZ
C – konstanta
⇒ FKZ = C3⋅FKP
C1, C2, C3 – konstante koje zavise od konstruktivnih parametara
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Uticaj kočnog sistema na iskorišćenje prijanjanja
Obe osovine ispod ϕMAX – uobičajeno kočenje u uobičajenim saobraćajnim situacijama
ϕ1 ϕ2
s2s1
aP < aMAX
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Jače dejstvo na pedalu kočnice: jedna osovina dostigla ϕMAX, druga nije
ϕ1 ϕ2
s2s1
aP < aMAX
Uticaj kočnog sistema na iskorišćenje prijanjanja
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Pri daljem pojačanju dejstva na pedalu. točkovi osovine sa maksimalnim prijanjanjem gotovo trenutno blokiraju
ϕ1 ϕ2
s2s1
aP < aMAX
Uticaj kočnog sistema na iskorišćenje prijanjanja
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Dalje pojačanje dejstva: jedna osovina dostigla ϕMAX, druga blokirala (ϕS < ϕMAX)
ϕ1 ϕ2
s2s1
aP < aMAX
Uticaj kočnog sistema na iskorišćenje prijanjanja
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Granični slučaj: obe osovine blokirale, ϕP = ϕZ = ϕS, a < aMAX
ϕ1 ϕ2
s2s1
aP < aMAX
Uticaj kočnog sistema na iskorišćenje prijanjanja
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Idealni slučaj: obe osovine koče sa ϕMAX, a = aMAX
(slučaj dejstva ABS sistema ili idealne okolnosti)
ϕ1 ϕ2
s2s1
aP = aMAX
Uticaj kočnog sistema na iskorišćenje prijanjanja
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Odnos maksimalnog i punog usporenja
ga MAXMAX ⋅ϕ=
Maksimalno usporenje koje omogućava raspoloživo prijanjanje određeno je iz uslova da je maksimalna vrednost koeficijenta prijanjanja istovremeno iskorišćena na obe kočene osovine.
• Kod realnih kočnih sistema koeficijenti prijanjanja su u opštem slučaju različiti.
• Sledi da, ukoliko je na jednoj osovini dostignuto ϕ=ϕMAX, na drugoj može biti ϕ<ϕMAX, dakle raspoloživo prijanjanje nije u potpunosti iskorišćeno.
• Najveće usporenje sa kojim vozilo u realnim uslovima može da koči nazivamo puno usporenje – aP.
• U opštem slučaju je aP < aMAX, u određenim situacijama ili za određene parametre kočnog sistema može biti aP = aMAX.
Maksimalno usporenje – zavisi samo od interakcije pneumatika i podlogePuno usporenje – zavisi od interakcije pneumatika i podloge i od karakteristika kočnog sistema
MAXP aa ≤
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Uticaj kočnog sistema na usporenjePonovo polazimo od pojednostavljenog bilansa sila pri kočenju:
ZZPPXZXPfZKZfPKPfK GGRR)F(F)F(FFFagG
⋅ϕ+⋅ϕ=+=+++=+=⋅
Uvodi se oznaka:
zga≡ - kočni koeficijent (oznaka korišćena u EU i ECE regulativi)
Sledi:
G⋅z = ϕP⋅GP + ϕZ⋅GZ GGGz ZZPP ⋅ϕ+⋅ϕ
=
[aMAX = ϕMAX⋅g ⇒ zMAX = ϕMAX]
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Uticaj kočnog sistema na usporenje
GGGz ZZPP ⋅ϕ+⋅ϕ
=
• Za dostizanje z=zMAX treba da bude ostvaren uslov: ϕP=ϕZ=ϕMAX
• Kod linearne proporcionalnosti kočnih sila napred / nazad (svojstvo hidrauličkih kočnih sistema bez regulacije), ako izaberemo ϕP=ϕMAX, u opštem slučaju će tada biti ϕZ<ϕMAX, i obrnuto.
• Sledi da je tada z<zMAX, tj. raspoloživo prijanjanje nije u potpunosti iskorišćeno.
• Drugim rečima, ukoliko nema regulacije raspodele kočnih sila, raspoloživo prijanjanje u opštem slučaju može biti u potpunosti iskorišćeno na najviše jednoj osovini.
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Propisane vrednosti za kočni koeficijent
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Odnos sila kočenja napred/nazad
RXZ ≈ C⋅RXP
Po pravilui je: C < 1 → zbog obezbeđivanja stabilnostiPrema ECE13 zahteva se da prvi blokiraju prednji točkovi [izvor: J.Todorović, Kočenje m.v.]
Blokiranje prednjih točkova ⇒ gubitak upravljivosti
(povoljnija reakcija sa stanovišta netreniranog vozača)
Blokiranje zadnjih točkova ⇒ gubitak stabilnosti
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Uticaj blokiranja točkova na upravljivost Vođenje vozila po zadatoj putanji → BOČNA REAKCIJA NA TOČKUBlokiranje točka ⇒ NEMOGUĆNOST REALIZACIJE BOČNE SILE
K
2
Rvm⋅
Blokiranje prednjih točkova ⇒ GUBITAK UPRAVLJIVOSTI
Blokiranje zadnjih točkova ⇒ GUBITAK STABILNOSTI
Povoljnija situacija za netreniranog vozača!
SPREG
Obezbeđenje bočne reakcije na obe osovine ⇒ UPRAVLJIVO I STABILNO VOZILO
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Optimalna raspodela kočnih sila
GP
lZl
hT
GZ
lP
G
FIN = G⋅z
XP XZ
z)l
hll(GG TZ
P ⋅+⋅=
z)l
hll(GG TP
Z ⋅−⋅=
XPMAX = ϕMAX⋅GP
XZMAX = ϕMAX⋅GZ
Vertikalne reakcije pri kočenju:
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Optimalna raspodela kočnih sila
Uslov punog iskorišćenja raspoloživog prijanjanja:
ϕP = ϕZ = ϕMAX
Važi:Z
KZZ
P
KPP G
F;GF
=ϕ=ϕ
ϕP = ϕZ ⇒Z
KZ
P
KP
GF
GF
=z)h(l
lG
F
z)h(llG
F
TP
KZ
TZ
KP
⋅−⋅=
⋅+⋅
KPTZ
TPKZ F
zhlzhlF ⋅⋅+⋅−
=
Optimalna raspodela zavisi od usporenja i položaja težišta –što se menja u toku eksploatacije!
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Optimalna raspodela kočnih sila
Dalje važi: FKP + FKZ = G⋅z
Odavde je: KPTZ
TPKP F
zhlzhlFzG ⋅⋅+⋅−
=−⋅
Sređivanjem se dobija: G⋅hT⋅z2+G⋅lZ⋅z-FKP⋅l = 0 ⇒ 0hl
GFz
hlz
T
KP
T
z2 =⋅−⋅+
Rešenje kvadratne jednačine:
Ovo predstavlja vezu između FKP i z pri optimalnoj raspodeli sila kočenja.
T
KP
2
T
z
T
z
hl
GF
h2l
h2lz ⋅+⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛⋅
+⋅
−=
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Optimalna raspodela sila kočenja
0
500
1000
1500
2000
2500
3000
3500
0 2000 4000 6000 8000 10000 12000 14000
FKP (N)
FKZ
(N)
Optimalna raspodela kočnih sila
PODRUČJE ϕZ > ϕP
PODRUČJE ϕP > ϕZ
KRIVA ϕP = ϕZ
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Optimalna raspodela kočnih silaKočne sile po jedinici težine vozila
0
0,05
0,1
0,15
0,2
0,25
0,3
0 0,2 0,4 0,6 0,8 1 1,2
FKP/G
FKZ /
G
Linije z=const
z=0,2
z=0,4
z=0,6 z=0,8 z=1 z=1,2
GFz
GF KPKZ −=Jednačine linija konstantnog usporenja: FKP + FKZ = G⋅z ⇒
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Optimalna raspodela kočnih silaOptimalna i linearna raspodela sila kočenja
0
0,05
0,1
0,15
0,2
0,25
0,3
0 0,2 0,4 0,6 0,8 1 1,2
FKP/G
FKZ /
G
Pri linearnoj zavisnosti optimalna raspodela se ostvaruje samo u tački z≈1,05; za ovo mora biti ϕMAX=z=1,05; ako je ϕMAX<1,05, prvo blokiraju prednji točkovi, i obrnuto
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Uticaj kočnog sistema na usporenje
Pošto je aP ≤ aMAX tj. z ≤ zMAX uvodimo pojam:
1zz
zMAXMAX
K ≤ϕ
==μ - efikasnost kočenja
Tada se najkraći put kočenja može odrediti prema:
MAXK
20
P
20
K g2v
a2vs
ϕ⋅⋅μ⋅=
⋅= (aMAX = ϕMAX⋅g ⇒ zMAX = ϕMAX)
MAXK
20
K 254,3vs
ϕ⋅μ⋅=Za v u [km/h]:
MAXK
20i0
Z 254,3v
3,6tvs
ϕ⋅μ⋅+
⋅=
FTN Novi Sad
Katedra za motore i vozila
Teorija kretanja drumskih vozilaKočenje
Uticaj kočnog sistema na usporenje
• Efikasnost kočenja nije stalni parametar već zavisi od podloge i uslova opterećenja vozila
• Pri proporcionalnoj raspodeli FKP / FKZ, za date parametre vozila (lP, lZ, hT) postoji tačno jedna vrednost ϕMAX za koju će biti μK = 1 tj. z = ϕMAX