Vågfysik - Karlstad University · 4 Stående vågors matematik Noder: A(x) = 2a sin kx = 0 →kx m...
Transcript of Vågfysik - Karlstad University · 4 Stående vågors matematik Noder: A(x) = 2a sin kx = 0 →kx m...
1
Vågfysik
SuperpositionKnight, Kap 21
SuperpositionsprincipenSuperposition = kombination av två eller fler vågor.Vågor ↔ partiklar
Elongation = D 1+D2
Dnet = Σ DiSuperpositionsprincipen
2
2 vågor på en strängTvå vågor som rör sig i motsatt riktning med v = 1 m /s.5 foto (1s emellan):
Summera vågorna, punkt efter punkt
Stående vågor
En stående våg är en superposition av två vågor.
3
Stående vågorTa två sinusvågor som rör sig i motsatt riktning.Anta att de har samma frekvens, våglängd och amplit ud.
Den blå pricken rör sig inte!
Röd → ← Grön
Punkter där D1 = D2: vågorna i fas .Punkter där D1 = -D2: vågorna ur fas .
Blå våg är superpositionen av två vågor.
Bukar och noder
I = CA2
Noder : destruktiv interferens Bukar : konstruktiv interferens
Lägg ihop alla blå vågor i en graf.
4
Stående vågors matematik
Noder:A(x) = 2a sin kx = 0
→ kx m = m π , m = 0, 1, 2…
→ xm = m λ/2, m = 0, 1, 2…
Fortskridande våg möter vägg
stor µ ► liten µTs samma
Långsam ► Fort
Vid diskontinuiteten: En del av vågens energi fortskrider, en del reflekt eras.
liten µ ► stor µTs samma
Inverterad ► Långsam
Den reflekterade vågen får en fasändring π när den går från ett medium med liten µ (tunn) till ett med stor µ (tjock).
Vad händer när en fortskridande våg möter ett gräns snitt eller en vägg?
Exempel: 1D transversella vågor i ett rep med diskontinuitet.
Linjär täthet µ=m/Lv = (Ts/ µ)1/2
5
Hur uppstår stående vågor ?Sträng med längd L som sitter fast vid x=0 och x=L.Två väggar!
Två vågor uppstår med samma amplitud och våglängd som rör sig mot varandra.
Gränsvillkor:
D(0,t) = 0 för alla toch
D(L,t) = 0 för alla t
Stående vågor i en sträng
m = antalet bukar !
Grundfrekvens, Grundton
Harmoniker, Övertoner1
1
1
1
2
2
2
mffL
vf
mm
L
L
m
m
=
=
==
=λλ
λ
För att en stående våg skall uppstå måste våglängden ha en av följande värden:
6
Stränginstrument
µsT
LLv
f21
21 ==
1a överton2a överton3e överton
Ts ↑ ► högre tonµ ↑ ► lägre ton
Stående elektromagnetiska vågor
7
Stående ljudvågor - musikLongitudinell stående våg
(2 bukar)
Stående ljudvågor i ett rör
8
Stående ljudvågor i ett rör
Frekvensspektrum
flöjt
Frekvenserna är multipler av en grundton (436 Hz).
ger instrument dess typiska färgklang
blockflöjt
Frekvenserna är multipler av en grundton (923 Hz).
Andra övertonen är stark.
Andra övertonen är svag.
9
Interferens i 1DSuperposition av två sinusvågor med samma frekvens o ch amplitud, som utbreder sig i SAMMA riktning.
220222
110111
sin)sin(),(
sin)sin(),(
ϕϕωϕϕω
atkxatxD
atkxatxD
=+−==+−= med: x1, x2 avstånd till källa 1, 2
och φ10,φ20 faskonstant för källa 1, 2
D = D1 + D2
Faskonstant φ0
00 =ϕ
20
πϕ =
πϕ =0
Faskonstanten beror på källan, inte på mediet.
10
Konstruktiv - Destruktiv
D1(x) = D2(x), vågorna i fasφ1 = φ2 (+ m 2π)∆ φ = m 2π m = 0, 1, 2, 3…
D1(x) = - D2(x), vågorna ur fasφ1 = φ2 + π (+m 2 π)∆ φ = (m+1/2) 2π m = 0, 1, 2, 3…
Fasskillnad mellan två vågor0
2 ϕλπϕ ∆+∆=∆ x
∆x = väglängdskillnad∆φ0 = inherent fasskillnad
För identiska källor: ∆φ0 = 0 ► konstruktiv interferens: ∆x = mλ► destruktiv interferens: ∆x = (m+1/2)λ
Definition:
Villkor för interferens:
11
Vågor i fas
∆φ0 = 0 ► ∆x = mλmed m= 0, 1, 2, …
∆φ = 0, 2π, 4π, …konstruktiv interferens
Vågor ur fas
∆φ0 = 0 ► ∆x = λ/2∆φ0 = π ► ∆x = 0
∆φ = πdestruktiv interferens
∆φ0 = π/2 ► ∆x = λ/4
12
Interferensens matematik
πϕ
πϕ
)21
(2
2
+=∆
=∆
m
m Konstruktiv interferens
Destruktiv interferens
Tillämpning: optiska tunna skiktTunna beläggningar (<1 µm) för att minska reflektion från glasytan.Exempel: ”anti-reflection coating”
Antag n luft < n film < nglas
13
Optiska tunna skikt
0
2 ϕλπϕ ∆+∆=∆ xf
nfλλ =våglängd i skiktet
nd22λπϕ =∆
dx 2=∆00 =∆ϕ
Konstruktiv interferens ->
21
2
2
−=
=
m
ndm
nd
D
C
λ
λ
Destruktiv interferens -> (anti-reflection coating)
Interferens i 2D och 3D
konstruktiv interferens
destruktiv interferens
14
konstruktiv Interferens i A.
väglängdsskillnad∆rA= λ
destruktiv Interferens i B
väglängdsskillnad∆rB= 0,5 λ
Interferens i 2D och 3Didentiska källor
Interferens i 2D och 3D
1D ► 2D, 3Dx ► r (avstånd till källan)
Ekvationer identiska med 21.22 och 21.23
För identiska källor: ∆φ0 = 0 ► konstruktiv interferens: ∆r = mλ► destruktiv interferens: ∆r = (m+1/2)λ
15
Linjer av konstruktiv och destruktiv interferens
konstruktiv Interferens ►Intensitet maximal
destruktiv Interferens ►Intensitet noll
Simulerade interferensmönsterFör två identiska källor i fas: För två källor ur fas:
nodal lines: D=0 ► grön antinodal lines: D varierar från 2a ( röd ) till -2a ( blå)
16
Svävning (“Beats”)Superposition av vågor från två källor med liten ski llnad i frekvens (1-2 Hz).
Uppfattas som en ton med modulation (stark, svag, s tark,…)
svävningsfrekvens
( )21mod
mod 222 ffffbeat −===
πω