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Calor absorvido; gás ideal; expansão isotérmica e
reversível:
a energia das moléculas não varia quando T é cte
não existe atração nem repulsão no gás ideal
∆ U = 0 q = - w qrev = nRTln(Vf /Vi)
qrev/T = nRln(Vf /Vi)
ΔS = qrev/T (Jmol-1K-1)
⇘ mudança de entropia do sistema (critério para prever a direção)
leve o sistema de um estado 1 a um estado 2
por um caminho reversível
em um processo:
- reversível, a entropia do universo é cte;
- irreversível, a entropia do universo aumenta(expansão
livre de gás ou resfriamento de um corpo)
qrev/T ≠ qirrev/T qrev > qirrev então ΔS > qirrev / T
ΔS ≥ q /T desigualdade de Clausius
⇘
sistema isolado, a T cte, q=0 e ΔStotal ≥ 0, a entropia de um
sistema não pode diminuir ( 2a lei da termodinâmica)
numa mudança espontânea a entropia de um sistema
isolado aumenta :
ΔStotal ≥ 0
↓
ΔSsistema + ΔSvizinhanças
- sistema isolado: q = 0 → irreversível (espontâneo): ΔS > 0
→ reversível (equilíbrio térmico): ΔS = 0
ΔStotal = ΔSsis + ΔSviz
ΔSt > 0 processo espontâneo
Máquina
Térmica
Máquina térmica (~1mol gás ideal) ⇣ q2
→ w na viz
|q1| < |q2|
∆U = 0 w = q2 - q1 ⇣ q1
pois o trabalho realizado é cíclico
ΔS = q1/T1 - q2/T2
mas, ΔS > 0 q1/T1 > q2/T2 q1 > q2 T1/T2
a qtidade mínima liberada para o reservatório frio: q1 = q2 T1/T2
w = q2 - q1 = q2 - (q2 T1/T2) = q2( 1 - T1/T2 )
não dá para transformar todo calor em trabalho!
Fonte de calor T2
Reservatório frio T1
Eficiência termodinâmica
= trabalho líquido realizado pela máquina térmica = |w| = 1 – T1/T2
calor absorvido pela máquina q2
= T2 – T1 = 1 – T1/T2 (x 100%)
T2
na realidade, < 30 a 40 %
Qual é a eficiência de um motor de combustão interna, tendo w
realizado = 1400J e q fornecido = 3200J?
Resp: 44% (na prática é menor que 30%)
Expansão isotérmica reversível de um gás ideal:
w = - nRTln(Vf /Vi) ∆ U = 0 → q = - w
como Pi Vi=Pf Vf
q = nRTln(Vf /Vi) ΔS = nRln(Vf /Vi) ou ΔS = nRln(Pi /Pf)
T cte, gás ideal, na expansão processo reversível
Mudança de estado físico (transição entre fases)
ΔS = ΔH/T mudança de estado físico:
fusão, vaporização ΔH > 0 ΔS > 0 (menos ordem)
solidificação, condensação ΔH < 0 ΔS < 0 (maior ordem)
ΔfusS = ΔfusH/Tfus ΔvapS = ΔvapH/Teb
- regra de Trouton: ΔvapS 88 Jmol-1
K-1
Troca de calor nas vizinhanças
As vizinhanças → reservatório muito grande variação infinitesimal
independe : processo reversível ou irreversível em relação
ao sistema
Tsis = Tviz = T cte ΔSviz = qviz / Tviz no laboratório; expansão
reversível
ΔSuniv = ΔSsis + ΔSviz = qsis / T + qviz / T
= nRTln(V2/V1) + [- nRTln(V2/V1) ] = 0
T T
Processo reversível, a variação total ΔSuniv = 0
Troca de calor nas vizinhanças
expansão irreversível: (caso extremo: no vácuo)
ΔSsis = nRln(V2/V1) S função de estado
w = 0, não troca calor, qviz = 0, ΔSviz = 0
ΔSuniv = ΔSsis + ΔSviz
= nRln(V2/V1) > 0
Combinando o processo reversível com o
irreversível :
ΔSuniv = ΔSsis + ΔSviz ≥ 0,
= 0, para processo reversível
>0, para processo irreversível (espontâneo)
a entropia de um sistema isolado aumenta em um processo
irreversível e permanece inalterada em um processo reversível
Ex 6
Uma quantidade de 0,5 mols de um gás ideal a 20 oC expande-se
isotermicamente contra uma pressão constante de 2,0 atm de 1,0
L a 5,0L. Quais os valores de Pinicial , ΔSsis , o q perdido pela
vizinhança, ΔSviz e ΔSuniv ?
Pinicial do gás: ΔSsis / J K-1:
a) 1218,0 atm a) - 2,8
b) 2,0 atm b) 810,0
c) 12,0 atm c) 3,9
d) 5,0 atm d) 6,7
e) 8,0 atm e) 2,8
qviz : ΔSviz / J K-1 ΔSuniv / J K-1
a) 810,0 a) 3,9 a) 3,9
b) -810,0 b) -3,9 b) -3,9
c) 2,8 c) 2,8 c) 9,5
d) -2,8 d) 8,0 d) -9,5
e) 3,9 e) -2,8 e) 0
Variação de
entropia de mistura: T e P cte → gás ideal
n1, V1 n2, V2 n= n1 + n2, V1+ V2 = V3
tratar como duas expansões isotérmicas do gás: ΔS = nRln(Vf /Vi)
ΔS1 = n1Rln(V1 + V2 / V1) e ΔS2 = n2Rln(V1 + V2 / V2)
Δm S = ΔS1 + ΔS2 se V ∝ n (gás perfeito)
ΔmS = n1Rln(n1 + n2 / n1) + n2Rln(n1 + n2 / n2)
x = fração molar, x1 = n1 / n1 + n2 e x2 = n2 / n1 + n2
x < 1 ln x < 0 o lado direito da eq.> 0
ΔS = nR(x1ln1/x1 + x2ln1/x2)
ΔmS = - nR(x1lnx1 + x2lnx2)
na mistura de gases ideais a T cte: ΔH = 0 e ΔS>0
V1 V2
V3
Variação da entropia com a T
calor é transferido reversivelmente:
STf = STi + ΔrCpln(Tf /Ti) P cte (Cp independente no ΔT )
STf = STi + ΔrCvln(Tf /Ti) V cte ( Cp independente no ΔT )
3ª Lei:
Em T = 0 toda energia do movimento térmico é extinta, e num
cristal perfeito todos os átomos ou íons estão uniformes e
regularmente organizados. S = 0 (da substância)
Nernst: ΔS 0 quando T 0
A variação de entropia de qualquer transformação física ou química tende a zero
quando a T tende a zero
Selemento, na forma mais estável a T=0 como nula
S(0) = 0 cristal perfeito (convenção)
Entropias-padrão, So(T) a 1 bar
So(T) = produtosS
o - reagentesS
o
Entropias molares no estado padrão, So(T) a 298 K e 1 bar
Substância So/J K
-1 mol
-1
C (Graf) 5,7
C (diamante) 2,4
CO(g) 197,9
CO2(g) 213,6
C2H5OH (l) 161,0
CH3CHO (l) 160,2
Ex 7
Calcule as variações de entropia e entalpia, a 25 oC, para a
reação:
2 H2(g) + O2 (g) → 2 H2O (g)
f Ho /kJ mol
-1 S
o/J mol
-1 K
-1
H2(g) 0 131
O2 (g) 0 205
H2O (g) -242 189
Ex 8
Conhecendo as entalpias molares de fusão e de
vaporização da água, 6,01 ( a 273 K) e 40,79 ( a
373 K ) kJ/mol, respectivamente:
a) calcule as variações de entropia para a fusão e a
vaporização de 1 mol de água em seus pontos
normais de fusão e ebulição;
b) quais são as variações na entropia da
vizinhança?
c) qual é a variação total na entropia do universo ?
d) qual processo apresenta maior desordem?
n-Hexano ferve a 68,7 oC em 1,01325 bar e o
calor de vaporização, Hvap, a pressão constante
é 28850 J/mol a essa temperatura. Se o líquido é
vaporizado a vapor saturado a esta temperatura
o processo é reversível.
Qual é a variação de entropia por mol?
Resp.: 84,4 J/K mol veja a regra de Trouton!