P5-1

Problemas

1. Una bombilla eléctrica de 50 W emite ondas electromagnéticas uniformemente en todas las direcciones. Calcular la intensidad, la presión de radiación y los campos eléctricos y magnéticos a una distancia de 3 m. La intensidad vendrá dada por

22442,0

9450

4)3(

mW

rW

mI ===ππ

y la presión de radiación será

PaxcmI

mPr91047,1

)3()3( −==

Sabemos que la intensidad de la onda se relaciona con el módulo promedio del vector de Poynting por

⟩⟨=== Sc

EEcI

0

202

00 221

µε

E0(3m)=18,2 V/m con lo que el campo eléctrico E a 3m vendrá dado por E(3m)=E0senωt=18,2.senωt V/m y la inducción magnética B sabiendo que en la onda electromagnética B0=E0/c=6,08x10-8 T

B(3m)=6,08x10-8senωt T

P5-2

2. La distancia entre los espejos en el dispositivo de Fizeau es de 20 km, la rueda

dentada tiene 25 mm de radio y 250 dientes. ¿Cuál debe ser la velocidad de giro de la rueda para que la luz deje de verse?

El tiempo que tarda al luz en ir y volver entre los dos espejos es igual a t=2l/c=2x20.000/3x108m/s=1,33x10-4s La luz se dejará de ver cuando el espacio entre dientes sea ocupado por totalmente por el siguiente diente. El ángulo subtendido por un diente es igual a θ=π/Nd siendo Nd el numero de dientes de la rueda Si la velocidad de giro es n, es decir en 1 segundo recorre 2πn radianes, el tiempo para recorrer θ es t=1/2nNd La luz se dejará de ver cuando ambos tiempos se iguales y despejando n n=c/4Lnd= 15 rps

P5-3

3. Un rayo de luz que se propaga en el aire entra en el agua con un ángulo de

incidencia de 45º. Si el índice de refracción del agua es de 1,33, ¿cuál es el ángulo de refracción?

Aplicando la ley de Snell

2211 ϑϑ sennsenn =

2º4533,11

ϑsensen =

y el ángulo de refracción será

º1,322 =ϑ

P5-4

4. Considérese un haz de luz monocromática con longitud de onda en el vacío de

590 nm. Calcular la longitud de onda de este haz en un vidrio con índice de refracción n=1,5.

Dado que la frecuencia de la radiación electromagnética no cambia al pasar de un medio a otro y si lo hace la velocidad, la longitud de onda en el medio será

nλ

λ =´ =590/1,5=393,33 nm

P5-5

5. Una radiación de frecuencia f=5x1014 s-1 se propaga en el agua. Calcular la

velocidad de propagación y la longitud de onda de dicha radiación.

El índice de refracción del agua es n=1,33 con lo que la velocidad de propagación de la luz en el agua es n=c/v v=c/n=2,26x108 m/s y su longitud de onda será λf=v λ=v/f=4,51x10-7 m

P5-6

6. En el fondo de una vasija llena de líquido de índice de refracción n2 hay un pequeño objeto. La vasija tiene una altura hr. Hallar la altura aparente a la que se encuentra el objeto cuando se mira éste con incidencia normal siendo el índice de refracción del medio donde se encuentra el observador n1.

Al mirar con incidencia normal, los ángulo de incidencia y refracción serán muy pequeños y podremos sustituir en la ley de Snell senos por tangentes n1tgε1=n2tgε2 de al figura adjunta se dedude que si el objeto está a una altura CA (igual a la altura real hr) y de altura aparente es CB (igual a ha) tenemos que tgε1=CD/ha y tgε2=CD/hr y aplicando Snell n1CD/ha=n2CD/hr y despejando ha=hrn1/n2

P5-7

7. Hallar el desplazamiento que experimenta un rayo de luz al atravesar una lámina

de 1 cm de espesor e índice de refracción 1,5 si el rayo incidente forma un ángulo de 45º con la normal.

En el triángulo AOA´ el desplazamiento d es igual a

d=AA´sen(ε´2-ε´1)= )(cos

´1

´2´

1

εεε

−sene

desarrollando el seno y teniendo en cuenta que ε2=ε´1 y que ε1=ε´2 y la ley de Snell llegamos a que

−

−−=

122

122

122

121

1 1ε

εε

sennn

sennnesend y sustituyendo

d=0,329 cm

P5-8

8. En una lámina plana de cuarzo, n=1,544, de caras paralelas incide un rayo con

un ángulo cercano a cero. Calcular el porcentaje de la intensidad luminosa del rayo que emerge a través de la lámina.

El factor de reflexión para incidencia normal viene dado por

0457,02

21

210 =

+−

==nnnn

II

ri

r

con lo que la intensidad refractada en la primera superficie será Irefractada=(1-r0)I=0,9543I En la segunda cara de nuevo tenemos un proceso de reflexión-refracción con una intensidad reflejada I(1-r0)r0=0,0436I y una intensidad refractada que es la que sale de la lámina 0,9543I-0,0436I= 0,9107I es decir un 91,07% de la intensidad incidente

P5-9

9. Un vidrio dado posee un índice de refracción de n=1,5. ¿Cuál es el ángulo crítico

para la reflexión total de la luz que sale del vidrio y entra en el aire?

El ángulo crítico viene dado por

1

2

nn

sen c =θ

que en este caso es igual a senθc=1/1,5 θc= 41,8º

P5-10

10. Sea una lámina de vidrio, n=1,75, con forma de cuña y rodeada de aire. Calcular

el ángulo α que forman las dos caras de la cuña sabiendo que un rayo de luz que incide sobre una de las caras con un ángulo de 30º se refracta sobre la otra según el ángulo crítico.

Aplicando la ley de Snell sobre la cara OA tendremos senε1=nsenε2 la reflexión sobre la cara OB, al ser según el ángulo crítico, cumplirá que senεc=1/n y εc=34º51´ De la figura se deduce que εc= ε2+α y senε2=senε1/n con lo que ε2=16º36´ de donde deducimos el ángulo α de la cuña α=18º14´

P5-11

11. Un rayo de luz incide sobre la cara exterior de un vidrio con índice de refracción

1,655. Sobre la cara superior se condensa un líquido desconocido. La reflexión interna total sobre la superficie vidrio-líquido se produce cuando el ángulo de incidencia en la superficie vidrio-líquido es ≥53,7°. ¿Cuál es el índice de refracción del líquido desconocido? Si se eliminase el líquido, ¿cuál sería el ángulo de incidencia para la reflexión interna total?. Para el ángulo de incidencia hallado en el apartado anterior, ¿cuál es el ángulo de refracción del rayo dentro de la película del líq uido? ¿Emergerá un rayo a través de la película del líquido hacia el aire que está encima?

Índice de refracción del vidrio: n1 = 1,655 ; buscamos n2, que es el índice de refracción del líquido. Se nos da el ángulo crítico, θc = 53,7°. Aplicando la ley de Snell se obtiene:

n1 × sen 53,7 = n2 × sen 90, n2 = 1,33

Índice de refracción del medio que rodea al vidrio cuando no hay líquido (aire): n3 = 1. Aplicando la ley de Snell se obtiene:

n1 × sen θc = n3 × sen 90, θc = 37,17°

Aplicamos de nuevo la ley de Snell, ahora de nuevo considerando la capa de líquido sobre el vidrio pero con un ángulo de incidencia vidrio-líquido igual a 37,17°. Buscamos el ángulo de refracción θ2:

1,655 × sen 37,17 = 1,33 × sen θ2 , θ2 = 48,75°

Para saber si emerge el rayo desde el líquido hacia el aire, aplicamos de nuevo la ley de Snell:

n2 × sen θ2 = n3 × sen θ3 . Sustituyendo (y utilizando expresión para sen θ2 hallada arriba):

1,33 × (1,655 × sen 37,17) / 1,33 = 1 × sen θ3, θ3 = 90°

P5-12

no emergerá el rayo, sino que el haz final refractado en el aire es paralelo a la superficie; la refracción dentro del líquido no altera la salida.

P5-13

12. Luz no polarizada de intensidad 3 W/m2 incide sobre dos películas polarizadoras

cuyos ejes de transmisión forman entre si un ángulo de 60º.¿Cuál es la intensidad de la luz transmitida por la segunda película?

Al no estar polarizada la luz incidente en el polarizador, tras pasar a través de él la intensidad que queda I1 será igual a la mitad de la incidente I0 La intensidad después de pasar por el analizador es igual a I2=I1cos2θ=0.5x3xcos260=0,375 W/m2

P5-14

13. Hallar la velocidad de grupo de un haz de luz en un vidrio óptico que cumple la

fórmula de Cauchy.

P5-15

14. Calcular la variación de desviación que experimenta un rayo luminoso después

de atravesar un prisma de vidrio, α=60º y n=1,6, sobre el que incide con un ángulo de 40º cuando el medio que lo rodea cambia de aire a agua.

Sabemos que la desviación angular que sufre un rayo de luz al atravesar un prisma viene dado por

αεεδ −−== ´21

según esquema de los apuntes Aplicando la ley de snell a la primera refracción obtenemos ε´1 ε´1= 23º 41´ Sabemos que en un prisma

αεε =− 2,1

de donde ε2= -36º 19´ y aplicando de nuevo Snell obtenemos el ángulo de refracción en la segunda cara del prisma ε´2= -71º 21´ y la desviación angular δ= 51º 21´ operando de igual forma en agua con un n=1,33 obtenemos δ=13º 48´

P5-16

15. Calcular el ángulo diedro α de un prisma, n=1,5204 para una longitud de onda de

λ=656,3 nm, sabiendo que un rayo que incide con un ángulo de 60º se desvía un ángulo de 48º13´30´´.

P5-17

16. Demostrar que el ángulo de incidencia ε1 sobre un prisma, de ángulo diedro α e

índice de refracción n, que hace mínima la desviación δ a la salida del mismo cumple que

21α

ε nsensen =

Sabemos que el ángulo de desviación viene dado por αεεδ −−= ´

21 Derivando respecto a ε1 e igualando a cero para hallar el mínimo de la desviación respecto al ángulo de incidencia obtenemos

011

´2

1

=−=εε

εδ

dd

dd

Por otro lado aplicando la ley de Snell al proceso de refracción en las dos caras del prisma ´

11 εε nsensen = ´22 εε sennsen =

y diferenciando 1

´111 coscos εεεε dnd = ´

2´222 coscos εεεε ddn =

Sustituyendo en la ecuación anterior obtenemos

0coscoscoscos

1´2

´1

21

1

=−=εεεε

εδ

dd

, 2

´2

´1

1

coscos

coscos

εε

εε

=

y por tanto ´

21 εε = y ´12 εε = . La trayectoria del rayo que hace la desviación

mínima es simétrica respecto al prisma

Sabemos que αεε =− 2,1 quedándonos

2´1

αε =

De la ley de Snell llegamos a

21α

ε nsensen =

P5-18

17. Para el prisma del problema 15 se conoce que su índice de refracción para λ=486,1 nm es 1,5293. Calcular la dispersión angular existente al incidir sobre el prisma un haz luminoso, compuesto de dos longitudes de onda, λ=656,3 nm y λ=589,3 nm, con un ángulo de 60º.