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Onde armoniche piane
0( , ) ( ) [ ( v ) ]x t y,z sen k x tψ ϕ ϕ= ± +
e’ di tipo sinusoidale, descrivono una perturbazione periodica
la funzione d’onda e’ del tipo :
in cui la forma della funzione d’onda f
che si propaghi lungo l’asse delle ascisse ad esempio per un onda sinusoidale o cosinusoidale,
[ ]0( , ) ( )x t Asen kx tψ ω ϕ= ± +posto vkω = si ha
ampiezza costante onda piana uniforme ( , )y z costante Aϕ = =Onde armoniche piane uniformi
0( , ) [ ( v ) ]x t Asen k x tψ ϕ= ± +
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vλν =vkω =da si ricava la relazione
dove 1T
ν = e’ la frequenza dell’onda
Periodicita’ spaziale e temporale
2T πω
=detto “periodo”
2kπλ =detto “lunghezza d’onda”
periodo temporale
periodo spaziale
-1.000
1.000
-50
-48
-46
-44
-42
-40
-38
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-32
-30
-28
-26
-24
-22
-20
-18
-16
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-12
-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32 34 36 38 40 42 44 46 48 50
1- sen(kx + ωt) : onda regressiva a t = 0 s
sin(kx + wt) t=0…
a)
0
0.5 1.0
− 0.5 − 1.0
10 20 30 40 50 0 -40 -30 -20 -10 -50
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-24
-22
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-18
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-14
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-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32 34 36 38 40 42 44 46 48 50
1- sen(kx + ωt) : onda regressiva a t = 0 s
sin(kx + wt) t=0…
0
0.5 1.0
− 0.5 − 1.0
10 20 30 40 50 0 -40 -30 -20 -10 -50
t = 0 s
t = 0.2 s
t = 0.4 s t = 0.6 s
e)
0
0.5 1.0
− 0.5 − 1.0
10 20 30 40 50 0 -40 -30 -20 -10 -50
2) sen(kx + ωt) onda regressiva a
ω = 3.14 rad s-1 k = 0.2 rad m-1 ϕ0 = 0 rad
t = 0 s
c)
t = 0.2 s
d)
t = 0.4 s t = 0.6 s
e)
b)
0
0.5 1.0
− 0.5 − 1.0
10 20 30 40 50 0 -40 -30 -20 -10 -50
1) sen(kx − ωt) onda progressiva a
ω = 3.14 rad s-1 k = 0.2 rad m-1 ϕ0 = 0 rad
onda armonica progressiva onda armonica regressiva
x = −∞ x = +∞
e che trasla rigidamente da
che si estende da a
−∞ +∞a
x = −∞ x = +∞
e che trasla rigidamente da
che si estende da a
−∞+∞ a
ondulazione ondulazione
e il fronte d’onda e’ un piano
nota bene : l’onda piana armonica uniforme si estende tra e −∞ +∞
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n̂
onda piana, uniforme e armonica, progressiva
2ˆ ˆ k kn nπλ
= =^
P
lungo la direzione individuata
vettore di propagazione con
sin( )A k r tω= ⋅ −
[ ]ˆsin ( v )A k n r tψ = ⋅ −
dal versore
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( )( , )x t Asen kx tψ ω= − ( )( )i kx tIm Ae ω−=
Espressioni di un onda piana uniforme armonica progressiva di tipo sinusoidale:
ψ (x,t) puo’ essere considerata come la parte immaginaria
( )i kx tAe ω−
un onda piana armonica uniforme
( )( , ) i kx tx t Ae ωψ −=
un onda piana armonica uniforme
( )( , ) i kx tx t Ae ωψ +=d’onda del tipo
del numero complesso quindi in generale
progressiva con una funzione regressiva con una funzione
d’onda del tipo
si rappresenta
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evidenziare la parte sinusoidale
per questo anziche’ derivare
poi, se occorre evidenziare il coseno, si conserva solo la parte
metodo “simbolico”
o la parte immaginaria se occorre
si opera su esponenziali complessi
reale del risultato
rappresentare grandezze armoniche con numeri complessi
comporta una notevole semplificazione dei calcoli
o integrare funzioni trigonometriche
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ad esempio 0 0( ) cos( )x t A tω ϕ= +se x(t) avesse andamento del tipo
( ) ( )0 0( )( ) Re ( ) Re i tx t z t Ae ω ϕ+= =
eseguiremo le operazioni richieste direttamente su z(t)
( )0 0( )d( )
d
i tAez t
t
ω ϕ+
=
( )0 0( )0Re( ( )) Re i tz t i Ae ω ϕω +=
quindi dato che Re( ( )) ( )z t x t≡
ad esempio:
0 0 0 0 0 0( sin( )) sin( ) ( )i A i t A t x tω ω ϕ ω ω ϕ= + = − + ≡
[ ]( )0 0 0 0 0Re cos( ) sin( )i A t i tω ω ϕ ω ϕ= + + + =
e’ vero che 0 0sen( )dx A tdt
ω ω ϕ= − +
essere considerata come la parte reale del numero complesso 0 0( )( ) i tz t Ae ω ϕ+=
potrebbe
in considerazione la parte reale del risultato
e solo alla fine dei calcoli prenderemo
0 0( )0
i ti Ae ω ϕω += 0 ( )i z tω=
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ma attenzione: il metodo simbolico funziona solo se le
infatti solamente le operazioni lineari commutano con sono lineari nella funzione armonica
in particolare, sono lineari le equazioni di Kirchhoff, di Maxwell, e di D’Alambert
equazioni considerate
l’operazione “prendere la parte reale” o ’’ immaginaria’’
secondo esempio: 0 0
0 0
( )( )
0 0
( )( )i t
i t Ae z tz t dt Ae dti i
ω ϕω ϕ
ω ω
++= = =∫ ∫
0 0( )
0 00 0
Re( ( ) ) Re( ) sin( ) ( )i tAe Az t dt t x t dti
ω ϕ
ω ϕω ω
+
= = + ≡∫ ∫ed in effetti di nuovo si ha che Re( ( ) ) ( )z t dt x t dt≡∫ ∫altro aspetto utile: le equazioni integro-differenziali (con soluzione sinusoidale) diventano algebriche (lineari)
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quindi nel piano complesso la ψ (x,t)
se un vettore ruota con velocità angolare costante ω = ω0 ,
da un vettore rotante o “fasore”
sugli assi cartesiani oscillano armonicamente
le sue proiezioni
sara’ rappresentata geometricamente
Re
Im ( , )x tψ
( )kx tω−
Asen( kx t )ω−
Rappresentazione delle funzioni armoniche complesse tramite vettori rotanti o ’’fasori’’
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Onde armoniche sferiche
generica onda sferica: ( )( , )( , ) ( )gr t f k r tr
θ ϕψ = −v
generica onda sferica armonica: ( , )( , ) sin( )gr t kr t
rθ ϕψ ω= −
onda sferica, armonica e uniforme: ( , ) sin( )Ar t kr tr
ψ ω= −
da notare come nelle onde sferiche l’ampiezza decresca come 1r
( , ) ( )Ar t sen kr tr
ψ ω≡ ± onde cilindriche armoniche uniformi
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-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32 34 36 38 40 42 44 46 48 50
1- sen(kx + ωt) : onda regressiva a t = 0 s
sin(kx + wt) t=0…
a)
0
0.5 1.0
− 0.5 − 1.0
10 20 30 40 50 0 -40 -30 -20 -10 -50
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-10 -8 -6 -4 -2 0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32 34 36 38 40 42 44 46 48 50
1- sen(kx + ωt) : onda regressiva a t = 0 s
sin(kx + wt) t=0…
0
0.5 1.0
− 0.5 − 1.0
10 20 30 40 50 0 -40 -30 -20 -10 -50
t = 0 s
t = 0.2 s
t = 0.4 s t = 0.6 s
e)
0
0.5 1.0
− 0.5 − 1.0
10 20 30 40 50 0 -40 -30 -20 -10 -50
2) sen(kx + ωt) onda regressiva a
ω = 3.14 rad s-1 k = 0.2 rad m-1 ϕ0 = 0 rad
t = 0 s
c)
t = 0.2 s
d)
t = 0.4 s t = 0.6 s
e)
b)
0
0.5 1.0
− 0.5 − 1.0
10 20 30 40 50 0 -40 -30 -20 -10 -50
1) sen(kx − ωt) onda progressiva a
ω = 3.14 rad s-1 k = 0.2 rad m-1 ϕ0 = 0 rad
onda armonica progressiva onda armonica regressiva
x = −∞ x = +∞
e che trasla rigidamente da
che si estende da a
−∞ +∞a
x = −∞ x = +∞
e che trasla rigidamente da
che si estende da a
−∞+∞ a
ondulazione ondulazione
e il fronte d’onda e’ un piano
nota bene : l’onda piana armonica uniforme si estende tra e −∞ +∞
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Cenni al teorema di Fourier e all’analisi di Fourier
se f(x) : e’ una funzione periodica in 2π
0
1( ) ( cos )
2
n
n k kk
aS f a kx b senkx=
= + +∑1 ( )cos ka f x kx dx
π
ππ −= ∫
1 ( ) kb f x senkx dxπ
ππ −= ∫0k ≥ 1k ≥dove
il polinomio trigonometrico
polinomio di Fourier
i numeri reali ak e bk sono i coefficienti di Fourier della funzione f
di grado n della funzione f e’ detto
il polinomio di Fourier e’ quello che
0
1( cos )
2 k kk
a a kx b senkx∞
=
+ +∑se n tende all’infinito si ha la serie di Fourier
meglio approssima la funzione f
e sommabile nell’intervallo [ – π ;+ π ]