Lineas de Rotura-Clase 2008-34 Pag
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ESTRUCTURAS IVESTRUCTURAS IVPLACAS PLACAS -- TEORTEORA DE LAS LA DE LAS LNEAS DE NEAS DE
ROTURAROTURA
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Comportamiento Elasto Plstico real (1D)
Fase Elstica: Las deformaciones se recuperan y se conserva la energa
Fase Plstica: Deformaciones remanentes + Disipacin de energa (calor)
elast
-
Comportamiento Idealizado (1D)
Plast
0.2%
elast ult
12%
Elasto-Plstico
pl
Plast
ult
12%
Rgido-Plstico
pl
-
Criterio de Plastificacin (3D)
Descomposicin del Tensor de Tensiones:
= n (hidrosttico) + o (Desviador)Aceros:
La plastificacin depende nicamente de o
Friccionales (suelos con friccin, Hormign simple):La plastificacin depende de o, pero de un modo que
vara con n
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Flexin con plastificacin
1/r
MAcero
M pl
pl
pl
1/r
M Hormign ArmadoMn
c
As fy
fc*
As fy
My
MnMy
-
Flexin con plastificacin Comportamiento Asumido
1/r
M
M pl Mn
1/r ult
c ult fc*
As fy
Mn
s ult
1/rult = [ s ult c ult ] / d d
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Teoremas de Anlisis Plstico
TEOREMA DEL LMITE INFERIOR (TLI): Una carga externa calculada a partir de una distribucin de esfuerzos internos adoptada, (pero en equilibrio con la carga aplicada), y donde enningn punto se supera el lmite plstico, es siempre menor o igual que la verdadera carga de colpaso. Por lo tanto es "segura"
TEOREMA DEL LMITE SUPERIOR (TLS): Una carga externa calculada a partir de un mecanismo adoptado (compatible con los vinculos,), es siempre mayor o igual que la verdadera carga de colapso. Por lo tanto, siempre dice que la carga ltima es mayor o igual que la verdadera, y por eso se lo denomina "inseguro"
UNICIDAD: Cuando ambas cargas coinciden, se tiene la verdadera carga de colapso.
qultLS q ult Real qultLI
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Anlisis Plstico de Placas
Se asume un Mecanismo Cinemtido en la Rotura, y por lo tanto se aplica el TLS. El comportamiento experimental avala el planteo:
CARA SUPERIOR CARA INFERIOR (Johansen)
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Anlisis Plstico de Placas
Comportamiento Real: Las zonas de plastificacin son DIFUSAS
CARA SUPERIOR CARA INFERIOR (Johansen)
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Anlisis Plstico de Placas
Comportamiento Ideal: Las zonas de plastificacin son LNEAS de ROTURA (LR)
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Condiciones para el Mecanismo
1) En las LR, el acero se encuentra en fluencia y se alcanza el Mpl, Mn que se nota m cuando es positivo, y m cuando es negativo (m = -m). Si la armadura es uniforme, m= cte a lo largo de las LR
2) Las deformaciones elsticas son despreciables frente a las plsticas, y por lo tanto, los subsectores de losa separado por las LR permanecen planos, y las LR son lneas rectas.
EJES
Linea de Rotura (LR)
LRs EJES
APOYO
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Condiciones para el Mecanismo
3) Los subsectores de placa giran en torno a los Ejes, los que necesariamente pasan por los apoyos. La LR que separa dos subsectores pasa por la interseccin de sus Ejes de rotacin
4) El mecanismo cionemtico de rotura de la placa se define unvocamente por la ubicacin de los Ejes , las LR y los ngulos de Giro .
EJES
Linea de Rotura (LR)
LRs EJES
APOYO
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Condiciones para el Mecanismo- Ejemplos
MAL
MAL
-
Condiciones para el Mecanismo- Ejemplos
COLUMNA
-
Condiciones para el Mecanismo- Ejemplos
COLUMNA
-
Condiciones para el Mecanismo- Ejemplos
-
Condiciones para el Mecanismo- Ejemplos
-
Esfuerzos internos en las LR
A B
C
:
::
::
Qa
Qa
-Qa
-Qa
Qb
Qb-Qb
-Qb
:-Qc
Qc
-Qc
Qc
-
Esfuerzos internos en las LR
A
dP
ds
m1
m2k
dy
k
d
i
k
Q
m1
(m2-m1) ds cos = Q (ds sen ) dP dy
Si ds 0,
Q = (m2 m1 ) cotg
Fuerza Nodal Q
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Metodologas de Resolucin
1) Mtodo esttico: Plantea el equilibrio de cada uno de los subsectores en que queda dividida la placa por la LR. Surgen tantas ecuaciones de equilibrio como subsectores. En general se plantea equilibrio de momentos.
2) Mtodo cinemtico o del Trabajo: Plantea para el mecanismo completo, igualdad entre el trabajo Externo (dado por las cargas o acciones en general) y el Interno (dado por los m y men la LR). Es el ms utilizado por su sencillez, y porque permite analizar acciones diferentes a Fuerzas (Por ejemplo, problemas de acciones energticas)
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Mtodo Esttico
Equilibrio de q L (L/2) (L/2)/3 = q L3 / 24 = m L m = q L2 /24
m
mA
A
-
Mtodo Cinemtico
Trabajo Externo = Trabajo Interno : Te = Ti :Te: q L2 / 3 ---- Ti = 4 (m L) = 4 (m L) 2/L =8 m Te = Ti : q L2 / 3 = 8 m m = q L2 /24
m
m
m L
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Mtodo Esttico-Configuracin Errnea
Equilibrio de difiere del equilibrio de Por A: m = (2/27) q L2Por B: m = q L2 / 54
(hacerlo!)
A
A
B
B
2L / 3
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Mtodo Cinemtico Configuracin errnea
Trabajo Externo = Trabajo Interno : Te = q L2 / 3 = q L2 /3Ti = mL [ 3/(2L) + 3/L + 2/L + 2/L ] = (17/2) m = Te = q L2 /3 m = q L2 / 25.5
Permite obtener un resultado muy aproximado (6% de diferencia)
C
2L / 3
A
D
B
A=3/(2L)B=3/(L)C=2/LD=2/L
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Mtodo Cinemtico Configuracin Exacta / Errnea
CR EXACTA:>m y < qm = q L2 / 24 q = 24 m / L2
CR ERRNEA: qm = q L2 / 25.5 q = 25.5 m / L2
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Mtodo Cinemtico: Obtencin de la Configuracin Exacta
Trabajo Externo = Trabajo Interno : Te = q L2 / 3 = q L2 /3Ti = mL [ 1/(L-x) + 1/x + 2/L + 2/L ] = m [L/(L-x) + L/x) + 4] = Te = q L2 /3llamando k=x/L m = q L2 /3 /[1/(1-k) + 1/k) + 4] . Como en la CR
exacta m es mximo, se plantea dm/dk = 0, pero es suficiente derivar solamente el trmino []
d [1/(1-k) + 1/k) + 4] / dk = -1/k2 + 1/(1-k)2 = 0 k2 = (1-k)2 , k=1/2x=L/2 (como se puede obtener en este caso particular por
consideraciones de simetra).
A=1 / (L-x)B=1/xC=2/LD=2/L(L-x)
A
D
B
C
x
-
Efectos locales-Carga Concentrada
Te = P 1
= 1/R
dTi = m ds (1/R) = m d Ti = dTi = m 2pipipipi
Te = Ti 2 m pipipipi = P
m = P /(2pipipipi)2R
ds=R d
P
=1
-
Efectos locales-Carga Concentrada
Ti = 4 (mL 2/L) = 8mTe = P 1 = P
Te = Ti m1 = P / 8
P
Pero con una CR local:m2 = P/(2pipipipi) = P /6.28 > m1 !
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Superposicin de Acciones
C1 m1
S: Configuracin Exacta pero NO conocida
P1 P2
m
m (exacto) = m1 + m2
P1 P2m2m1
P1 P2m2
m1
C2 m2
C1 y C2 son las configuraciones Exactas para P1 y P2
POR SEPARADO
m1 m1, y m2 m2 m (exacto) = m1 + m2 m1 +m2Vale siempre que los momentos sean de igual signo !!
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Teorema de Afinidad (Mx My)
h
ay
kax
k
hy
hx
x
=1
Borde
m
m
y
=1
hy
hx
-
Teorema de Afinidad (Mx My)
La ecuacin de balance de trabajos queda:m ax x + m ay y = m ax ( /hy) + ay ( /hx) = q z dx dy ( A)Si ahora se escala todo el esquema en X, con un factor , y se
considera que los momentos en ambas direcciones son iguales a m, sera:
ax = ax - ay = ay - dx = dxPlanteando el balance de trabajos en esta nueva configuracin queda:m ax ( /hy) + m ay ( /hx) = q z dx dy =
m ax ( /hy) + m ay ( / hx) = q z dx dy , dividiendo por a ambos lados, se obtiene:m ax ( /hy) + m ay ( / hx) / (2) = q z dx dy (B)Se observa que (A) y (B) son iguales, si el factor de escala vale:2 = 1/ = ( )1/2
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Teorema de Afinidad (Mx My)
En definitiva, cuando se tiene que los momentos en las dos direcciones son diferentes, teniendo en una direccin m, y en la otra m el problema se puede resolver con un esquema afn, que surge de escalar la configuracin real aplicando un factor de escala = ( )1/2y considerando en esta nueva configuracin que los momentos en ambas direcciones son iguales a m
3mTS
m
1
.
2
5
m
5
m
= 1.25
= (1.25)1/2 = 0.9EQUIVALE A:
3m * 0.9 =2.70m
m
m
5
m
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Teorema de Afinidad - Resumen operativo
m
m
m
m
Losa Orttropa con 1 Losa istropa equivalente
Losa Orttropa con 1 Losa istropa equivalente
m
m
m
m
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Teorema de Afinidad - Resumen operativo
Losa istropa equivalente
m
m
m
m
Losa Orttropa con 1 Losa istropa equivalente
Losa Orttropa con 1
m
m
m
m