lecture wind potential - ocw.aoc.ntua.gr · Οι άνεμοι είναι αέριες μάζες...

ΕΘΝΙΚΟΜΕΤΣΟΒΙΟΠΟΛΥΤΕΧΝΕΙΟΤΜΗΜΑΜΗΧΑΝΟΛΟΓΩΝΜΗΧΑΝΙΚΩΝΤΟΜΕΑΣΒΙΟΜΗΧΑΝΙΚΗΣΔΙΟΙΚΗΣΗΣΚΑΙΕΠΙΧΕΙΡΗΣΙΑΚΗΣΕΡΕΥΝΑΣ

ΑΙΟΛΙΚΗΕΝΕΡΓΕΙΑΔιδάσκων:Δρ.ΡιζιώτηςΒασίλης

ΑιολικόΔυναμικό

ΆδειαΧρήσης

ΤοπαρόνεκπαιδευτικόυλικόυπόκειταισεάδειεςχρήσηςCreativeCommons.Γιαεκπαιδευτικόυλικό,όπωςεικόνες,πουυπόκειταισεάδειαχρήσηςάλλουτύπου,αυτήπρέπεινααναφέρεταιρητώς.

Η Αιολική Ενέργεια

u Ηαιολικήενέργειαείναι προϊόντηςηλιακήςενέργειαςu 2%τηςηλιακήςακτινοβολίαςμετατρέπεταισεάνεμους.u Ηαιολικήενέργειαείναιηκινητικήενέργειατουκινούμενουαέρα.u Αιτία:Ηακανόνιστηθέρμανσητηςεπιφάνειαςτηςγηςαπότονήλιο.

Ο Άνεμος

Οιάνεμοιείναιαέριεςμάζεςπουκινούνταιεξαιτίαςτωνδιαφορετικώνβαρομετρικώνπιέσεωνπουπροκαλούνταικυρίωςαπότηνάνισηθέρμανσητωνδιαφόρωνπεριοχώντηςγηςαπότονήλιο.

u Διαφορετικόγεωγραφικόπλάτοςu Στεριά– θάλασσαu Επίδρασηπεριστροφήςτηςγης

Ανομοιόμοφη θέρμανση της γης

Εξαιτίας της καμπυλότητας της επιφάνειας της γης οι ακτίνες του ήλιου πέφτουν όλο και πιο πλάγια, καθώς πηγαίνουμε σε όλο και μεγαλύτερα γεωγραφικά πλάτη όπου οι ακτίνες του ήλιου έχουν να διανύσουν όλο και μεγαλύτερη απόσταση μέσα στην ατμόσφαιρα, με αποτέλεσμα μεγαλύτερη ηλιακή ενέργεια να απορροφηθεί πριν φτάσει στην επιφάνεια της γης.

Επιφανειακή θερμοκρασία της θάλασσας – Ιούλιος 1984 (Πηγή: Nasa)

Ο Άνεμος – Κατακόρυφη μεταφορά

ΙδανικήκίνησητουανέμουανηΓηδενπεριστρεφόταν.

Ένα στρώμα αέρα, που θα έρθει σεεπαφή με τη γήινη επιφάνεια θαθερμανθεί και θα ανέλθει (~10km). Τηθέση του θα καλύψει ένα στρώμαψυχρότερου αέρα, που με τη σειρά τουθα θερμανθεί και θα ανέλθει (ο θερμόςαέρας έχει μικρότερη πυκνότητα απότον ψυχρό).Αυτή η κυκλική-ανοδική-καθοδικήκίνηση θερμών και ψυχρών ρευστώνμαζών, ονομάζεται Κατακόρυφημεταφορά.

Επίδραση της περιστροφής της Γης (Coriolis)

Επίδραση της περιστροφής της γης

Ο άνεμος θερμαίνεται γρηγορότερα στον ισημερινό και ανυψώνεται και κινείται προς τα βόρια και νότια. Στον ισημερινό υπάρχει χαμηλή πίεση, ενώ στους πόλους υψηλή πίεση. Οι άνεμοι λειτουργούν ως παγκόσμιος εναλλάκτης θερμότητας εμποδίζοντας την περαιτέρω θέρμανση του ισημερινού και ψύξη των πόλων.

Τοπικοί άνεμοι – στεριά θάλασσα

Κατά τη διάρκεια της νύχτας η θάλασσα είναιθερμότερη από την ξηρά. Ο αέρας που είναι σεεπαφή με τη θάλασσα θερμαίνεται, ανέρχεται καιαντικαθίσταται από ψυχρότερο που προέρχεταιαπό την στεριά.

Η ξηρά την ημέρα είναι θερμότερη από τηθάλασσα, με αποτέλεσμα ψυχρότερες αέριεςμάζες να μετακινούνται από τη θάλασσα προς τηνξηρά για να αντικαταστήσουν τις θερμές μάζεςπου ανέρχονται και δημιουργούν με τον τρόποαυτό τη γνωστή θαλάσσια αύρα.

Η ξηρά έχει μικρότερη θερμοχωρητικότητα από την θάλασσα, κι αυτό έχει σαν αποτέλεσμα να ψύχεται και να θερμαίνεται πιο γρήγορα από την θάλασσα.

Τοπικοί άνεμοι – βουνά κοιλάδες

Ταβουνά κατά τη διάρκεια της ημέρας θερμαίνονταιγρηγορότερα από τις γειτονικές κοιλάδες. Έτσι οαέραςπου έρχεται σε επαφή με την πλαγιά θερμαίνεται,καιθερμαινόμενος ανέρχεται για να αντικατασταθεί απότις ψυχρότερες μάζες της κοιλάδας. Έτσι κατά τηνδιάρκεια της μέρας έχουμε τοπικά άνεμους πουπνέουν από την κοιλάδα προς το βουνό.

Αιολικό Δυναμικό

ΧρονικήΜεταβλητότηταΑνέμου

Πηγή:Ανεμοκινητήρες ,ΜπεργελέςΓ.,εκδόσεις Συμεών


Στο κατώτατο τμήμα τηςατμόσφαιραςλόγω τουιξώδους του αέραδημιουργείται ένα στρώμααέρα,το ατμοσφαιρικόοριακό στρώμα,μέσα στοοποίο ησχετική ταχύτηταμεταβάλλεται από μηδένπάνω στην επιφάνεια της Γης,μέχρι μεγαλύτερες τιμές.Ταχαρακτηριστικά τουατμοσφαιρικού οριακούστρώματος,καθορίζονταικυρίως από την μορφή τηςεπιφάνειας της Γης(τραχύτητα εδάφους),αλλάκαι από τον άνεμο και τηνκατάσταση της ατμόσφαιρας.

ΑτμοσφαιρικόΟριακόΣτρώμαΠηγή:Ανεμοκινητήρες ,ΜπεργελέςΓ.,εκδόσεις Συμεών


ΑτμοσφαιρικόΟριακόΣτρώμαΜεταβολήτουύψοςμετηντραχύτητατουεδάφους



Οι εκφράσεις που χρησιμοποιούμε για να υπολογίσουμε την διανομή της ταχύτητας μέσα στο επιφανειακό στρώμα είναι:

⎟⎟⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛⋅=

0

*

zzln

kUU(z) λογαριθμικόςνόμος

α

00 z

z)U(zU(z) ⎟⎟⎠

⎞⎜⎜⎝

⎛⋅= εκθετικός νόμος

Όπου: U(z) η ταχύτητα του ανέμου σε ύψος z, U* η ταχύτητα τριβής, εξαρτώμενη από την τραχύτητα της επιφάνειας και την πυκνότητα του ανέμουk η σταθερά von Karman (k=0.35) και z0 η παράμετρος τραχύτητας ή μήκος τραχύτητας

α ο εκθέτης του εκθετικού νόμου, δείχνει τη μορφή της επιφάνειας του εδάφους π.χ: α=0.17 για ανοικτά πεδία, (θάλασσα ή ο χώρος ενός αεροδρομίου),α=0.20 για μικρές πόλεις και χωριάα=0.25 για πόλεις με μεγάλες και πολυώροφες κατασκευές.

ρτ 0

*U =

ΑτμοσφαιρικόΟριακόΣτρώμα


Χαρακτηριστικάτύρβηςτουανέμου

5/3

2

5/62

4 /( )

(1 6 / )( )4 /

( )(1 70.8( / ) )

⎧⎪ +⎪

= ⎨⎪⎪ +⎩

K

K

vU

v

nL u KaimalnL unS nnL u

vonKarmannL u

σ

u(t) u u (t)ʹ= +

t

0

1u u (t) dt 0t

ʹ ʹ= ⋅ =∫

( )σ = − ⋅∫t

22U

0

1 u(t) u dtt

:n συχνότητα

:L κλίμακαμήκους

:u μέσηταχύτητα

( ) :S n φάσμαανέμου


Χαρακτηριστικάτύρβηςτουανέμου

0.001

0.01

0.1

1

0.001 0.01 0.1 1 10

frequency

nS(n)/σ^2

von KarmanKaimal 2

2

( ) ( )

( ) ( )

∞

−∞

∞−

−∞

=

=

∫

∫

i n t

i n t

H n u t e dt

u t H n e dn

π

π

2 2( ) ( ) ( ) 0= + − ≤ < ∞S n H n H n n

Πυκνότηταενέργειαςφάσματος


Χαρακτηριστικάτύρβηςτουανέμου /Παράδειγμα

2 5/62

4 /( )(1 70.8( / ) )

=+

v

U v

nL unS nnL uσ

8 /=u m s

0.8 /=U m sσ50=vL m

0.0100

0.1000

1.0000

0.00100 0.01000 0.10000 1.00000

n*S(n)/σu^2

n[hz]

vonKarman

αδιάστατοφάσμα

0.01

0.10

1.00

10.00

100.00

0.00100 0.01000 0.10000 1.00000

S(n)[(m/s)^2]

n[hz]



2 5/62

4 /( )(1 70.8( / ) )

=+

v

U v

nL unS nnL uσ

8 /=u m s

0.8 /=U m sσ50=vL m

vonKarman

Διαστατόφάσμα

-0.8

-0.6

-0.4

-0.2

0

0.2

0.4

0.6

0.8

0 100 200 300 400 500 600u[m

/s]

time[s]

n=0.00167Hz

0.01

0.10

1.00

10.00

100.00

0.00100 0.01000 0.10000 1.00000

S(n)[(m/s)^2]

n[hz]



-0.8

-0.6

-0.4

-0.2

0

0.2

0.4

0.6

0.8

0 100 200 300 400 500 600u[m

/s]

time[s]

n=0.01Hz

0.01

0.10

1.00

10.00

100.00

0.00100 0.01000 0.10000 1.00000

S(n)[(m/s)^2]

n[hz]



-0.8

-0.6

-0.4

-0.2

0

0.2

0.4

0.6

0.8

0 100 200 300 400 500 600u[m

/s]

time[s]

n=0.1Hz

0.01

0.10

1.00

10.00

100.00

0.00100 0.01000 0.10000 1.00000

S(n)[(m/s)^2]

n[hz]



-1.5

-1

-0.5

0

0.5

1

1.5

0 100 200 300 400 500 600u[m

/s]

time[s]

sum3frequencies

0.01

0.10

1.00

10.00

100.00

0.00100 0.01000 0.10000 1.00000

S(n)[(m/s)^2]

n[hz]



άθροισμα3συχνοτήτων

4

5

6

7

8

9

10

11

12

0 100 200 300 400 500 600

u[m

/s]

time[s]

sumallfrequencies

0.01

0.10

1.00

10.00

100.00

0.00100 0.01000 0.10000 1.00000

S(n)[(m/s)^2]

n[hz]



συνεισφοράόλωντωνσυχνοτήτων

2

2

( ) ( )

( ) ( )

∞

−∞

∞−

−∞

=

=

∫

∫

i n t

i n t

H n u t e dt

u t H n e dn

π

π

2 2( ) ( ) ( ) 0= + − ≤ < ∞S n H n H n n


ΕπίδρασητηςΑνώμαλης τοπογραφίας

Σε μια ανώμαλη τοπογραφία,ηταχύτητα του ανέμουμπορεί να μεταβάλλεται σημαντικά μεταξύ κοντινώνπεριοχών.Οθεωρητικός υπολογισμός των επιδράσεων τηςανώμαλης τοπογραφίας στην ταχύτητα του ανέμουμπορεί να γίνει πολύ δύσκολα και μόνο με την χρήσηηλεκτρονικών υπολογιστών καιεργαλείωνπουλύνουντιςεξισώσειςπουπεριγράφουντηνροή.


ΕπίδρασητηςΑνώμαλης τοπογραφίας


Εξετάζοντας μια λοφοσειρά, ο άνεμος που τη συναντάει, επιταχύνεται στην κορυφή και επιβραδύνεται στους πρόποδες.


Όταν η ροή του ανέμου συναντάει κάποιο εμπόδιο, δημιουργείται μια αναταραχή, δηλαδή η ροή γίνεται τυρβώδης, με κύρια χαρακτηριστικά τη μείωση της μέσης ταχύτητας του ανέμου και την αύξηση της τύρβης. Η τοποθέτηση και λειτουργία μιας ανεμογεννήτριας κατάντι ενός εμποδίου έχει ως αποτέλεσμα εκτός από τη μειωμένη αποδοτικότητα, και τη μείωση στη διάρκεια ζωής της μηχανής λόγω της ανεπιθύμητης επιπλέον καταπόνησης, λόγω της τυρβώδους ροής.

Περιοχή διαταραγμένης ροής πίσω από εμπόδιο

Περιοχή µεγάλων διαταραχών ροής

Κύριος άνεµος


Περιοχή διαταραγμένης ροής πίσω από εμπόδιο

Πλάγια όψη

Κάτοψη


Η µέση ταχύτητα του ανέµου υπολογίζεται δεδοµένης µιας σειράς µετρήσεων από την σχέση:

όπου η µέση ταχύτητα ανέµου, Vn η ταχύτητα του ανέµου στο n σηµείο των µετρήσεων και n=1,2,…,N ο αριθµός των µετρήσεων. Η τυπική απόκλιση σ δείχνει πόσο οι µετρήσεις αποκλίνουν από τη µέση τιµή του ανέµου:

και ονοµάζεται ένταση της τύρβης.Μέτρο της έντασης της τύρβης αποτελεί η ποσότητα (αδιάστατη τιµή):

Με τον όρο τύρβη ονοµάζουµε τη διαταραχή της ταχύτητας του ανέµου (διαφορέςστιγµιαίας ταχύτητας από τη µέση τιµή ταχύτητας) και έχει ιδιαίτερη σηµασία γιατην απόδοση των αιολικών µηχανών, αλλά και τον υπολογισµό της αντοχής λόγωτων εναλλασσόµενων φορτίων που αναπτύσσονται και που οδηγούν στην κόπωσητων υλικών της µηχανής.

∑⋅=N

1nvN

1v

( )Ν 2

n1

1σ v vΝ-1

= ⋅ −∑

σIv

=

Στατιστικά χαρακτηριστικά ανέμου


Οκτ-03

2003

Μαϊ-03

0

2

4

6

8

10

12

1 3 5 7 9 11 13 15 17 19 21 23

m/s

Εποχική μεταβολή της μέσης ταχύτητας του ανέμου


0

2

4

6

8

10

12

14Ιαν

Φεβρ

Μαρτ

Απρ

ΜαϊοςΙουν

ΙουλΑυγ

Σεπτ

Οκτ

Νοεμ

Δεκ Ιαν

Φεβρ

Μαρτ

Απρ

ΜαϊοςΙουν

ΙουλΑυγ

Σεπτ

Οκτ

Νοεμ

Δεκμέ

ση μ

ηνια

ία τ

αχύτ

ητα

ανέμ

ου (m

/s)


• Μετρήσεις αποδεικνύουν ότι η μέση ετήσια ταχύτητα ανέμου κάθε χρόνο διαφέρει από μέρος σε μέρος και από χρόνο σε χρόνο.

• Θεωρείται απαραίτητο να υπάρχουν ανεμολογικές μετρήσεις τουλάχιστον 12μηνών στη θέση εγκατάστασης (νομοθεσία).

• Συσχέτιση με μακροχρόνιες μετρήσεις στην ευρύτερη περιοχή

• Εκτός από τη γνώση της μέσης ετήσιας ταχύτητας, χρήσιμο είναι να είναι γνωστή και η εποχιακή διακύμανση της ταχύτητας του ανέμου, καθώς και η διάρκεια πνοής του ανέμου.


Καμπύλη διάρκειας - Πυκνότητα πιθανότητας πνοής ανέμου

0%

2%

4%

6%

8%

10%

12%

0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22

Ταχύτητα ανέμου (m/sec)

χρόν

ος σ

ε π

οσοσ

τό %

του

έτο

υς

0

10

20

30

40

50

60

70

80

90

100

0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22

ταχύτητα ανέμου (m/sec)

χρόν

ος σ

ε π

οσοσ

τό %

του

έτο

υς

Καµπύλη διάρκειας πνοής ανέµου Πυκνότητα πιθανότητας πνοής ανέµου


k 1 kk V Vf(V) expc c c

− ⎡ ⎤⎛ ⎞ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞= ⋅ ⋅ −⎢ ⎥⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎢ ⎥⎣ ⎦

Πυκνότητα πιθανότητας κατανομής μέσης ταχύτητας

Weibull



− ⎡ ⎤⎛ ⎞ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞= ⋅ ⋅ −⎢ ⎥⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎢ ⎥⎣ ⎦

Η διάρκεια πνοής ανέμου δίνεται από την σχέση:

( ) ( )kU

0

UP V U f V dV 1 expc

⎡ ⎤⎛ ⎞≤ = = − −⎢ ⎥⎜ ⎟⎝ ⎠⎢ ⎥⎣ ⎦

∫


Η διάρκεια πνοής ανέμου δίνεται από την σχέση:

( ) ( )kUQ V U =1 P V U exp

c⎡ ⎤⎛ ⎞> − ≤ = −⎢ ⎥⎜ ⎟⎝ ⎠⎢ ⎥⎣ ⎦

kUlnQ=c

⎛ ⎞− ⎜ ⎟⎝ ⎠

( )kUln lnQ =ln

c⎛ ⎞− ⎜ ⎟⎝ ⎠

( )ln lnQ =k lnU k lnc− − 0.00

0.20

0.40

0.60

0.80

1.00

1.20

0 5 10 15 20 25 30 35 40

διάρ

κειαπνοήςQ=1-F

windspeed[m/s]

-7

-6

-5

-4

-3

-2

-1

0

1

2

3

-2 -1 0 1 2 3 4ln(-lnQ

)

lnU


0.00

0.20

0.40

0.60

0.80

1.00

1.20

0 5 10 15 20 25 30 35 40

διάρ

κειαπνοήςQ=1-F

windspeed[m/s]

( )ln lnQ =k lnU k lnc− −


Συσχέτιση με πειραματικά δεδομένα


Η μέση ταχύτητα του ανέμου μπορεί να υπολογιστεί όταν δίνονται οι παράμεροι c και k της κατανομής Weibull από την σχέση:

V 0

V V f (V)dV∞

=

= ⋅∫

⎟⎠

⎞⎜⎝

⎛ +⋅=k11ΓcV

Μέσηταχύτηταανέμου

( ) 1 0.5 31 22 3

0

1 2 3 4

2 1 ... ,

1 1 139 571, , , ,...12 288 51840 2488320

x x x x aa ax t e dx x ex x x

a a a a

π∞

− − − − ⎛ ⎞Γ = ≈ + + + +⎜ ⎟

⎝ ⎠

= = = − = −

∫Συνάρτηση Γ


Ρόδοανέμου

Μεταβολέςστηνκατεύθυνσητουανέμου



ΔιερεύνησηΑιολικούΔυναμικούΠεριοχής


Υπολογισμόςπαραγόμενηςενέργειας


Cp συντελεστής Ισχύος

Vcut-in η ταχύτητα έναρξης λειτουργίας

VF ηταχύτηταδιακοπήςλειτουργίας

VR ηονομαστικήταχύτητα

Μέσηετήσιαπαραγόμενηισχύς:

3VΑρ21P ⋅⋅⋅⋅=Cp

∫∫=

∞

=

⋅=⋅=25

3V0V

P(V)dVf(V)P(V)dVf(V)P

∫∫==

⋅+⋅=25

31VR

13

3V

f(V)dVPP(V)dVf(V)

400

500

600

0 5 10 15 20 25 30Ταχύτητα ανέµου (m/sec)

Ισχύς(kW)

Vcut-in

300

200

100

0

VR VF

PR


Ταχύτητα ανέμου (m/s)

Παραγόμενη Ισχύς (kW)

P(V)0 01 02 03 44 275 666 1207 1978 2959 421

10 57511 73612 86613 94314 98715 1000

16 100017 100018 100019 100020 100021 100022 100023 100024 100025 1000

Καμπύληισχύος1000kW


Ταχύτητα ανέμου (m/s) Συχνότητα εμφάνισης ανέμου f(V)

0 0.001 0.022 0.043 0.064 0.075 0.086 0.087 0.088 0.089 0.0810 0.0711 0.0612 0.0513 0.0514 0.0415 0.03

16 0.0317 0.0218 0.0219 0.0120 0.0121 0.0122 0.0023 0.0024 0.0025 0.00


− ⎡ ⎤⎛ ⎞ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞= ⋅ ⋅ −⎢ ⎥⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎢ ⎥⎣ ⎦

k=1.9 m/s c=10 m/s

Ανεμολογικάδεδομένα


ΥπολογισμόςΕνέργειας

0.0

200.0

400.0

600.0

800.0

1000.0

1200.0

0.0 5.0 10.0 15.0 20.0 25.0 30.0

power(kW)

windspeed(m/s)

0.00

0.01

0.02

0.03

0.04

0.05

0.06

0.07

0.08

0.09

0.0 5.0 10.0 15.0 20.0 25.0 30.0prob

abilityden

sity

windspeed(m/s)

0.005.0010.0015.0020.0025.0030.0035.0040.0045.0050.00

0.0 5.0 10.0 15.0 20.0 25.0 30.0

power(kW)

windspeed(m/s)


ΥπολογισμόςΕνέργειας

windspeed(m/s) probabilitydensity power(kW) f(V)*P(V) Integration0.0 0.00 0.0 0.00 01.0 0.02 0.0 0.00 02.0 0.04 0.0 0.00 03.0 0.06 4.0 0.23 14.0 0.07 27.0 1.89 45.0 0.08 66.0 5.14 76.0 0.08 120.0 9.86 137.0 0.08 197.0 16.34 208.0 0.08 295.0 23.83 289.0 0.08 421.0 32.09 3610.0 0.07 575.0 40.19 4311.0 0.06 736.0 45.96 4712.0 0.05 866.0 47.15 4513.0 0.05 943.0 43.74 4114.0 0.04 987.0 38.15 3515.0 0.03 1000.0 31.54 2816.0 0.03 1000.0 25.22 2217.0 0.02 1000.0 19.77 1718.0 0.02 1000.0 15.20 1319.0 0.01 1000.0 11.46 1020.0 0.01 1000.0 8.49 721.0 0.01 1000.0 6.17 522.0 0.00 1000.0 4.41 423.0 0.00 1000.0 3.09 324.0 0.00 1000.0 2.13 225.0 0.00 1000.0 1.45

MeanPower= 433 kW


• Ηδιαθεσιμότητατηςμηχανήςεκφράζειτοποσοστότουχρόνουπουείναιδιαθέσιμηηανεμογεννήτριαγιαναλειτουργήσεικαιεκφράζεταιμετονσυντελεστήδιαθεσιμότητας(Σ.Δ.)

• Οιαπώλειεςμεταφοράς• Οβαθμόςαπόδοσηςτουαιολικούπάρκου

εκφράζειτιςαπώλειεςπουέχουμελόγωαλληλεπίδρασηςανεμογεννητριώνσεαιολικάπάρκα,καιοφείλεταικατάκύριολόγοστοέλλειμματηςταχύτηταςπουπαρουσιάζεταιστονομόρρουτηςανεμογεννήτριας

Οσυντελεστήςεκμεταλλευσιμότηταςτηςανεμογεννήτριαςορίζεταιως:

όπου

RR PP

EECF == RR P8760E ⋅=

Ένας ικανοποιητικός συντελεστής εκμεταλλευσιμότητας είναι της τάξεως από 0.25 έως 0.35.

Παράγοντεςπουεπηρεάζουντηνπαραγόμενηενέργεια

Χρηματοδότηση

Τοπαρόνεκπαιδευτικόυλικόέχειαναπτυχθείσταπλαίσιατουεκπαιδευτικούέργουτουδιδάσκοντα.Τοέργο«ΑνοικτάΑκαδημαϊκάΜαθήματα»τουΕΜΠέχειχρηματοδοτήσειμόνοτηναναδιαμόρφωσητουυλικού.ΤοέργουλοποιείταιστοπλαίσιοτουΕπιχειρησιακούΠρογράμματος«ΕκπαίδευσηκαιΔιαΒίουΜάθηση»καισυγχρηματοδοτείταιαπότηνΕυρωπαϊκήΈνωση(ΕυρωπαϊκόΚοινωνικόΤαμείο)καιαπόεθνικούςπόρους.

lecture wind potential - ocw.aoc.ntua.gr · Οι άνεμοι είναι αέριες μάζες...

Documents

Transcript of lecture wind potential - ocw.aoc.ntua.gr · Οι άνεμοι είναι αέριες μάζες...