I. PHONÉTIQUE ET PRONONCIATION FREN 301 LEÇON 2 PRONONCIATION DU "E" ACCENT LES SONS [e] et [ε]
Leçon n°10 : Les ondes élastiques et acoustiques - Le...
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Interférence de deux ondes progressives
Considérons 2 sources sinusoïdales synchrones et monochromatiques:
1 21 2 1 2
d ds s s A sin[ (t ) ] A sin[ (t ) ]c c
= + = ω − + ω −
1 2d dδ = −
2 δϕ = π
λ
L'observateur fixe Ω reçoit le signal:
En désignant la différence de chemins d'ondes par δ:
La différence de phase ϕ entre les 2 signaux s'établit sous la forme:
La longueur d'onde = λ
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Réflexion, absorption et transmission
Chaque type d'ondes (son, lumière etc.) peut subir des
réflexions, des absorptions et des transmissions en
interagissant avec les milieux matériels.
Nous portons notre attention sur les ondes affectant des
cordes, mais les conclusions sont largement applicables aux
autres types d'ondes.
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Une des extrémités d'une corde est tenue fixe tandis que l'énergie est émise à l'autre extrémité sous forme d'une onde incidente yi
Rencontrant l'obstacle fixe, l'énergie ne peut que se réfléchir. En théorie, l'onde réfléchie yr transporte toutel'énergie incidente. À l'extrémité fixe, nous devons avoir yr + yi = 0
yr = - yi Ondes en opposition de phase.
1. Réflexion d'une impulsion sur l'extrémité fixe d'une corde
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2. Réflexion d'une impulsion sur l'extrémité mobile d'une corde
L'extrémité libre monte jusqu'à ce que toute l'énergie du segment extrême soit emmagasinée élastiquement.
Elle s'arrête à un déplacement vertical maximum égal au double de la hauteur de crête de l'onde incidente.
Transporté vers le haut par son inertie, le segment final tire la corde vers le haut, générant une impulsion réfléchie non renversée par rapport àl'onde incidente, et qui se propage en sens opposé.
Il y a alors réflexion sans changement de phase.
Exemple : des vagues à la surface de l'eau qui viennent frapper un mur.
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3. Réflexion et transmission d'une impulsionondulatoire en un point séparant deux milieux.
Une pulsation ondulatoire se propage initialement sur une corde de faible masse linéique et rencontre une deuxième corde de grande masse linéique.
Quand une onde passe d'un milieu à un autre de caractéristiques physiques différentes, une redistribution de l'énergie se produit.
La plus grande inertie de la deuxième corde gêne le mouvement du point de jonction.
Cas où µ2 > µ1
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Le second milieu exerce alors une force de réaction qui s'oppose au mouvement et produit une onde réfléchie renversée (déphasée de 180°par rapport à l'onde incidente).
Le deuxième milieu se déplace aussi ; une fraction de l'énergie incidente paraît dans le second milieu, sous la forme d'une onde transmise.
L'onde transmise et l'onde réfléchie sont engendrées au même moment, par le point de jonction. Mais les vitesses des impulsions sur les deux cordes sont différentes, car les cordes ont la même tension mais des masses linéiques différentes.
3. Réflexion et transmission d'une impulsionondulatoire en un point séparant deux milieux
Dans le cas d'ondes entretenues et périodiques, les ondes réfléchie et transmise ont la même fréquence, elles ont donc des longueurs d'onde différentes.
Cas où µ2 > µ1
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Introduction
Le son est produit par la vibration d’un objet (corde d’un instrument
de musique, membrane d’un haut parleur, cordes vocales…)
Les vibrations de la source provoquent des variations de la pression
du milieu matériel proche. Celles-ci se propagent ensuite dans le
milieu matériel élastique.
Il s’agit d’une onde longitudinale
1) La propagation de l’onde a lieu dans la direction de vibration
des particules du milieu
2) elle est caractérisée par une succession alternée de
concentrations et de dilutions
Propagation de l’onde sonore
Elle nécessite un milieu propagateur (air par exemple)
Vitesse à laquelle l’onde se propage [m/s] = célérité = c
Durant le temps correspondant à une période T, l’onde parcourt une distance λ = longueur d’onde
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Double périodicité de l’onde :
Temporelle : 2 points séparées temporellement par une période T seront en phase
Spatiale : 2 points séparées spatialement par une longueur d’onde λ seront en phase
cc T c ff
λ = × ⇔ λ = ⇔ = λ ×
Célérité du son
Elle dépend de l’élasticité et de la densité du milieu dans lequel elle se propage.
Dans un liquide
Dans un solide
Dans un gaz
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Module de compressionvMasse volumique du liquide
β= =
ρ
E Module d YoungvMasse volumique du solide
'= =
ρ
P
V
Pv
C Chaleur massique à pressionC Chaleur massique à volume
constanteconstant
⎧ γ×=⎪ ρ⎪
⎨⎪γ = =⎪⎩
Introduction
Dans cette partie, on ne s’intéresse pas aux fluctuations temporelles des différentes grandeurs, mais à leur moyenne temporelle.
La pression du milieu de propagation = pression efficace p
Les sources sont considérées ponctuelles, leurs dimensions sont très inférieures aux longueurs d’onde émises
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( ) ( ) ( )0 sin 2 sinacp t p t p tω ϕ ω ϕ= + = +
p : valeur efficace de la pression (Pa)
ρ : masse spécifique du milieu de transmission du son
v : célérité du son dans ce milieu
ρ v : impédance acoustique du milieu de propagation (kg.m‐2.s‐1)
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=p SP
vρ
Puissance sonore moyenne
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P : puissance sonore
p : valeur efficace de la pression (Pa)
ρ : masse spécifique du milieu de transmission du son
v : célérité du son dans ce milieu
I = Puissance transportée par l’onde par unité de surface, la
surface étant prise ⊥ direction de propagation
Quand on s’éloigne de la source S et P (caractéristique de la
source) demeure constante I
22. −⎡ ⎤ = =⎣ ⎦
P pI W mS vρ
Intensité sonore
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1210 0
0
10log 10−⎛ ⎞= =⎜ ⎟
⎝ ⎠ dB WW
PL avec PP
1210 0
0
10 log 10−⎛ ⎞= =⎜ ⎟
⎝ ⎠2 dB (pour Level) avec W/m I
IL L II
Intensité, puissance et niveau de puissance acoustiques
Niveau d’intensité acoustique (sonore) de référence dans l’air dans les conditions normales
Puissance acoustique (rapportée à une puissance de référence)
Niveau de pression acoustique (niveau sonore)
10 100 0
10log 20log⎛ ⎞ ⎛ ⎞
= ⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎝ ⎠
2
= dBpp pLp p
p0 = 2.10-5 Pa = Valeur efficace de la pression au seuil d’audition à 1000Hz)
Différence entre puissance et pression acoustique
Un radiateur émet une puissance thermique (Watt)La température (°C):
Se mesure avec un thermomètreElle dépend de :• Puissance du radiateur• Environnement (distance entre le radiateur et le thermomètre,
parois, …)Pour le son : puissance acoustique = grandeur propre à l’appareilLa pression acoustique
Se mesure avec un microphoneElle dépend de :
• Puissance acoustique• Environnement (distance, volume, parois, bruit de fond, …)
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Analogie avec la puissance thermique et la température
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Différence entre puissance et pression acoustiqueAnalogie lumière et son
http://energie.wallonie.be/energieplus/CDRom/Climatisation/theorie/clithacoustique.htm
Addition des niveaux sonores
Considérons deux sources différentes de niveaux d'intensité sonore de L1 et L21. On nomme L2 le niveau le plus élevé et L1 le niveau
de la source la plus faible.
2. On calcule la différence de niveau L2 ‐ L13. On lit sur l'abaque le niveau à ajouter à celui de la
source le plus élevé L24. On opère l'addition et on obtient alors le niveau
sonore total L3 .
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Cette abaque est élaborée pour 0 ≤ L3 – L2 ≤ 3 dBPour les autres cas, Il est nécessaire de faire les calculs
Deux machines ont pour niveaux sonores respectifs 75 dB et 61 dB.
Que vaut le niveau sonore total lorsque ces deux machines fonctionnent simultanément ?
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Application n°3 : utilisation directe de l'abaque
Réponse1. L2 = 75 dB ; L1 = 61 dB2. L2 - L1 = 14 dB3. On lit graphiquement (L2 - L1) = 14 dB L3 – L2 ≈ 0,2 dB4. Le niveau sonore total vaut : 75 + 0,2 = 75,2 dBOn voit qu' à 14 dB d' écart, la source la plus faible influence peu le niveau sonore total.
Réponse1. L3 = 56 ; L2 = 542. L3 - L2 = 56 - 54 = 2 dB 3. L' abaque indique que L2 - L1 correspondant à peu près 2,5 dB4. L1 vaut 54 - 2,5 = 51,5 dB lorsque l' imprimante fonctionnera seule.
Exercice n°4: utilisation réciproque de l'abaque
Dans un bureau, le bruit en provenance de l'atelier a un niveau sonore L2 égal à 54 dB. Lorsque l'imprimante située dans le bureau, est mise en marche, le niveau sonore total L3 régnant dans le bureauest de 56 dB. Que vaut le niveau sonore produit par l'imprimante seule ?
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