ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v....

23
I.U.A.V. Scienze dell’architettura a.a. 2012/2013 Fisica Tecnica e Controllo Ambientale Prof. Piercarlo Romagnoni ELEMENTI DI ACUSTICA 05 Arch. Igor Panciera ELEMENTI DI ACUSTICA 05 Arch. Igor Panciera

Transcript of ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v....

Page 1: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V.Scienze dell’architettura

a.a. 2012/2013

Fisica Tecnica e Controllo AmbientaleProf. Piercarlo Romagnoni

ELEMENTI DI ACUSTICA 05Arch. Igor Panciera

ELEMENTI DI ACUSTICA 05Arch. Igor Panciera

Page 2: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

PROPAGAZIONE DEL SUONO ALL’APERTO

ATTENUAZIONE

BARRIERE

Page 3: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

PROPAGAZIONE DEL SUONO ALL’APERTO

PROPAGAZIONE DEL SUONO ALL’APERTO

Page 4: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

PROPAGAZIONE DEL SUONO IN CAMPO LIBERO

GENERICA LEGGE DELLA PROPAGAZIONE DEL SUONO

Lp : Livello di pressione sonora, dB

LW : Livello di potenza sonora, dB

Q : direttività della sorgente

r : distanza tra sorgente e ricevitore, m

Page 5: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

PROPAGAZIONE DEL SUONO IN CAMPO LIBERO

8

S R

8

S R

S: LW1000Hz = 90 dB

r = 8 m

Q = 1

S: LW1000Hz = 90 dB

r = 8 m

Q = 2

Page 6: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

PROPAGAZIONE DEL SUONO IN CAMPO LIBERO

8

S R

LW sorgente

LW63Hz = 70 dB

LW125Hz = 70 dB

LW250Hz = 80 dB

LW500Hz = 80 dB

LW1000Hz = 80 dB

LW2000Hz = 90 dB

LW4000Hz = 90 dB

Pesatura A

63 Hz= -26,2 dB

125 Hz = -16,1 dB

250 Hz = -8,6 dB

500 Hz = -3,2 dB

1000 Hz = 0,0 dB

2000 Hz = +1,2 dB

4000 Hz = +1 dB

Lp al ricevitore a 8 m

Lp63Hz = 44 dB

Lp125Hz = 40 dB

Lp250Hz = 54 dB

Lp500Hz = 54 dB

Lp1000Hz = 54 dB

Lp2000Hz = 64 dB

Lp4000Hz = 64 dB

Lp al ricevitore a 8 m

Lp63Hz(A) = 17,8 dB(A)

Lp125Hz(A) = 27,9 dB(A)

Lp250Hz(A) = 43,4 dB(A)

Lp500Hz(A) = 50,8 dB(A)

Lp1000Hz(A) = 54 dB(A)

Lp2000Hz(A) = 65,2 dB(A)

Lp4000Hz(A) = 65 dB(A)

r = 8 m ; Q = 2

Lp(A) TOT = 68 dB(A)

Page 7: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

Lp A DISTANZA r NOTO Lp AD UN’ALTRA DISTANZA rrif

• Sorgente omnidirezionale

• LW sconosciuto

• Lprif a una distanta rrif conosciuti

퐿 = 퐿 − 20 log푟푟

퐿 = 퐿 + 20 log 푟 + 11

퐿 = 퐿 + 20 log 푟 + 11

퐿 + 20 log 푟 + 11 = 퐿 + 20 log 푟 + 11

퐿 = 퐿 + 20 log 푟 − 20 log 푟 + 11 − 11

퐿 = 퐿 − (20 log 푟 − 20 log 푟 ) − 11 + 11

Noto il livello Lp del suono ad una certa distanza r è comunque sempre possibile

ricostruire il livello di potenza sonore LW della sorgente e poi conoscere Lp in qualunque

punto

Page 8: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

ALTRE ATTENUAZIONI

La divergenza dell’onda sonora non è l’unica causa di attenuazione del

suono nella sua propagazione dalla sorgente, esistono altre attenuazioni:

• ASSORBIMENTO ATMOSFERICO: Ae1

• PRECIPITAZIONI O NEBBIE: Ae2

• PRESENZA DI VEGETAZIONE: Ae3

• FLUTTUAZIONI DOVUTE A VENTO, TEMPERATURA, TURBOLENZA: Ae4

Un’attenuazione imposta dall’uomo per ridurre gli effetti del rumore

nell’ambiente circostante è la BARRIERA

Page 9: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

ASSORBIMENTO ATMOSFERICO, METODO 01

ASSORBIMENTO ATMOSFERICO A t=20°C

ASSORBIMENTO ATMOSFERICO A t≠20°C, ϕ=50%

f = 125 Hz, r = 5m, t=20°C ϕ=50% Ae1=0,000029 dB

f = 4000 Hz, r = 5m, t=20°C ϕ=50% Ae1=0,12 dB

f = 125 Hz, r = 15m, t=20°C ϕ=50% Ae1=0,000088 dB

f = 4000 Hz, r = 15m, t=20°C ϕ=50% Ae1=0,35 dB

Page 10: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

ASSORBIMENTO ATMOSFERICO, METODO 02

ASSORBIMENTO ATMOSFERICO

f = 125 Hz, r = 5m, t=15°C ϕ=50% Ae1=0,0000005 dB

f = 4000 Hz, r = 5m, t=15°C ϕ=50% Ae1=0,00018 dB

f = 125 Hz, r = 15m, t=15°C ϕ=50% Ae1=0,0000075 dB

f = 4000 Hz, r = 15m, t=15°C ϕ=50% Ae1=0,00054 dB

α: coefficiente di attenuazione

atmosferico [dB/km]

d: distanza sorgente-ricevitore

in km

Page 11: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

ATTENUAZIONE PER PRECIPITAZIONI O NEBBIE

Può sembrare che con nebbia o lieve precipitazioni la propagazione del suono

subisca minor attenuazione.

L’impressione è dovuta in realtà ad una diminuzione del rumore di fondo, per la

riduzione delle attività umane con tali condizioni atmosferiche

LA SPERIMENTAZIONE HA DIMOSTRATO CHE NEBBIA O

PRECIPITAZIONI NON COMPORTANO ATTENUAZIONI SIGNIFICATIVE AL

SUONO, NE’ IN DIFETTO, NE’ IN ECCESSO.

Ae2 = 0 dB

Page 12: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

ATTENUAZIONE PER VEGETAZIONE

ATTENUAZIONE PER TERRENO COPERTO DA VEGETAZIONE FITTA

퐴 = (0,18 log푓 − 0,31)푟 [dB]

N.B.: Non considerare attenuazioni superiori a 30 dB

퐴 = 0,01푓 / 푟 [dB]

ATTENUAZIONE PER ALBERI

(IN DISCRETA DENSITA’, RICCHI DI FOGLIE)

N.B.: L’attenuazione è direttamente proporzionale a distanza e frequenza

Page 13: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

DISOMOGENEITA’ E FLUTTUAZIONI

Il vento può influenzare la propagazione del suono, influenzando la direttività ed

incrementando il livello sonoro nella direzione in cui spira, all’opposto può

portare a decrementi consistenti, fino a 20 dB.

Come si è visto la velocità del suono è direttamente proporzionale alla

temperatura per cui in atmosfera, dove la temperatura diminuisce con

l’aumentare della quota dal terreno, l’effetto può farsi sentire.

Il fronte d’onda si piega con la quota, verso l’alto se la velocità diminuisce

salendo, verso il basso al contrario. Possono crearsi così zone di attenuazione,

ombre acustiche ma anche aumento della distanza di propagazione, come su di

un lago ghiacciato con temperatura più alta in quota.

Page 14: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

CONTRIBUTO DELLE BARRIERE

Per limitare la rumorosità di una sorgente o meglio, l’effetto della rumorosità di

questa sorgente sul ricevitore, si può attenuare il livello che raggiunge il

ricevitore interponendo una barriera fonoimpedente. La soluzione è spesso

adottata nelle strade, ma non solo, anche ‘inscatolare’ un macchinario

rumoroso, ecc.

CARATTERISTICHE DI UNA BARRIERA:

• Altezza sufficiente a nascondere la linea di vista tra sorgente e ricettore

• Dimensione orizzontale dell’ostacolo, in direzione ortogonale alla

congiungente sorgente-ricettore, maggiore della lunghezza d’onda λ

• Superficie continua

• Massa superficiale superiore a 10 kg/m2

Page 15: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

CONTRIBUTO DELLE BARRIERE

BARRIERA DI ALTEZZA h, LUNGHEZZA INFINITA, SPESSORE TRASCURABILE

S

Rab

x

푁 = 2훿휆

= 2훿푓푐

= 2(푎 + 푏 − 푥)푓푐

Δ퐿 = 10 log(3 + 20푁)

Δ퐿 = 10 log(2 + 5,5푁)

N>0 , Sorgente PUNTIFORME

N>0 , Sorgente LINEARE

FORMULE DI MAEKAWA

NUMERO DI FRESNEL

δ=a+b-x

Page 16: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

CONTRIBUTO DELLE BARRIERE

IL NUMERO DI FRESNEL

푁 = 2훿휆

= 2훿푓푐

= 2(푎 + 푏 − 푥)푓푐

E’ DIRETTAMENTE PROPORZIONALE A (a+b-x): PIU’ LA BARRIERA

«NASCONDE» IL RICEVITORE ALLA SORGENTE E PIU’ E’ EFFICACE

E’ DIRETTAMENTE PROPORZIONALE ALL’ATTENUAZIONE: PIU’ AUMENTA E PIU’

LA BARRIERA E’ EFFICACE

E’ DIRETTAMENTE PROPORZIONALE ALLA FREQUENZA: PIU’ ALTA E’ LA

FREQUENZA E PIU’ LA BARRIERA E’ EFFICACE

E’ INVERSAMENTE PROPORZIONALE ALLA VELOCITA’ DEL SUONO, CHE PERO’

IN CONDIZIONI DI STUDIO POSSIAMO APPROSSIMARE A UNA COSTANTE

Page 17: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

CONTRIBUTO DELLE BARRIERE

BARRIERA DI ALTEZZA h, LUNGHEZZA INFINITA, SPESSORE NON

TRASCURABILE, AD ESEMPIO UNA LINEA DI EDIFICI

S

Ra

b

x

c

푁 = 2훿휆

= 2훿푓푐

= 2(푎 + 푏 + 푐 − 푥)푓푐

Δ퐿 = 10 log(3 + 20푁)

Δ퐿 = 10 log(2 + 5,5푁)

N>0 , Sorgente PUNTIFORME

N>0 , Sorgente LINEARE

FORMULE DI MAEKAWA

NUMERO DI FRESNELδ=a+b+c-x

Page 18: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

CONTRIBUTO DELLE BARRIERE

BARRIERA DI ALTEZZA h, LUNGHEZZA FINITA

Page 19: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

CONTRIBUTO DELLE BARRIERE

Page 20: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

SORGENTI LINEARI

Alcune sorgenti possono essere approssimate più che a delle sorgenti

puntiformi a delle sorgenti LINEARI o AREALI

In particolare le SORGENTI LINEARI possono approssimare meglio la

conformazione ed il comportamento di alcuni fenomeni come una strada

interessata da traffico continuo od un tubo attraversato da un liquido.

mW

rW

SWI

2

퐿 = 퐿 − 10 log 푟 − 10 log 2휋 퐿 = 퐿 − 10 log 푟 − 8

Raddoppiando la distanza da una sorgente lineare il livello ha un decremento

pari a 10log2 = 3 dB

Page 21: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

POSSIBILE TRADUZIONE DEL RUMORE STRADALE

b b b b

α1

αnr 0

ricevitore

퐿푝 = 퐿 + 10 log훼 − 훼푟 푏

− 8[푑퐵]

퐿푝 = 퐿 + 10 log 훼 − 훼 − 10 log(푟 푏) − 8[푑퐵]

La misura degli angoli è in radianti, la formula è valida se:푟

푏 cos훼>

1휋n>3

SE ninfinito αn-α13,14 10log(αn-α1)5

퐿푝 = 퐿 + 5 − 10 log 푟 푏 − 8 =퐿 − 10 log 푟 푏 − 3

LW=cost.

Page 22: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

APPLICAZIONE 01

Tratto rettilineo autostrada

1000 veicoli/h a uguale distanza uno dall’altro

v = 80 km/h

Osservatore a 200 m

Lp autoveicolo a 15 m:

125 Hz, 71 dB

250 Hz, 68 dB

500 Hz, 66 dB

1000 Hz, 68 dB

2000 Hz, 66 dB

4000 Hz, 60 dB

Lptot(A) = 72 dB(A)

Lp autoveicolo a 15 m:

125 Hz, 71 dB

250 Hz, 68 dB

500 Hz, 66 dB

1000 Hz, 68 dB

2000 Hz, 66 dB

4000 Hz, 60 dB

Lptot(A) = 72 dB(A)

Lp a osservatore senza attenuazioni?

Lp a osservatore con attenuazione terreno?

N.B.: in un’ora passano 1.000 veicoli a 80 km/h,

quando passa l’ultimo il primo è a 80 km, per cui ci

sono 1.000 veicoli in 80 km, la loro distanza dunque è:

b = 80.000 m / 1.000 veicoli = 80 m

Page 23: ELEMENTI DI ACUSTICA 05 - iuav.it · formule di maekawa numero di fresnel δ=a+b+c-x. i.u.a.v. scienze dell’architettura, a.a. 2012/2013 fisica tecnica e controllo ambientale, prof.

I.U.A.V. SCIENZE DELL’ARCHITETTURA, A.A. 2012/2013 FISICA TECNICA E CONTROLLO AMBIENTALE, prof. P. Romagnoni

Arch. Igor PancieraELEMENTI DI ACUSTICA

APPLICAZIONE 01

Aereo a 1.500 m di altezza da osservatore

t = 0 °C

U.R. = 50 %

Lp aereo a 250 m:

125 Hz, 101 dB

250 Hz, 97 dB

500 Hz, 99 dB

1000 Hz, 100 dB

2000 Hz, 103 dB

4000 Hz, 100 dB

Lp aereo a 250 m:

125 Hz, 101 dB

250 Hz, 97 dB

500 Hz, 99 dB

1000 Hz, 100 dB

2000 Hz, 103 dB

4000 Hz, 100 dBLp a osservatore senza attenuazioni?

Lp a osservatore con attenuazione atmosferica?