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Transferencia de Momentum
1740-2
2014-02-11 4ª
2014-02-06
Contenido
✓Difusión de momentum
✓Flujo laminar
✓…
Coeficiente de Difusión Molecular μ.
# A partir de la Teoría Cinética de los Gases;
# Modelos empíricos.
2013-09-17
2013-09-19 ocurrió el primer examen
Fuerza motriz de largo alcance; coeficiente de transferencia de masa kg
Expresiones de composición y velocidad
Coeficiente de difusión.
kg
A
1 23
AB 2
ABB
2 1 KT 1 1D
3 P md
Los objetivos que se persiguen con esta parte son:
i) Explicar cualitativamente el significado físico de transferencia de
momentum;
ii) Obtener un modelo matemático de la viscosidad de un gas,
aplicando algunos conceptos de la Teoría Cinética de los Gases.
1 W. J. Thompson, Introduction to Transport Phenomena, Prentice Hall, 2000. 2 R. B. Bird, W. E. Stewart, E. N. Lightfoot, Trasnport Phenomena, 2ª. Edición
Coeficiente de transferencia de momentum μ de gases
Teoría cinética de los gases1,2
Considere un elemento de control representado por la siguiente figura:
Restricciones (Características)
1) Gas puro;
2) Esferas rígidas, no manifiesta efectos
electrostáticos (interacción), con un
diámetro d;
3) Hay n moléculas por unidad de
volumen,
Esquema
4) El número n es pequeño, es decir que se tiene una baja concentración
de moléculas (sistema diluido); consecuentemente, la distancia promedio
que hay entre las moléculas es considerablemente mayor que el diámetro
d de ellas;
5) La distancia promedio que recorren las moléculas entre dos choques
consecutivos (trayectoria libre media, λ) es mucho mayor que el
diámetro promedio de ellas;
6) Las moléculas tienen un movimiento al azar (no hay trayectoria
preferencial);
Restricciones (continua)
7) La trayectoria libre media de las moléculas λ (distancia
promedio que recorrer dos moléculas para chocar entre sí) es
mucho menor que la distancia que deben recorrer para chocar con
el recipiente que las contiene; entonces, se tiene:
Cuando se cumplen las restricciones antes mencionadas, se puede aplicar
la Teoría Cinética de los Gases , en particular las expresiones siguientes
(pildoras):
Trayectoria libre media de las moléculas λ:
nK 1L
Donde, Kn es el número de Knudsen; y L es una longitud característica
del sistema (vg. el radio del tubo que contiene a las moléculas).
2
1
2 d n
L
De la Teoría Cinética de los Gases (continuan las pildoras):
La velocidad promedio de las moléculas ū, calculada tomando como
referencia la velocidad del fluido v, es:
La distancia que recorren las moléculas que llegan a un plano y
después de haber chocado con otra molécula es:
8KTu
m
K es la constante de Boltzman; T es la temperatura absoluta; m es la
masa de la molécula que se transporta (peso molecular).
La frecuencia con la que las moléculas chocan (atraviesan) algún
plano y por unidad de área Z (número de moléculas/área x tiempo) es:
1Z nu
4
2a
3
2
moléculaZ
tL
L
ut
a L
Ahora se pueden alcanzar los objetivos que se persiguen:
i) Explicar cualitativamente el significado físico de transferencia de
momentum;
ii) Obtener un modelo matemático de la viscosidad de un gas,
Considerando. i) el elemento de control que se ilustra en la figura
siguiente; y ii) las restricciones antes mencionadas y las que se indican
enseguida:
8) Las moléculas que contiene el sistema se mueven chocando al azar
unas con otras;
9) Son de interés las moléculas que chocan otras moléculas en los
planos y-a y y+a y que como resultado de ello cruzan el plano y. 9
Considerando el gas que fluye paralelo al eje-x y que tiene un
gradiente de velocidad (rapidez de deformación), como se muestra en la
figura: xdv
dy
gradiente: 2 1x x
y yx
2 1
v vdv
dy y y
Es importante mencionar que se asume que: a) las ecuaciones
provenientes de la Teoría Cinética de los Gases, antes consideradas
pueden aplicarse en condiciones de no-equilibrio como son las que
prevalecen en los procesos de transporte; y b) que las velocidades de las
moléculas se calculan tomando como referencia la velocidad promedio
del fluido, en la región en la cual las moléculas de interés tuvieron su
última colisión.
Paréntesis… diferencia entre flujo y flux…
flujo másico: masa M
Ftiempo t
flux másico: 2
masa MN
tiempo área tL
En la definición de flux se considera el área transversal de flujo…
flujo de momentum: masa velocidad ML
tiempo t
flux de momentum: 2
masa velocidad ML
tiempo área tL t
= 2 2 2
ML M L masa Fuerzaaceleración esfuerzo
área áreatL t L t
El flux de momentum en el plano-y se puede expresar en términos de
las moléculas que vienen de los planos (y+a) y (y-a), y que cruzan el
plano-y…
x xy a y a
Zmv Zmv
=
x 2 2y a
M L 1 L 1 1 1Zmv M masa velocidad
t t t área tiempotL L
Como: ; ; 2
molécula M LZ m u
molécula ttL
=
xy a
1 1momentum flux de momentum
área tiempZmv
o
=
x 2y a
1 1masa aceleración fuerza
áre
1 L 1Zmv M
t rt a á eaL
xy a
1fuerza esfuerzo
áreflux momentmv
aumZ
Esta ecuación implica que todas las moléculas que cruzan el plano-y
tienen una velocidad que es representativa de la región en la cual
chocaron la última vez, y que el perfil de velocidad vx(y) es lineal en una
distancia que es varias veces mayor que la trayectoria libre media de las
moléculas que participan en el análisis… incluir Figura 2.1 Churchil
x xy a y a
Zmv Zmv
De acuerdo con lo anterior:
como: 2
a3x
x xy a y
dvv v a
dy
xx x
y a y
dv2v v
3 dy
x
x xy a y
dv2v v
3 dy
como:
1Z nu
4
xyx
dv1nmu
3 dy como: x
yx
dv
dy
1nmu
3
como: ; 2
1 8KTu
m2 d n
2 3 2
2 m T
3 d
De acuerdo con este modelo, la viscosidad de un fluido que cumple
con las restricciones (características) asumidas (esferas rígidas…) puede
conocerse (predecirse) si se conocen el peso molecular m, diámetro d y
la temperatura T de las moléculas de fluido;
Este modelo describe cualitativamente el comportamiento de algunos
fluidos; pero tiene la virtud de señalar parámetros que determinan la μ;
Se han construido mas modelos, incorporando otras principios
teóricos y empíricos, como la función de energía potencial Lennard-
Jones… consultar BSL…
El enfoque empírico es el que mas se aplica para describir la μ, lo cual
explica porque hay tantos modelos (Newton, Bingham, Ellis…)…
consultar BSL, Thompson, Introduction to Transport Phenomena,
Brodkey and Hersey, Transport Phenomena. A Unified Approach…
Como: 2 3 2
2 m T
3 d
✓Difusión de momentum… la viscosidad es la propiedad de transporte
que determina la transferencia de momentum…
✓Para explicar la afirmación anterior, considere el experimento
siguiente: un fluido esta contenido entre dos placas rectangulares, las
cuales tienen un área A y están a una distancia constante h una de la
otra.
✓Se quiere estudiar el comportamiento del fluido cuando la placa
superior se mueve a una velocidad constante U, observando
experimentalmente las siguientes etapas del proceso:
1. Inicialmente (t < 0), no hay movimiento en el sistema;
2. En un instante dado (t=0), a la placa superior se le aplica una fuerza
tangencial constante F, es decir, que la placa recibe un esfuerzo cortante
τ = F/A;
3. La aplicación de τ se mantiene por un tiempo relativamente largo (0<t
<∞), y se observa un perfil de velocidad no-lineal;
4. La aplicación de τ se mantiene por un tiempo muy largo (t →∞), y se
observa un perfil de velocidad lineal.
Esquema
1. Inicialmente (t < 0), no hay movimiento en el sistema, Figura (a);
2. En un instante dado (t=0), a la placa superior se le aplica una fuerza
tangencial constante F, es decir, que la placa recibe un esfuerzo cortante τ =
F/A, Figura (b);
3. La aplicación de τ se mantiene por un tiempo relativamente largo (0<t <∞), y
se observa un perfil de velocidad no-lineal, Figura (c );
4. La aplicación de τ se mantiene por un tiempo muy largo (t →∞), y se observa
un perfil de velocidad lineal, Figura (d ).
z = 0
z = h
t < 0
Figura (a) z = 0
z = h
Figura (b)
t = 0
z = h
Figura (c) z = 0
0<t <∞ z = 0
z = h
Figura (d)
t →∞
Como se asumió, experimentalmente se determinaron los perfiles de
velocidad a diferentes tiempos de la prueba, mismos que se muestran en
las figuras (a-d):
z = 0
z = h
t < 0
Figura (a) z = 0
z = h
Figura (b)
t = 0
z = h
Figura (c) z = 0
0<t <∞ z = 0
z = h
Figura (d)
t →∞
Para explicar cualitativamente (después, se construirá y resolverá el modelo
matemático correspondiente) los resultados del experimento antes descrito, se
hacen las siguientes consideraciones:
El fluido en su conjunto esta constituido por paquetes de fluido, que tienen
características tales que se les puede aplicar la hipótesis del medio continuo.
En este caso, el transporte de momentum es por difusión molecular (después
se revisará el transporte por convección), el cual implica la interacción entre
paquetes de fluido que tienen velocidades diferentes… el paquete con velocidad
mayor transfiere momentum al paquete que tiene menor velocidad (gradiente de
velocidad)…
Los paquetes de fluido se organizan en capas de fluido, y esas capas (placas
de fluido) se mueven lenta y paralelamente tanto las placas como entre ellas.
y
x
u2
u1
u2>u1 F U
h
La placa superior esta mojada con el fluido, es decir que la placa tiene
pegada una capa de fluido pegada a ella; y, debido a la condición de no-
deslizamiento, la capa que moja a la placa y ésta tienen la misma
velocidad;
En la Figura (a) se representa la etapa 1 del proceso, cuando t < 0,
nada se mueve, y ello se debe a que no se ha aplicado ningún esfuerzo
cortante sobre la placa superior, por lo tanto no hay manera que el fluido
se deforme ni que haya ningún perfil de velocidad;
Huecos o irregularidades del sólido
Paquetes de fluido atrapados en los huecos del sólido
z = 0
z = h
t < 0
Figura (a)
En la Figura (b) se representa la etapa 2 del proceso, cuando t = 0,
entonces solamente se mueven la placa superior y la capa de fluido que
la moja (no-deslizamiento), ambas con la misma velocidad, el resto del
fluido no ha tenido tiempo de percibir (sufrir) el efecto de la
transferencia de momentum, por lo tanto el perfil de velocidad en el
fluido es plano, con velocidad igual a cero;
z = 0
z = h
Figura (b)
t = 0
En la Figura (c) se representa la etapa 3 del proceso, cuando 0<t<∞; se
observó que se mueven la placa superior, la capa de fluido que la moja y
algunas capas de fluido, las cuales tienen una velocidad menor la que esta
colocada inmediatamente arriba de ella, pero mayor que la capa debajo de
ella;
esto es así porque paquetes de fluido que pertenecen a las capas que tienen
mayor velocidad interaccionan con paquetes de fluido de capas con menor
velocidad, y el efecto neto de este intercambio es la transferencia de
momentum de las capas con mayor velocidad a las capas con menor velocidad;
el resto del fluido puede ser que no haya tenido tiempo de percibir (sufrir) el
efecto de la transferencia de momentum; consecuentemente; el perfil de
velocidad del fluido no es plano, ni lineal;
y
x
u2
u1
u2>u1
z = h
Figura (c) z = 0
0<t <∞
En la Figura (d) se representa la etapa 4 del proceso, cuando t→∞; se
observó que se mueven la placa superior, la capa de fluido que la moja y las
demás capas de fluido tienen una velocidad menor la que esta colocada
inmediatamente arriba de ella, pero mayor que la capa debajo de ella;
Esto es así porque paquetes de fluido que pertenecen a las capas que tienen
mayor velocidad interaccionan con paquetes de fluido de capas con menor
velocidad, y el efecto neto de este intercambio es la transferencia de
momentum de las capas con mayor velocidad a las capas con menor velocidad;
Todo el fluido ya tuvo tiempo de percibir (sufrir) el efecto de la transferencia
de momentum; y el perfil de velocidad del fluido es lineal… el perfil lineal será
explicado mediante el modelo matemático correspondiente a este caso.
y
x
u2
u1
u2>u1
z = 0
z = h
Figura (d)
t →∞
✓Polvos… son sólidos que tienen tamaño relativamente pequeño;
✓Cuando se les aplica cierto esfuerzo, las partículas de polvo pueden
fluir, es decir que en su conjunto pueden moverse y reorientarse; sin
embargo, en cuanto cesa la aplicación del esfuerzo, las partículas de
polvo recobran su características (estructura) de sólido, y por ello a
los polvos no se les considera como fluidos.
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Transferencia de Momentum
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Fin de 2014-02-11 4ª