1. 4. ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ - sch.grusers.sch.gr/chrissimop/files/biblia/liseis_enotitas4.pdf1. 4....
Transcript of 1. 4. ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ - sch.grusers.sch.gr/chrissimop/files/biblia/liseis_enotitas4.pdf1. 4....
1. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
93.
)1(Q2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
C
q
2
14UU4UU3U
UUU
UU3 22
maxmax
max
sec/rad3
50
610
6
5610
6
52
62
10
)6
(2
1)10()1010(QQ
2
1)1(
2202
233200q
α) Οπότε sec25
32T
Είναι Cb103QQ3
5005,0Q 3
β) Άρα )t3
50(103q)t(Qq 3 και )2()t
3
50(05,0i)t(i
2025,0i)4
(05,0)10153
50(05,0i)2() 331015t
94. Είναι 1,01010Q 43
α) )1()t10(10q)t(Qq 34 και )2()t10(1,0i)t(i 3
β) Από ΑΔΕ ταλάντωσης έχουμε
08,0i10100i1036)10(i)10(
1)1060(
Qi1
qQLCiqC
Q
2
1Li
2
1
C
q
2
1UUU
424242
23
26
22
2
22222
22
max
)3(Q2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
4
1
C
q
2
1U
4
1U
22
max
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
2. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
secm6
t6
t10
6
56t10
6
52
62
t10)6
(2
1)t10()t10(QQ
2
1)1(
33
0333Q2
1q
305,0i
2
31,0)
6(1,0)10
610(1,0i)2( 33
3106
t
Q2
3qQ
2
3q
C
Q
2
1
C
q
2
1
3
4U
3
U4U
3
UU
UUU
U3U)
22
maxmax
max
sec103
t3
t10
3
23t10
3
22
32
t10
)3
(2
3)t10()t10(QQ
2
3)1(
33303
33Q2
3q
95. Έχουμε sec/rad500LC
11LC 2
Cb104Q10104CEQ 56 και 02,0104500Q 5
α) Από ΑΔΕ ταλάντωσης έχουμε
Cb1032q)02,0()500(
101,0
)500(
1q
1i
1qLCLCiqL
2
1Li
2
1
C
q
2
1UUU
52
2
2
2
2
2
2
2
2
2222222
max
β) Έχουμε )1()2
t500(104q)t(Qq 5
0
και )2()2
t500(02,0i)t(Ii 0
Ph
ysics
by C
hris
Sim
opou
los
3. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
sec3000
59t
6
59t500
23
31t500
3
31
2t500
3
210
310
2t500
6
52
62
2t500)
6()
2t500(
)3
(2
1)
2t500()
2t500(02,001,0)2(
5
01,0i
secm24
2
4t)
96. α) Έχουμε sec/rad10LC
11LC 42 και 1,01010Q 54
Έχουμε )1()2
t10(10q)t(Qq 45
0
και )2()2
t10(1,0i)t(Ii 4
0
)2
t10(105U)]2
t10(1,0[102
1Li
2
1U 425
B
2422
B
Q2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
C
q
2
14UU4UU3U
UUU
UU3)
22
maxmax
max
secm30
t3
t106
5
2t10
6
56
2t10
6
52
62
2t10)
6(
2
1)
2t10()
2t10(QQ
2
1)1(
4440
4443200q
cb2
10q)
6
7(10)
210
3
2,010(10q)1()
55345
3103
2,0t
Joule105,12U10
)2
10(
2
1
C
q
2
1U 5
E6
25
2
E
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
4. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
97. Είναι sec/rad2
Έχουμε )1()t(Qq)t(Qq
και )2()t(Qi)t(Ii
α)2
2
C
Q
2
1
2
1
C
q
2
1U
100
50U
22
maxEE
sec4
1t
4t
4
34t
4
32
42
t)4
(2
1)t()t(Q
2
Q)1(
1
0
2
β)
sec3
2t
3
2t
3
23t
3
22
32
t)3
(
2
3)t(
2
1)t()t(
2)t(i)2(
2
0
2i
Άρα sec12
5
4
1
3
2ttt 12
98. α) Έχουμε sec/rad6
10
LC
11LC
42
Είναι sec1034
2
4t 4
β) Cb103Q100103CEQ 46 και 5,01036
10Q 4
4
γ) Έχουμε )1()2
t6
10(103q)t(Qq
44
0
και )2()2
t6
10(5,0i)t(Ii
4
0
Ph
ysics
by C
hris
Sim
opou
los
5. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
δ)
Q2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
C
q
2
14UU4UU3U
UUU
UU3 22
maxmax
max
secm2,0t3
t6
10
6
5
2t
6
10
6
56
2t
6
10
6
52
62
2t
6
10)
6(
2
1)
2t
6
10()
2t10(QQ
2
1)1(
444
0
4443200q
99. α) Έχουμε sec/rad10LC
11LC 32
και Cb1010
1,0QQ 4
3
ΑΔΕ ταλάντωσης
Cb10250105,0q105,0q10105,0q)10(
)205,0(10
1qQLCiq
C
Q
2
1Li
2
1
C
q
2
1UUU
648288224
2
6
22222
22
max
Cb1050q102
1qQ
2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
C
q
2
14UU4UU3U
UUU
UU3)
64
22
maxmax
max
100. α)Έχουμε sec/rad10LC
11LC 32
01,01010Q 53
Έχουμε )1()2
t10(10q)t(Qq 35
0
και )2()2
t10(01,0i)t(Ii 3
0
Ph
ysics
by C
hris
Sim
opou
los
6. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
Q2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
C
q
2
12UU2UUU
UUU
UU)
22
maxmax
max
sec250t4
t104
3
2t10
4
34
2t10
4
32
42
2t10)
4(
2
1)
2t10()
2t10(QQ
2
1)1(
3330
3332
γ) Θέτω στη χρονική εξίσωση τις τιμές Cb502
secm3
t3
t106
5
2t10
6
56
2t10
6
52
62
2t10)
6(
2
1)
2t10()
2t10(Q
2
Q)1(
1
3330
3332
secm3
2t
3
2t10
6
7
2t10
6
76
2t10
6
72
62
2t10)
6(
2
1)
2t10()
2t10(Q
2
Q)1(
2
3330
3332
Άρα secm333
2ttt 12
101. α) Έχουμε
sec/rad200109
10361025
10361016)105(
)106(1
)104(QLCiqC
Q
2
1Li
2
1
C
q
2
1UUU
10
6210
2
61025
23
2
252222
22
max
Άρα sec100200
22
β) 01,0105200Q 5
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
7. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
γ)
sec240
t1200
5t
6
5t200
23
4t200
3
43
2t200
3
42
32
2t200)
3(
2
3)
2t200(
)2
t200(2
1)
2t200(01,0005,0)
2t200(01,0
0
005,0i
102. α)Έχουμε sec/rad102102
22 3
3
F105,0L
1C1LC 6
2
2
β) Για τη σχέση ενεργειών έχουμε
Cb50Q2
250QQ
2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
C
q
2
12UU2UUU
UUU
UU 22
maxmax
max
m104,0i)102
5()105(102iqQi
Qi1
qQLCiqC
Q
2
1Li
2
1
C
q
2
1UUU
32525322
22
2
22222
22
max
sec/A250t
i
105,012
1050
t
i
CL
q
t
i
L
V
t
i
L
V
t
i
t
iLV
6
6
CLL
103. Έχουμε Cb03,0Q30010ECQ 4
δ)
Q2
3qQ
2
3q
C
Q
2
1
C
q
2
1
4
3UU
4
3UU
3
1U
UUU
U3U 22
maxmax
max
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
8. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
s/r10063
10
3
2
2t
3
23
2t
3
22
32
2t)
3(
2
3)
2t()
2t(QQ
2
3)1(
2
0
3200q
Και
1C
1L1LC
2
2
β) Έχουμε 303,0100Q
)1()2
t100(03,0q)t(Qq 0
και )2()2
t100(3i)t(Ii 0
γ) Το ποσοστό δίνεται από τη σχέση
%75%100]4
11[%100)]
6
5(1[
%100)]23
(1[%10003,0
)]26
2(03,0[03,0
%100Q
qQ%100
U
UU%100
U
U
2
2
2
22
2
22
max
max
max
104. α) Είναι sec/rad1052 3
F104L
1C1LC 6
2
2
Cb104Q100104ECQ 46
2104105Q 43
γ) Είναι
Cb102q)2
1(104q)
6
5(104q
)23
(104)26
2(104q)t(Qq
444
44
0
Ph
ysics
by C
hris
Sim
opou
los
9. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
105. Α. Έχουμε για τη χρονική στιγμή t=0
0qCL
q0
CL
q
t
i
L
V
t
i
L
V
t
i
t
iLV CL
L
Επομένως τη χρονική στιγμή t=0 το ρεύμα στο κύκλωμα είναι μέγιστο 210 και το
κύκλωμα ξεκινά την ταλάντωσή του χωρίς αρχική φάση.
Είναι sec/rad102 3
α) Cb1010
10QQ 5
3
2
β) )1()t10(10q)t(Qq 35
και )2()t10(10i)t(Ii 32
γ) Για το ρυθμό μεταβολής της ενέργειας έχουμε
s/J5tΔ
UΔtΔ
UΔ
Β. Έχουμε
Cb102Q2Q΄2
Q΄QQ΄
C4L
1Q
LC
1΄Q΄Q
΄Q΄
Q5
Και sec500
)12(LC2LC2C4L2΄
106. Α. Από νόμο του Ohm σε κλειστό κύκλωμα έχουμε
26
12
rR
και 0q .
Β. α) sec/rad4
10
LC
11LC
422 και sec108
2 4
Cb108
4
102
QQ 4
4
Η ένταση του ρεύματος μηδενίζεται για πρώτη φορά μετά από sec1024
t 4
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
10. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
β) Έχουμε )1(C
qVC
Cb1034q10641016q)108(1)
4
10(
1q
Qi1
qQLCiqC
Q
2
1Li
2
1
C
q
2
1UUU
4882242
24
2
22
2
22222
22
max
Οπότε η σχέση (1) γράφεται Volt350V108
1034
C
qV)1( C6
4
C
γ) sec/Joule350t
U)1(350iV
t
UC
sec/Joule350t
U
t
U
t
U BB
107. Α. Από νόμο του Ohm σε κλειστό κύκλωμα έχουμε
6,020
12
rR
Β. α) Από ΑΔΕ ταλάντωσης έχουμε
)1(LCIQQLCC
Q
2
1L
2
1UU 22
22
maxmax
Ακόμη ισχύει
F1036C0036,0V
LICLCIVCLCICV
C
LCI
C
QV 4
2
C
222
C
2
CC
sec/rad6
10
103610
11LC
3
42
22
β)
Q2
3q
C
Q
2
1
C
q
2
1
3
4U
3
U4U
3
UU
UUU
U3U 22
maxmax
max
)1()t10(400q)t(Qq 4 Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
11. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
secm43
2t
secm23
t
3
23t
3
23t
3
22
32
t)3
(2
3)t()t(QQ
2
3)1(
2
1
0Q2
3q
secm83
4t
secm103
5t
3
43
5
t
3
43
5
3t
3
42
32
t)3
(2
3)t()t(QQ
2
3)1(
4
3
0Q2
3q
108. Α) Από νόμο του Ohm σε κλειστό κύκλωμα έχουμε
210
20
rR
Είναι Volt8VIRVV C22RC
Β) α) Cb1032VCQ 6
C
, sec/rad105LC
11LC 32 και
16,01032105Q 63
β) Έχουμε )1()2
t105(1032q)2
t(Qq 36
και )2()2
t105(16,0i)2
t(Ii 3
γ) Από ΑΔΕ ταλάντωσης έχουμε
1504,0104
15Q5iQ
16
151025iQi
)105(
1
16
Q
Qi1
)Q100
25(QLCiq
C
Q
2
1Li
2
1
C
q
2
1UUU
326222
23
2
22
2
22222
22
max
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
12. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
Q2
3qQ
2
3q
C
Q
2
1
C
q
2
1
3
4U
3
U4U
3
UU
UUU
U3U)
22
maxmax
max
secm30
t6
t105
3
23
2t105
3
22
32
2t105
)3
(2
3)
2t105()
2t105(QQ
2
3)1(
3303
33Q2
3q
109. Α) Από νόμο του Ohm σε κλειστό κύκλωμα έχουμε
110
10
rR
Β) Joule1051102
1L
2
1U) 4232
και 0U
β) Έχουμε sec/rad10LC
11LC 42
)1()t10(400q)t(Qq 4 και
)2()t10(1i)t(i 4
)3()t10(40V10
)t10(10400V
C
qVV 4
L5
46
LCL
Cb3200qQ2
3q
C
Q
2
1
C
q
2
1
3
4U
3
U4U
3
UU
UUU
U3U)
22
maxmax
max
sec103
4t
3
4t10
3
43t10
3
42
32
t10
)3
(2
3)t10()t10(4003200)1(
44404
443200q
δ) Είναι Cb3200q και
5,0)103
410(1i)2( 44
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
13. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
sec/320t
i
10
103200
t
i
LC
q
L
V
L
V
t
i)
8
6
CL
sec/Joule310t
U)
2
1(
10
103200
t
Ui
C
qiV
t
U5
6
C
Και sec/Joule310t
U
t
U
t
U BB
στ) Τη χρονική στιγμή t το ρεύμα μετακινείται από το πηνίο προς τον πυκνωτή. Οπότε ο
πυκνωτής αποθηκεύει ενέργεια στο κύκλωμα.
)4()t102(310t
U)]t10()t10(2[310
t
U
)t10(110
)t10(103200i
C
qiV
t
U)
444
4
5
46
C
Για να είναι μέγιστος ο ρυθμός πρέπει )2
(1)t102( 4
Οπότε sec10
4
3
sec104t
2
2t102
22
22
t1022
t1024
4
4044
110. Α) Από νόμο του Ohm σε κλειστό κύκλωμα έχουμε
220
40
rR
Β) α) Από ΑΔΕ ταλάντωσης έχουμε
F1025C210
)10(
L
QC
C
Q
2
1L
2
1UU 8
22
24
2
222
maxmax
β) Έχουμε sec/rad102LC
11LC 42
)1()t102(10q)t(Qq) 44 και
L
C
Ι
t=0
A Γ
L
C
-q+q
i
t=t1
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
14. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
)2()t102(2i)t(i 4
)3()t102(400V1025
)t102(10V
C
qV) 4
L8
44
LC
ε) 24
1
10410
104
)102()10(
)102(
q
UU
U
U
U108
10
2524
25
22
2
EmaxE
E
B
E
111. α) Από τη γραφική παράσταση έχουμε
Ι=2 Α και Τ=4 msec , sec/rad5002
οπότε Hz2501
f
β) Cb104
500
2QQ 3
)t500(104
q)t(Qq) 3
και )t500(2i)t(i
112. α) Από τη γραφική παράσταση έχουμε Cb1040Q 6 και
rad6
6
56
6
52
62
62
1)(
)(10401040)t(1040q)t(Qq
00
0
00
0
660t,61020q
0
6
0
β) Επίσης
sec/rad106
510
12610
12
0
610
122
02
610
1200)
610
12(
)6
1012
(10400)6
t(1040q)t(Qq
433
3033
36310
12t,0q6
0
Άρα Hz2
10ff2
4
γ) 2,0104010Q 64
t m( sec)
V Volt( )
40
-40
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
15. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
δ) )6
πt10(104q 45 , )
6
πt10(συν4,0i 4 και
)6
πt10(40V
10
)6
πt10(104
C
qVVV 4
L6
45
LLC
ε) Είναι
sec103
4t
3
4t10
2
3
6t10
2
32
22
6t10)
2(
1)6
t10()6
t10(104104)6
t10(104q
44404
44555104q45
113. α) Από τη γραφική παράσταση έχουμε
3102 και Τ=20π msec , sec/rad102 2
οπότε Hz501
f
β) Cb10210
102QQ 5
2
3
)t100(102q)t(Qq) 5 και )t100(102i)t(i 3
Από τη μέγιστη τιμή της ενέργειας έχουμε
F2
10C
C
)102(
2
1104
C
Q
2
1U
6254
2
max
)1()t100(40V10
2
1)t100(102
C
qV C
6
5
C
δ) Από τη σχέση (1) έχουμε
Volt220V
)4
(40)25,0(40V)105,2100(40V)1(
C
C
3
C
3105,2t
114. α) Από τη σχέση των ενεργειών έχουμε Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
16. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
Cb1010q10202
1qQ
2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
C
q
2
14UU4UU3U
UUU
UU3
66
22
maxmax
max
Οπότε
sec102
3
410
3
2
6
11
210
3
2
6
76
11
62
103
2
6
72
62
210
3
2)
6(
2
1)
210
3
2(
)2
103
2(10210)
2t(102q
3
333
033
355310
3
2t,510q5
Άρα secm2
β)
25,0C
1L1LC
2
2 και 04,0Q
γ) Υπολογίσαμε ότι τη χρονική στιγμή t1 είναι Cb1010q 6 . Από ΑΔΕ έχουμε
302,0i103i4
10104i
4
1010)102(
i)102(
1)10(QLCiq
C
Q
2
1Li
2
1
C
q
2
1UUU
1026
1026
1025
2
23
252222
22
max
γ) Τη χρονική στιγμή t το ρεύμα μετακινείται από τον πυκνωτή προς το πηνίο. Οπότε το
πηνίο αποθηκεύει ενέργεια στο κύκλωμα.
L
Q
t=0
A Γ
L
C
-q +q
i
t=t1
++++
-
---Ph
ysics
by C
hris
Sim
opou
los
17. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
sec/40t
i
104
110
t
i
LC
q
L
V
L
V
t
i)
6
5
CL
sec/Joule32,0t
U)302,0(
10
10
t
Ui
C
qiV
t
U6
5
C
Και sec/Joule32,0t
U
t
U
t
U BB
ε) Ο ρυθμός μεταβολής της ενέργειας δίνεται από τη σχέση
)4()t2(4,0t
U)]
2t()
2t(2[4,0
t
U
)2
t(04,010
)2
t(102i
C
qiV
t
U6
5
C
Για να είναι μέγιστος ο ρυθμός πρέπει )2
(1)t2(
Οπότε
secm8
t2
t1042
t2
2
2t2
2
2t2
22
22
t22
t2
3
0
στ) Γραφική παράσταση sec/Joule)t104(4,0)t2(4,0t
U 3
ζ) Γραφική παράσταση
sec/q104t
i
104
1q
t
i
LC
q
L
V
L
V
t
i) 6
6
CL
t(sec)
Δ Δ ( )U / t J/sE
T
0,4
- ,40
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
18. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
115. α) Έχουμε Cb10Q10C
Q
2
110U 66
26
E
Και sec/rad102LC
11LC 42 οπότε
)1()2
t102(10q)2
t(Qq 46
Η ενέργεια του ηλεκτρικού πεδίου του πυκνωτή είναι
)2
t102(10U)2
t102(U 426
E
42
E
β) Cb105q1C
qVolt1VV 7
CL
sec106
sec106
5
t
3
3
5
t102
26
526
13
t102)0(
6
5
)1(6
13
2t102
6
52
62
2t102
)6
(2
1)
2t102()
2t102(10105)1(
4
4
4
444
44677105q
joule75,0U1052
)105(10U
C2
q10UUU) B7
276
B
26
EmaxEB
116. α) Είναι secm42
t
και sec/rad5002
Δ /Δ (Α )i t /s
q Cb( )
Q
-Q
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
19. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
β)
Cb210QQ2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
C
q
2
12UU2UUU
UUU
UU 22
maxmax
max
m25210500Q 5
γ) Είναι s/V25,121022
1025
C2t
V
C
i
t
V
t
q
C
1
t
)C
q(
t
V4
3
C2i
CC
sec/5,2101025t
iq
t
i
LC
q
L
V
L
V
t
i) 54
1
21CL
117. α)Έχουμε sec/rad10LC
11LC 52
Έχουμε )1()t10(Qq)t(Qq 0
5
0
rad6
6
56
6
52
62
)6
(2
1)()(Q
2
Q)1(
00
0
000
0t,2
και mA22
3103)
6(103)
6t10(Ii 330t,3103i5
Άρα )2()6
t10(102i 53
και Cb102Q10
102QQ 8
5
3
Οπότε )3()6
t10(102q 58
β) Τη χρονική στιγμή t το ρεύμα μετακινείται από τον πυκνωτή προς το πηνίο. Οπότε το
πηνίο αποθηκεύει ενέργεια στο κύκλωμα.
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
20. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
γ) Από τις σχέσεις (2) και (3) έχουμε
Cb10q)6
(102q)6
105,010(102q)3( 883583105,0t
333533105,0t 103i)6
(102i)6
105,010(102i)2(
Volt01,0V10
10
C
qVVV L6
8
LLC
Cb102Q2
102qQ
2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
C
q
2
12UU2UUU
UUU
UU)
88
22
maxmax
max
Άρα η σχέση (3) μας δίνει
sec103
2t
3
2t10
6
5
6t10
6
56
6t10
6
52
62
6t10
42
2)
6t10()
6t10(102102)3(
5
55505
55888102q
sec/210010210t
iq
t
i
LC
q
L
V
L
V
t
i) 810
2
22CL
Τη χρονική στιγμή t το ρεύμα μετακινείται από τον πυκνωτή προς το
πηνίο. Οπότε το πηνίο αποθηκεύει ενέργεια στο κύκλωμα.
L
q
t=0
A Γ+
+
-
-
i
L
q
t=t2
A Γ+
+
-
-
iPhys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
21. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
118. Α. Τη χρονική στιγμή t=0 έχουμε
0qLC
q0
LC
q
L
V
L
V
t
i CL
Επομένως το κύκλωμα διαρρέεται από μέγιστο ρεύμα Ι=1 Α.
Ακόμη sec/rad102 3
και F10L
1C1LC 4
2
2
Cb10Q10
1QQ 3
3
β) Οι χρονικές εξισώσεις δίνονται από τις σχέσεις
)t10(10q)t(Qq 33
)t10(1i)t(i 3
γ) s/J5tΔ
UΔtΔ
UΔtΔ
UΔ EE
Β. Β. Έχουμε
Cb102Q2Q΄2
Q΄QQ΄
C2L
1Q
LC
1΄Q΄Q
΄Q΄
Q3
Και secm8,0)12(LC2LC2C2L2΄
119. α) Τη χρονική στιγμή t=0 έχουμε
Cb10q104
q25
LC
q
L
V
L
V
t
i 6
8
CL
Ισχύει sec/rad105CL
11LC 322
Από την ΑΔΕ ταλάντωσης είναι
Cb102QQ10310Q)1035()105(
1)10(
QLCiqC
Q
2
1Li
2
1
C
q
2
1UUU
621212223
23
26
2222
22
max
Ακόμη 01,0102105Q 63
Άρα από τις χρονικές εξισώσεις έχουμε
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
22. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
Έχουμε )1()t105(102q)t(Qq 0
36
0
rad6
6
56
6
52
62
)6
(2
1)()(10210)1(
00
0
000
660t,610q
Οπότε )2()6
t105(102q 36
Άρα )2()6
t105(01,0i)t(i 3
0
γ) Τη χρονική στιγμή t το ρεύμα μετακινείται από τον πυκνωτή προς το πηνίο. Οπότε το
πηνίο αποθηκεύει ενέργεια στο κύκλωμα.
Cb102Q2
102qQ
2
1qQ
2
1q
C
Q
2
1
C
q
2
12UU2UUU
UUU
UU)
66
22
maxmax
max
Άρα η σχέση (3) μας δίνει
L
q
t=0
A Γ+
+
-
-
i
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s
23. 4. ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΛΥΣΕΙΣ
sec1060
13t
12
13t105
4
5
6t105
4
54
6t105
4
52
42
6t105
)4
(2
2)
6t105()
6t105(102102)3(
33
3303
33666102q
Phys
ics by
Chr
is Si
mop
oulo
s