07 - Campo Magn-tico Estacion-rio
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Campo Magntico Estacionrio
1
Eletromagnetismo
Campo Magntico Estacionrio
Analogias: campo eltrico x campo magntico:
Eltrico Magntico
Fonte (Infinitesimal) dQ ( )C ldI r. ( )mA. Campo E
r ( )mV Hr ( )mA
Densidade de Fluxo Dr
( )2mC Br ( )TmWb 2 Fluxo ( )C ( )Wb
Fontes de campo magntico:
- Im permanente;
- Campo eltrico variante no tempo;
- Corrente contnua.
Elemento de corrente: entidade com sentido matemtico, porm sem sentido fsico:
nadlldrr .=
ldIr
. ( )mA.
Por que no h sentido fsico no elemento de corrente?
Condutor filamentar: aproximao de um condutor cilndrico com raio tenden-do a zero.
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Lei de Biot-Savart
Lei experimental: 2..4.
RaLdIHd rrrr = ( )mA
Forma integral da Lei de Biot-Savart:
= 2..4. RaldIH rrrr
Outros tipos de elementos de corrente:
dVJdSKldI ...rrr == ( )mA.
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
dSedl =. eKI .= naKKrr .=
{ {2
....mm
AdSKdleKldIrrr == ( )mA.
dVdldS =. dSJI .r=
naJJrr .=
{ {3
2
....m
mAdVJdldSJldI
rrr == ( )mA.
Lei de Ampre
A integral de linha da componente tangencial de Hr
sobre um percurso
fechado igual corrente enlaada por esse percurso.
enlaadaIldH = rr
A utilizao da Lei de Ampre para o clculo de Hr
, na prtica, exige um
alto grau de simetria no problema:
- Em cada ponto do percurso fechado, Hr
deve ser tangencial ou normal (per-
pendicular) ao percurso;
- Hr
tem o mesmo valor em todos os pontos do percurso em que Hr
tangen-
cial.
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Exerccios Resolvidos
Exerccio 1: Na situao abaixo temos uma corrente filamentar retilnea, infini-
ta, ao longo do eixo z em coordenadas cilndricas. Determine Hr
.
Resoluo:
Tomando-se um ponto em z = 0 (sem perda de generalidade, por qu?),
tem-se, por Biot-Savart:
( )( ) 2222 ...4
....
zrzr
azaradzIHd zrld
z
++= rr876rr
r
( )( ) 2322..4
....
zr
azaradzIHd zrz+
=
rrrr
( ) 2322..4...
zr
ardzIHd
+=
rr
Varivel de integrao: z, ar no varia com z.
( ) azrdzrIH r
r
+=
2322..4
..
arIH r
r..2
=
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Exerccio 2: Calcule Hr
no centro de uma espira quadrada de corrente de lado
L. Analisar os resultados obtidos.
Resoluo:
Aplicando Biot-Savart:
( )( ) 2322 2..4
.2
...
+
+=
Lx
aLaxadxIHd
yxx
rrrr
( ) 2322 2..4.
2..
+=
Lx
aLdxIHd
z
rr
Clculo total do campo na origem, considerando os oito segmentos:
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
( ) +=
2
0 23
22
2..4
.2
...8L
z
Lx
aLdxIH
rr
zaLIH r
r.
.2.2=
Genericamente: naLIH r
r.
.2.2=
O que significa nar ?
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Exerccio 3: Um filamento de corrente de 5A segundo yar paralelo ao eixo y
em x = 2m, z = -2m. Pede-se Hr
na origem. Analisar os resultados.
Resoluo:
Redesenhando o problema, teremos:
Partindo-se de arIH r
r..2
= , sendo 2.2822 22 ==+=rr , tem-se:
2zx aaarrr +=
-
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Eletromagnetismo
Ento:
+=22.2..2
5 zx aaHrrr
+=2
.281,0 zxaaHrrr
( )mA
Ateno:
1+ zx aa rr 1>+ zx aa rr 1== zx aa rr
Direo e sentido de ar coincidem com zx aa
rr + , mas o mdulo no!
Concluso: 2
zx aaarrr += para este problema em particular!
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Exerccio 4: Determine uma expresso para Hr
devido a uma pelcula plana
infinita de correntes com densidade Kr
uniforme.
Resoluo:
Logo, pela anlise anterior conclui-se que Hr
possui apenas componentes
em x, sendo independente de y e z. Pela Lei de Ampre:
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
321rrrrr
EnlaadaCorrente
aKaHaHldH .2.0.2.0.2. =+++=
2
KH
rr = (Independe de a)
No caso: xaKH r
r2
= para z > 0 e xaKH rr
2= para z < 0.
Genericamente: naKHrrr =
21
-
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Eletromagnetismo
Exerccio 5: Obter Hr
para um cilindro condutor slido de raio a, em que uma
corrente I uniformemente distribuda por sua seco reta.
Resoluo:
Para a : IH = ..2.r aIH r
r..2
= ( )a>
Anlise grfica:
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Exerccio 6: Determinar Hr
no eixo de uma espira circular de corrente com
raio a. Particularizar o resultado para o centro da espira. Analisar.
Resoluo:
Com base nas representaes grficas: zahaaRrrr .. +=
( ) ( )( ) 2322..4
.....
ha
ahaaadaIHd z
++=
rrrr
( )( )( ) 2322..4
.....
ha
ahaadaIHd z
++=
rrr
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Lembrete:
zaaarrr = aaa zrrr =
Aproveitando a simetria mostrada, as componentes em ar se cancelam.
( ) +=
2
0 2322
2
..4
..za
ha
daIH rr
( ) zahaaIH r
r2
322
2
.2
.
+=
Para h = 0: zaaIH r
r.2
=
Comparar com a espira quadrada! Concluses?
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Exerccio 7: Uma pelcula de corrente, xaKrr .6= ( )mA est no plano z = 0 e
uma corrente filamentar est localizada em y = 0, z = 4m. Sabe-se que 0=Hr no ponto (0; 0; 1,5)m. Pede-se:
a) A magnitude da corrente no fio;
b) Seu sentido.
Resoluo:
A composio dos campos no ponto (0; 0; 1,5)m devido ao fio e ao plano
devem se anular. Logo:
nplano aKHrrr =
21
zxplano aaHrrr = .6
21
( )yplano aH rr = 26 yplano aHrr .3= ( )mA
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
O mdulo de Hr
devido ao fio deve ser 3 ( )mA . Ento:
..2IH fio =
r
( )5,14..23 = I
1,47=I (A)
A corrente dever estar orientada segundo xar+ de modo a cancelar o
campo planoHr
.
-
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Eletromagnetismo
Rotacional
x e y so pequenos.
Fazendo a integral ao longo do percurso 1-2-3-4-1:
yHLH y = 2121rr
Sendo:
+ xxH
HH yyy 21
021
Logo: ( ) yxxH
HLH yy
+ .21
021
rr
Para o trecho 2-3: ( ) xyyHHxHLH xxx
+ .21. 03232
rr
Se o mesmo procedimento for feito para os segmentos 3-4 e 4-1, ao so-
mar os resultados chega-se :
yxyH
xH
LdH xy
..rr
Pela Lei de Ampre: yxJILdH zenvolvida == ..rr
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Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Ento: zxy J
yH
xH
yx
LdH
.
rr
Fazendo x e y tendendo zero:
zxy
yx
JyH
xH
yx
LdH =
=
.lim
00
rr
De modo semelhante, teremos:
Ou seja: xyz
zy
JzH
yH
zy
LdH =
=
.lim
00
rr
yzxxz
JxH
zH
xz
LdH =
=
.lim
00
rr
Como: zxy
yzx
xyz a
yH
xH
axH
zH
azH
yHHHrot rrr
rrr
+
+
==
Ou seja:
zyx
zyx
HHHzyx
aaaHHrot ==
rrrrrr
-
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Eletromagnetismo
Ento: Sn
LdHHrot
Snn = rr
rlim
Em coordenadas cilndricas:
( )z
zz aHH
aHzH
azHHH rrr
rr
+
+
=
1.11
Em coordenadas esfricas:
( ) ( ) ( )
a
HrHr
ra
rHrH
senraH
senHsenr
H rrrrrrrr
+
+
= .1.11..
1
A idia de Medidor de Rotacional:
As ps giram ou no? Justificar.
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Exerccio Resolvido
Suponha xazHrr ..2,0 2= para z > 0 e 0=Hr para z < 0. Para um percurso
quadrado de lado d, centrado em (0; 0; 1z ), no plano y = 0, com dz 21
1 > , pe-de-se:
a) Calcular a integral de linha de Hr
ao longo do quadrado;
b) Levar o limite da rea a zero e obter 20lim d
LdHd
rr;
c) Calcular Hrr ;
d) Analisar os resultados obtidos.
Resoluo:
a) 0..21.2,00..
21.2,0
2
1
2
1 +
+
+= ddzddzLdH rr 2
1..4,0 dzLdH = rr
b) 122
1
020.4,0
..4,0limlim z
ddz
d
LdHdd
== rr
-
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Eletromagnetismo
c) ( ) yyzyx azazzz
zyx
aaaH rr
rrrrr
..4,0..2,0
00.2,0
2
2
===
Para 1zz = , tem-se yazH rrr
..4,0 1= .
Notar que a definio de rotacional consiste em:
Sn
LdHH
Sn = rr
rr0
lim
Concluso?
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Forma pontual (ou local) da Lei de Ampre:
JHrrr = (2 Equao de Maxwell)
A partir da Lei de Kirchhoff: 0= ldE rr
E aproveitando o conceito de rotacional, alm de enlaadaIldH = rr , tem-se:
0= Err
Que corresponde forma pontual ou local da Lei de Kirchhoff para o Ele-
tromagnetismo (esttica), ou ainda, 3 Equao de Maxwell.
Sabendo-se que inexistem monoplos magnticos, ou seja, os plos N e
S no so separveis, ao contrrio do que ocorre com as cargas positivas e
negativas, e aproveitando a analogia com VD =rr
, tem-se que:
0> Drr 0= Drr 0
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Que corresponde, sob o ponto de vista macroscpico, Lei de Inexistn-
cia de monoplos magnticos, ou, ainda, Lei de Gauss para o Magnetismo.
Analisando sob a forma pontual ou local, teremos:
0= Brr
Que corresponde 4 Equao de Maxwell para situaes estticas.
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Teorema de Stokes
( )nHSn LdH rrrr
(Definio de Rotacional)
( )Sn
LdHaH Sn
rr
rrr
( ) ( ) SHSnaHLdH nS rrrrrrrr = .
( ) =S
SdHLdHrrrrr
Como ficaria o Teorema de Stokes para superfcies fechadas? Analisar.
-
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Eletromagnetismo
Resumo das Equaes de Maxwell supondo invarincia temporal
Equao Forma Integral Nome, Lei associada Forma Pontual
1 iS
QSdD = rr Lei de Gauss para Eletrosttica VD = rr 2 enlaada
l
IldH = rr Lei de Ampre JH rrr = 3 0=
l
ldErr
Lei de Kirchhoff 0= Err
4 0=S
SdBrr
Lei de Gauss para Magnetismo
(Inexistncia de monoplos
magnticos) 0= Brr
Tem-se tambm as relaes constitutivas:
EDrr
.= e HB rr .=
Alm da Equao da Continuidade da Corrente:
tJ V
= rr
-
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Eletromagnetismo
Exerccios Resolvidos
Exerccio 1: O comportamento do vetor campo magntico na regio compre-
endida por x = 0; 0,5 < y < 1 e 1 < z < 1,5 dada por zyx ayaxazHrrrr ... 432 ++=
( )mA . Pede-se:
a) Calcular ldH rr ao longo do permetro dessa regio; b) Obter H
rr ;
c) Calcular x
Hrr e
rea
ldH rr no centro da regio considerada e analisar os resultados obtidos.
Resoluo:
a) ( ) ( ) +++= 15,1
45,0
1
5,1
1
41
5,0
.5,0.0.1.0 dzdydzdyldHrr
46875,0= ldH rr ( )A
b) 432 yxzzyx
aaaH
zyx
=rrr
rr
-
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Eletromagnetismo
zyx ayz
xxa
zz
xya
zx
yyH rrr
rr
+
=232434
zyx axazayHrrrrr 23 .3..2..4 += ( )mA
c) No centro da regio tem-se x = 0, y = 0,75m e z = 1,25m, logo:
No ponto central, Hr
ser:
( ) ( ) zyx aaaH rrrr .75,0.0.25,1 42 ++= ( )mA
centroHrr , que no calculado a partir do
centroHr
, e sim atravs de Hr
genrico, ser:
( ) xxcentro aH rrr
.75,0.4 3,= 6875,1
,=
xcentroHrr
( )2mA
Fazendo rea
ldH rr , teremos: ( )( ) 8750,115,1.5,01 46875,0 = ( )2mA
Cujo valor diferente daquele obtido anteriormente. No entanto, se refi-
zermos o exerccio levando a rea em torno do ponto (0; 0,75; 1,25)m a um
valor muito pequeno, bem como a circuitao associada, o resultado tender a
1,6875 ( )2mA .
Para casa: Refazer o problema anterior supondo x = 0; 0,74 < y < 0,76 e 1,24 < z < 1,26m. Analisar os resultados obtidos.
-
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Eletromagnetismo
Exerccio 2: Na regio cilndrica mm6,0 ,
+
=2
2 H ( )mA enquanto
que
= 3H ( )mA para mm6,0> . Pede-se:
a) Determinar Jr
para mm6,0 ;
c) H corrente filamentar em 0= ? d) Caso a resposta de c) tenha sido positiva, calcul-la;
e) Qual o valor de Jr
em 0= ?
Resoluo:
a) Utilizamos a equao de Maxwell JHrrr = , logo, em coordenadas cilndri-
cas vale:
( )z
zz aHH
aHzH
azHHH rrr
rr
+
+
=
1.11
Como s temos a componente H que varia com , ento:
( )zzzz aad
dadda
HH rrrrrr
.12
212
21.1 2
=
+=
+=
=
zaJHrrrr .1== ( )2mA
b) Para mm6,0> , teremos 3=H ( )mA , logo:
03.1 =
= zaddH r
rr
Como isso pode ser interpretado?
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
c) Para 0 temos que H . Isto implica na existncia de uma corrente filamentar ao longo do eixo z. Ento, a resposta sim.
d) O valor da corrente pode ser obtido atravs da Lei Circuital de Ampre, inte-
grando H ao longo de um caminho circular de raio tendendo a zero (infinite-
simal). A corrente envolvida ser:
{ .4..2.
2 === 321rrl
H
ldHI ( )A
Notar que H para 0 corresponde a 2 ( )mA se 22 +=H for le-
vado ao limite.
e) Clculo de Jr
para 0 : como temos um filamento de corrente ao longo de z, em 0= , tem-se uma singularidade, ou seja, Jr infinito, pois a rea do filamento tende a zero. Assim a densidade de corrente infinita.
-
Campo Magntico Estacionrio
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Eletromagnetismo
Exerccio 3: Dado aH rr
..20 2= ( )mA , pede-se:
a) Determinar Jr
;
b) Integrar Jr
ao longo da superfcie circular m1= , 20
-
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30
Eletromagnetismo
Exerccio Proposto
O vetor campo magntico em uma certa regio do espao dado por
zy aza
zyxH rr
r 2.22 ++= ( )mA . Pede-se:
a) Determinar Hrr ;
b) Determinar Jr
;
c) Usar Jr
para determinar a corrente que atravessa a superfcie delimitada por
z = 4m; 1 < x < 2m; 3 < y < 5m segundo zar ;
d) Mostrar que o mesmo resultado pode ser obtido usando o outro lado do
Teorema de Stokes.
Lembrete: Teorema de Stokes: ( ) ?== SdHLdH rrrrr
Respostas: a) ( ) zx azazyx rr
23
1.2.2 ++ ( )2mA ; b) Idem;
c) 0,125 (A);
d) Demonstrar.