ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

166
ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

description

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM. ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM. ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΈΝΑ ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΑ ΟΠΟΊΑ ΔΕΝ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΚΑΜΙΑ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΔΥΝΑΜΗ ΛΟΓΩ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ή ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ. ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM. - PowerPoint PPT Presentation

Transcript of ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

Page 1: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

Page 2: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΈΝΑ ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΑ ΟΠΟΊΑ ΔΕΝ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΚΑΜΙΑ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΔΥΝΑΜΗ ΛΟΓΩ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ή ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ.

Page 3: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΈΝΑ ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΑ ΟΠΟΊΑ ΔΕΝ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΚΑΜΙΑ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΔΥΝΑΜΗ ΛΟΓΩ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ή ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ.

ΤΑ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ ΤΩΝ k ΕΧΟΥΝ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑΤΑ ΠΟΥ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΜΙΑ ΣΦΑΙΡΑ ΑΚΤΙΝΑΣ kF , Η ΟΠΟΙΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΕPΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΚΑΙ ΙΣΧΥΕΙ

Page 4: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΈΝΑ ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΑ ΟΠΟΊΑ ΔΕΝ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΚΑΜΙΑ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΔΥΝΑΜΗ ΛΟΓΩ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ή ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ.

ΤΑ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ ΤΩΝ k ΕΧΟΥΝ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑΤΑ ΠΟΥ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΜΙΑ ΣΦΑΙΡΑ ΑΚΤΙΝΑΣ kF , Η ΟΠΟΙΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΕPΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΚΑΙ ΙΣΧΥΕΙ

ΤΟ ΣΧΗΜΑ ΔΕΊΧΝΕΙ ΤΟΜΗ ΤΗΣ ΣΦΑIΡΑΣ FERMI ΣΤΟ ΕΠΙΠΕΔΟ kx ΚΑΙ ky

Page 5: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΣΦΑΙΡΑ FERMI ΓΙΑ F=0

Page 6: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΈΝΑ ΑΕΡΙΟ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΑ ΟΠΟΊΑ ΔΕΝ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΚΑΜΙΑ ΕΞΩΤΕΡΙΚΗ ΔΥΝΑΜΗ ΛΟΓΩ ΕΦΑΡΜΟΓΗΣ ΕΞΩΤΕΡΙΚΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ή ΜΑΓΝΗΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ.

ΤΑ ΕΛΕΥΘΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ ΤΩΝ k ΕΧΟΥΝ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑΤΑ ΠΟΥ ΠΕΡΙΒΑΛΛΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΜΙΑ ΣΦΑΙΡΑ ΑΚΤΙΝΑΣ kF , Η ΟΠΟΙΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΕPΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΚΑΙ ΙΣΧΥΕΙ

ΤΟ ΣΧΗΜΑ ΔΕΊΧΝΕΙ ΤΟΜΗ ΤΗΣ ΣΦΑIΡΑΣ FERMI ΣΤΟ ΕΠΙΠΕΔΟ kx ΚΑΙ ky

Page 7: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ

Page 8: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΚΙΝΗΣΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ

Page 9: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΕΞΕΤΑΖΟΥΜΕ ΤΙ ΠΡΑΓΜΑΤΙΚΑ ΣΥΜΒΑΙΝΕΙ ΕΧΟΝΤΑΣ ΥΠ’ ΟΨΗ ΟΣΑ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΜΕ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ FERMI-DIRAC. Η ΟΡΜΗ ΚΑΘΕΝΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

Page 10: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΕΞΕΤΑΖΟΥΜΕ ΤΙ ΠΡΑΓΜΑΤΙΚΑ ΣΥΜΒΑΙΝΕΙ ΕΧΟΝΤΑΣ ΥΠ’ ΟΨΗ ΟΣΑ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΜΕ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ FERMI-DIRAC. Η ΟΡΜΗ ΚΑΘΕΝΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΓΙΑ ΚΆΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΚΑ k ΥΠΑΡΧΕΙ ΈΝΑ ΆΛΛΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑ – k, ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΤΟ ΟΛΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΜΗΔΕΝ.

Page 11: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΕΞΕΤΑΖΟΥΜΕ ΤΙ ΠΡΑΓΜΑΤΙΚΑ ΣΥΜΒΑΙΝΕΙ ΕΧΟΝΤΑΣ ΥΠ’ ΟΨΗ ΟΣΑ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΜΕ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ FERMI-DIRAC. Η ΟΡΜΗ ΚΑΘΕΝΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΓΙΑ ΚΆΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΚΑ k ΥΠΑΡΧΕΙ ΈΝΑ ΆΛΛΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑ – k, ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΤΟ ΟΛΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΜΗΔΕΝ.

ΌΤΑΝ ΕΦΑΡΜΟΣΤΕΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ, ΕΞΑΣΚΕΙΤΑΙ ΔΥΝΑΜΗ F ΠΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

Page 12: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΕΞΕΤΑΖΟΥΜΕ ΤΙ ΠΡΑΓΜΑΤΙΚΑ ΣΥΜΒΑΙΝΕΙ ΕΧΟΝΤΑΣ ΥΠ’ ΟΨΗ ΟΣΑ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΜΕ ΤΗΝ ΚΑΤΑΝΟΜΗ FERMI-DIRAC. Η ΟΡΜΗ ΚΑΘΕΝΟΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΓΙΑ ΚΆΘΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΚΑ k ΥΠΑΡΧΕΙ ΈΝΑ ΆΛΛΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕ ΚΥΜΑΤΑΝΥΣΜΑ – k, ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΤΟ ΟΛΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΝΑ ΕΊΝΑΙ ΜΗΔΕΝ.

ΌΤΑΝ ΕΦΑΡΜΟΣΤΕΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΚΑΙ ΜΑΓΝΗΤΙΚΟ ΠΕΔΙΟ, ΕΞΑΣΚΕΙΤΑΙ ΔΥΝΑΜΗ F ΠΟΥ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

Page 13: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΜΕ ΤΗΝ ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Η ΣΦΑΙΡΑFERMI ΜΕΤΑΤΟΠΙΖΕΤΑΙ ΜΕ ΣΤΑΘΕΡΟ ΡΥΘΜΟ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ k ΚΑΙ Η ΑΛΛΑΓΗ ΤΗΣ ΟΡΜΗΣ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ dk/dt ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

Page 14: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΜΕ ΤΗΝ ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Η ΣΦΑΙΡΑFERMI ΜΕΤΑΤΟΠΙΖΕΤΑΙ ΜΕ ΣΤΑΘΕΡΟ ΡΥΘΜΟ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ k ΚΑΙ Η ΑΛΛΑΓΗ ΤΗΣ ΟΡΜΗΣ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ dk/dt ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΛΟΓΩ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΠΙΤΥΓΧΑΝΕΤΑΙ ΜΙΑ ΜΟΝΙΜΗ ΚΑΤΑΣΤΑΤΣΗ ΓΙΑ ΤΗΝ ΟΠΟΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ dp/dt =0 ΚΑΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΠΟΚΤΟΥΝ ΟΡΙΚΗ ΤΑΧΥΤΗΤΑ. Η ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΑΥΤΉ ΕΧΕΙ ΣΧΕΣΗ ΜΕ ΤΟΝ ΑΡΙΘΜΟ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΑΝΑ ΜΟΝΑΔΑ ΧΡΟΝΟΥ Ή ΙΣΟΔΥΝΑΜΑ ΜΕ ΤΟΝ ΜΕΣΟ ΧΡΟΝΟ τ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ

Page 15: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΜΕ ΤΗΝ ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Η ΣΦΑΙΡΑFERMI ΜΕΤΑΤΟΠΙΖΕΤΑΙ ΜΕ ΣΤΑΘΕΡΟ ΡΥΘΜΟ ΣΤΟΝ ΧΩΡΟ k ΚΑΙ Η ΑΛΛΑΓΗ ΤΗΣ ΟΡΜΗΣ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ dk/dt ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΛΟΓΩ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΠΙΤΥΓΧΑΝΕΤΑΙ ΜΙΑ ΜΟΝΙΜΗ ΚΑΤΑΣΤΑΤΣΗ ΓΙΑ ΤΗΝ ΟΠΟΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ dp/dt =0 ΚΑΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΠΟΚΤΟΥΝ ΟΡΙΚΗ ΤΑΧΥΤΗΤΑ. Η ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΑΥΤΉ ΕΧΕΙ ΣΧΕΣΗ ΜΕ ΤΟΝ ΑΡΙΘΜΟ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΑΝΑ ΜΟΝΑΔΑ ΧΡΟΝΟΥ Ή ΙΣΟΔΥΝΑΜΑ ΜΕ ΤΟΝ ΜΕΣΟ ΧΡΟΝΟ τ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ

Η ΣΦΑΙΡΑ FERMI ΘΑ ΠΑΡΑΜΕΙΝΕΙ ΜΕΤΑΤΟΠΙΣΜΕΝΗ ΚΑΤΆ δk ΓΙΑ ΤΟ ΔΙΑΣΤΗΜΑ ΚΑΤΆ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΕΦΑΡΜΟΖΕΤΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΠΕΔΙΟ.

Page 16: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΣΦΑΙΡΑ FERMI ΓΙΑ F=0 δk

Page 17: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΑΝ Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ n, Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΡΕΎΜΑΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

Page 18: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΑΝ Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ n, Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΡΕΎΜΑΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

τF ΕΊΝΑΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΧΡΟΝΟΣ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΣΥΦΚΡΟΥΣΕΩΝ ΓΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΜΕ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΣΧΕΔΟΝ ΙΣΗ ΜΕ ΤΗΝ ΤΑΧΥΤΗΤΑ FERMI υF . ΕΠΟΜΕΝΩΣ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

 

ΕΠΕΙΔΗ

Page 19: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΑΝ Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ n, Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΡΕΎΜΑΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

τF ΕΊΝΑΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΧΡΟΝΟΣ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΣΥΦΚΡΟΥΣΕΩΝ ΓΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΜΕ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΣΧΕΔΟΝ ΙΣΗ ΜΕ ΤΗΝ ΤΑΧΥΤΗΤΑ FERMI υF . ΕΠΟΜΕΝΩΣ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

ΕΠΕΙΔΗ

Η ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

 

Page 20: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΑΝ Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ n, Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΡΕΎΜΑΤΟΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

τF ΕΊΝΑΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΧΡΟΝΟΣ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΣΥΦΚΡΟΥΣΕΩΝ ΓΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΜΕ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΣΧΕΔΟΝ ΙΣΗ ΜΕ ΤΗΝ ΤΑΧΥΤΗΤΑ FERMI υF . ΕΠΟΜΕΝΩΣ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

ΕΠΕΙΔΗ Η ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΚΑΤΑΛΗΓΟΥΜΕ ΣΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΌΠΟΥ  

Page 21: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΤΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΕΜΒΑΔΟΝ ΤΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ ΣΦΑΙΡΑΣ . Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΕΊΝΑΙ ΓΕΝΙΚΗ ΑΠΟΔΕΙΚΝΥΕΤΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ ΜΟΝΟ ΓΙΑ ΣΦΑΙΡΙΚΗ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΑΛΛΑ ΚΑΙ ΓΙΑ ΜΗ ΣΦΑΙΡΙΚΕΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΕΣ.

Page 22: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΤΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΕΜΒΑΔΟΝ ΤΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ ΣΦΑΙΡΑΣ . Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΕΊΝΑΙ ΓΕΝΙΚΗ ΑΠΟΔΕΙΚΝΥΕΤΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ ΜΟΝΟ ΓΙΑ ΣΦΑΙΡΙΚΗ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΑΛΛΑ ΚΑΙ ΓΙΑ ΜΗ ΣΦΑΙΡΙΚΕΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΕΣ.

ΤΟ ΓΕΝΙΚΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΑΠΌ ΟΣΑ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ ΣΥΓΚΡΙΝΟΝΤΑΣ ΤΑ ΔΥΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑΤΑ ΠΟΥ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ, ΤΟ ΚΛΑΣΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE ME THN ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ MAXWELL-BOLTZMANN ΚΑΙ ΤΟ ΚΒΑΝΤΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΜΕ ΤΗΝ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ FERMI-DIRAC, ΚΑΤΑΛΗΓΟΥΜΕ ΣΤΑ ΕΞΗΣ ΔΥΜΠΕΡΑΣΜΑΤΑ:

Page 23: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΤΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΕΜΒΑΔΟΝ ΤΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ ΣΦΑΙΡΑΣ . Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΕΊΝΑΙ ΓΕΝΙΚΗ ΑΠΟΔΕΙΚΝΥΕΤΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ ΜΟΝΟ ΓΙΑ ΣΦΑΙΡΙΚΗ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΑΛΛΑ ΚΑΙ ΓΙΑ ΜΗ ΣΦΑΙΡΙΚΕΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΕΣ.

ΤΟ ΓΕΝΙΚΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΑΠΌ ΟΣΑ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ ΣΥΓΚΡΙΝΟΝΤΑΣ ΤΑ ΔΥΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑΤΑ ΠΟΥ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ, ΤΟ ΚΛΑΣΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE ME THN ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ MAXWELL-BOLTZMANN ΚΑΙ ΤΟ ΚΒΑΝΤΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΜΕ ΤΗΝ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ FERMI-DIRAC, ΚΑΤΑΛΗΓΟΥΜΕ ΣΤΑ ΕΞΗΣ ΔΥΜΠΕΡΑΣΜΑΤΑ:

1.ΜΕ ΤΟ ΚΛΑΣΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΌΛΑ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΥΜΜΕΤΕΧΟΥΝ ΕΞ ΙΣΟΥ ΣΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ.

Page 24: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

ΤΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΕΜΒΑΔΟΝ ΤΗΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑΣ ΣΦΑΙΡΑΣ . Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΕΊΝΑΙ ΓΕΝΙΚΗ ΑΠΟΔΕΙΚΝΥΕΤΑΙ ΌΤΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΔΕΝ ΙΣΧΥΕΙ ΜΟΝΟ ΓΙΑ ΣΦΑΙΡΙΚΗ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ FERMI ΑΛΛΑ ΚΑΙ ΓΙΑ ΜΗ ΣΦΑΙΡΙΚΕΣ ΕΠΙΦΑΝΕΙΕΣ.

ΤΟ ΓΕΝΙΚΟ ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΑΠΌ ΟΣΑ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ ΣΥΓΚΡΙΝΟΝΤΑΣ ΤΑ ΔΥΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑΤΑ ΠΟΥ ΑΝΑΦΕΡΘΗΚΑΝ, ΤΟ ΚΛΑΣΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ DRUDE ME THN ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ MAXWELL-BOLTZMANN ΚΑΙ ΤΟ ΚΒΑΝΤΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΜΕ ΤΗΝ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ FERMI-DIRAC, ΚΑΤΑΛΗΓΟΥΜΕ ΣΤΑ ΕΞΗΣ ΔΥΜΠΕΡΑΣΜΑΤΑ:

1.ΜΕ ΤΟ ΚΛΑΣΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ ΌΛΑ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΥΜΜΕΤΕΧΟΥΝ ΕΞ ΙΣΟΥ ΣΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ.

2.ΜΕ ΤΟ ΚΒΑΝΤΙΚΟ ΥΠΟΔΕΙΓΜΑ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΕ ΠΟΛΥ ΛΙΓΟΤΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΟΥ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΜΕ ΠΟΛΥ ΜΕΓΑΛΕΣ ΤΑΧΥΤΗΤΕΣ

Page 25: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

Η ΕΙΔΙΚΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ ΤΟ ΑΝΤΙΣΤΡΟΦΟ

ΤΗΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ

Page 26: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ OHM

Η ΕΙΔΙΚΗ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ ΤΟ ΑΝΤΙΣΤΡΟΦΟ

ΤΗΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ

Η ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ ΕΝΌΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ

ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΜΠΟΡΕΙΝΑ ΠΑΡΕΙ ΠΟΛΎ ΜΕΓΑΛΕΣ ΤΙΜΕΣ ΤΗΣ

ΤΑΞΗΣ 102 ΕΩΣ ΚΑΙ 107 ΦΟΡΕΣ ΤΗΝ ΕΝΔΟΑΤΟΜΙΚΗ ΑΠΟΣΤΑΣΗ. TA

XAΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΑ ΜΕΓΕΘΗ ΓΙΑ ΤΟΝ Cu ΕΙΝΑΙ

Page 27: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ

ΣΧΕΤΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΚΑΛΙΟΥ

Page 28: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ

Η ΠΟΡΕΙΑ ΤΗΣ ΓΡΑΦΙΚΗΣ ΠΑΡΑΣΤΑΣΗΣ ΤΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ

ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ ΕΡΜΗΝΕΎΕΤΑΙ ΜΕ ΤΟΝ

ΜΗΧΑΝΙΣΜΟ ΠΟΥ ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΤΗΝ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΣΤΗΝ

ΚΙΝΗΣΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ.

Page 29: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ

Η ΠΟΡΕΙΑ ΤΗΣ ΓΡΑΦΙΚΗΣ ΠΑΡΑΣΤΑΣΗΣ ΤΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ

ΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ ΕΡΜΗΝΕΎΕΤΑΙ ΜΕ ΤΟΝ

ΜΗΧΑΝΙΣΜΟ ΠΟΥ ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΤΗΝ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΣΤΗΝ

ΚΙΝΗΣΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ.

ΟΙ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΕΙΣΑΓΟΝΑΙ ΜΕΣΩ ΤΟΥ ΧΡΟΝΟΥ τ , ΤΟΥ

ΜΕΣΟΥ ΧΡΟΝΟΥ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ.

ΤΟ ΑΝΤΙΣΤΡΟΦΟ ΤΟΥ ΜΕΣΟΥ ΧΡΟΝΟΥ τ ΕΚΦΡΑΖΕΙ ΤΗΝ

ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΣΥΓΚΡΟΥΣΗΣ ΕΝΌΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΑΝΑ

ΜΟΝΑΔΑ ΧΡΟΝΟΥ.

Page 30: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ

ΟΙ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΚΑΤΑΤΑΣΣΟΝΤΑΙ ΣΕ ΔΥΟ ΚΑΤΗΓΟΡΙΕΣ

1.ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ ΤΟΥ ΠΛΕΓΜΑΤΟΣ ΓΥΡΩ ΑΠΌ

ΤΗΝ ΜΕΣΗ ΘΕΣΗ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ ΛΟΓΩ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΔΙΕΓΕΡΣΗΣ

ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ Ή ΤΟ ΙΣΟΔΥΝΑΜΟ ΤΟΥΣ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΜΕ

ΦΩΝΟΝΙΑ.

Page 31: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ

ΟΙ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΚΑΤΑΤΑΣΣΟΝΤΑΙ ΣΕ ΔΥΟ ΚΑΤΗΓΟΡΙΕΣ

1.ΤΑΛΑΝΤΩΣΕΙΣ ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ ΤΟΥ ΠΛΕΓΜΑΤΟΣ ΓΥΡΩ ΑΠΌ

ΤΗΝ ΜΕΣΗ ΘΕΣΗ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ ΛΟΓΩ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΔΙΕΓΕΡΣΗΣ

ΤΩΝ ΙΟΝΤΩΝ Ή ΤΟ ΙΣΟΔΥΝΑΜΟ ΤΟΥΣ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΙΣ ΜΕ

ΓΩΝΟΝΙΑ.

2.ΣΤΑΤΙΚΕΣ ΑΤΕΛΕΙΕΣ ΟΦΕΙΛΟΜΕΝΕΣ ΣΕ ΞΕΝΕΣ

ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ Ή ΆΛΛΕΣ ΔΙΑΤΑΡΑΧΕΣ ΣΤΗΣ ΠΛΕΓΜΑΤΙΚΗΣ

ΔΟΜΗΣ

Page 32: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟΥΣ ΔΥΟ ΑΥΤΟΥΣ ΝΗΧΑΝΙΣΜΟΥΣ ΑΝΕΞΑΡΤΗΤΟΥΣ ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΝΑ ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΓΡΑΨΟΥΜΕ

Page 33: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟΥΣ ΔΥΟ ΑΥΤΟΥΣ ΝΗΧΑΝΙΣΜΟΥΣ ΑΝΕΞΑΡΤΗΤΟΥΣ ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΝΑ ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΓΡΑΨΟΥΜΕ

ΦΩΝΟΝΙΑ

ΑΤΕΛΕΙΕΣ ΚΑΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ

Page 34: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝΣΥΝΑΡΤΗΣΕΙ ΤΗΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑΣ

ΜΕ ΒΑΣΗ ΤΑ ΤΕΛΕΥΤΑΙΑ ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΓΡΑΨΟΥΜΕ ΓΙΑ ΤΗΝ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ

Η ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΊΞΕΩΝ ΕΊΝΑΙ ΑΝΕΞΑΡΤΗΤΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΕΝΏ Η ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΛΟΓΩ ΦΩΝΟΝΙΩΝ ΕΞΑΡΤΑΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ.

Page 35: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΟΥΣ

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟΝ ΧΡΟΝΟ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΜΕ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ. ΤΟΤΕ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ

Page 36: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΟΥΣ

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟΝ ΧΡΟΝΟ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΜΕ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ. ΤΟΤΕ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΟ ΔΙΑΤΟΜΗ ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

Page 37: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΟΥΣ

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΟΝ ΧΡΟΝΟ ΜΕΤΑΞΥ ΔΥΟ ΔΙΑΔΟΧΙΚΩΝ ΣΥΓΚΡΟΥΣΕΩΝ ΜΕ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ. ΤΟΤΕ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΟ ΔΙΑΤΟΜΗ ΣΚΕΔΑΣΗΣ ΛΟΓΩ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

ΤΟΤΕ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ

Page 38: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΦΩΝΟΝΙΩΝΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ

ΓΙΑ ΦΩΝΟΝΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ

ΟΠΟΥ

Page 39: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΦΩΝΟΝΙΩΝΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ

ΓΙΑ ΦΩΝΟΝΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ

ΟΠΟΥ

ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΤΟ ΙΟΝ ΣΑΝ ΑΡΜΟΝΙΚΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ Η ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΟΥ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΊΝΑΙ ΊΣΗ ΠΡΟΣ

Page 40: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΦΩΝΟΝΙΩΝΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ

ΓΙΑ ΦΩΝΟΝΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ

ΟΠΟΥ

ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΤΟ ΙΟΝ ΣΑΝ ΑΡΜΟΝΙΚΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ Η ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΟΥ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΊΝΑΙ ΊΣΗ ΠΡΟΣ

ΟΡΙΖΟΥΜΕ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ DEBYE ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΚΑΙ ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ ΓΙΑ

Page 41: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΦΩΝΟΝΙΩΝΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ

ΓΙΑ ΦΩΝΟΝΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ

ΟΠΟΥ

ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΤΟ ΙΟΝ ΣΑΝ ΑΡΜΟΝΙΚΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ Η ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΟΥ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΊΝΑΙ ΊΣΗ ΠΡΟΣ

ΟΡΙΖΟΥΜΕ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ DEBYE ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΚΑΙ ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

Ή ΓΙΑ Τ>> θD

Page 42: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΞΑΡΤΗΣΗ ΤΗΣ ΕΙΔΙΚΗΣ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗΣ ΦΩΝΟΝΙΩΝΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ

ΓΙΑ ΦΩΝΟΝΙΑ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ

ΟΠΟΥ

ΘΕΩΡΩΝΤΑΣ ΤΟ ΙΟΝ ΣΑΝ ΑΡΜΟΝΙΚΟ ΤΑΛΑΝΤΩΤΗ Η ΔΥΝΑΜΙΚΗ ΤΟΥ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΊΝΑΙ ΊΣΗ ΠΡΟΣ

ΟΡΙΖΟΥΜΕ ΤΗΝ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ DEBYE ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΚΑΙ ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

Ή

Page 43: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ)

Page 44: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ)

ΓΙΑ ΤΗΝ ΚΒΑΝΤΟΜΗΤΗΝ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΗ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΩΣ ΑΦΕΤΗΡΙΑ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΛΑΣΙΣΚΗ ΘΕΏΡΗΣΗ ΤΟΥ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΟΣ (ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΤΩΝ ΑΕΡΙΩΝ) ΣΥΜΦΩΝΑ ΜΕ ΤΗΝ ΟΠΟΙΑ Ο ΣΥΝΤΕΛΕΣΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

Page 45: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ)

ΓΙΑ ΤΗΝ ΚΒΑΝΤΟΜΗΤΗΝ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΗ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΩΣ ΑΦΕΤΗΡΙΑ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΛΑΣΙΣΚΗ ΘΕΏΡΗΣΗ ΤΟΥ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΟΣ (ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΤΩΝ ΑΕΡΙΩΝ) ΣΥΜΦΩΝΑ ΜΕ ΤΗΝ ΟΠΟΙΑ Ο ΣΥΝΤΕΛΕΣΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΟΠΟΥ C ΕΊΝΑΙ Η ΘΕΡΜΟΧΩΡΗΤΙΚΟΤΗΤΑ ΑΝΑ ΜΟΝΑΔΑ ΟΓΚΟΥ, υ Η ΜΕΣΗ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΤΩΝΣΩΜΑΤΙΩΝ ΚΑΙ l Η ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ.

Page 46: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΡΜΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (ΚΒΑΝΤΙΚΗ ΘΕΩΡΗΣΗ)

ΓΙΑ ΤΗΝ ΚΒΑΝΤΟΜΗΤΗΝ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΗ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΤΟΥ ΑΕΡΙΟΥ ΕΛΕΥΘΕΡΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΩΣ ΑΦΕΤΗΡΙΑ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΛΑΣΙΣΚΗ ΘΕΏΡΗΣΗ ΤΟΥ ΠΡΟΒΛΗΜΑΤΟΣ (ΚΙΝΗΤΙΚΗ ΘΕΩΡΙΑ ΤΩΝ ΑΕΡΙΩΝ) ΣΥΜΦΩΝΑ ΜΕ ΤΗΝ ΟΠΟΙΑ Ο ΣΥΝΤΕΛΕΣΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΑΝ ΑΝΤΙΚΑΤΑΣΤΗΣΟΥΜΕ ΣΤΗΝ ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΤΑ ΜΕΓΕΘΗ ΠΟΥ ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΝΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΘΕΩΡΙΑ FERMI-DIRAC, ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

ΟΠΟΥ C ΕΊΝΑΙ Η ΘΕΡΜΟΧΩΡΗΤΙΚΟΤΗΤΑ ΑΝΑ ΜΟΝΑΔΑ ΟΓΚΟΥ, υ Η ΜΕΣΗ ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΤΩΝΣΩΜΑΤΙΩΝ ΚΑΙ l Η ΜΕΣΗ ΕΛΕΥΘΕΡΗ ΔΙΑΔΡΟΜΗ ΤΩΝ ΣΩΜΑΤΙΩΝ.

Page 47: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΥΜΕ ΤΟ ΠΗΛΙΚΟ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

Page 48: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΥΜΕ ΤΟ ΠΗΛΙΚΟ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

Page 49: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΥΜΕ ΤΟ ΠΗΛΙΚΟ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΤΟΝ ΝΟΜΟ WIEDEMANN-FRANZ ΟΠΟΥ L ΕΊΝΑΙ Ο ΑΡΙΘΜΟΣ LORENZ ΚΑΙ ΕΊΝΑΙ Ο ΙΔΙΟΣ ΓΙΑ ΌΛΑ ΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ.

Page 50: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΥΜΕ ΤΟ ΠΗΛΙΚΟ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΤΟΝ ΝΟΜΟ WIEDEMANN-FRANZ ΟΠΟΥ L ΕΊΝΑΙ Ο ΑΡΙΘΜΟΣ LORENZ ΚΑΙ ΕΊΝΑΙ Ο ΙΔΙΟΣ ΓΙΑ ΌΛΑ ΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ.

Page 51: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΥΠΟΛΟΓΙΖΟΥΜΕ ΤΟ ΠΗΛΙΚΟ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΚΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΙ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

Η ΣΧΕΣΗ ΑΥΤΉ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΤΟΝ ΝΟΜΟ WIEDEMANN-FRANZ ΟΠΟΥ L ΕΊΝΑΙ Ο ΑΡΙΘΜΟΣ LORENZ ΚΑΙ ΕΊΝΑΙ Ο ΙΔΙΟΣ ΓΙΑ ΌΛΑ ΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ.

Ο ΛΟΓΟΣ κ/σ ΔΕΝ ΠΕΡΙΛΑΜΒΑΝΕΙ ΤΟ τ ΕΠΕΙΔΗ ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ Ο ΜΕΣΟΣ ΧΡΟΝΟΣ ΕΊΝΑΙ Ο ΙΔΙΟΣ ΓΙΑ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΚΗ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ, ΠΡΑΓΜΑ ΠΟΥ ΙΣΧΥΕΙ ΓΙΑ Τ >ΘD

ΌΜΩΣ ΓΙΑ Τ <ΘD ΔΕΝ ΙΣΧΕΙ ΓΙΑ ΤΙ ΟΙ ΧΡΟΝΟΙ τp KAI τι ΕΊΝΑΙ ΔΙΑΦΟΡΕΤΙΚΟΙ.

Page 52: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

Page 53: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

ΟΙ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΠΟΥ ΠΡΟΕΚΥΨΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ

ΑΝΑΦΕΡΟΝΤΑΙ ΓΙΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΑΠΕΙΡΩΝ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ.

Page 54: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

ΟΙ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΠΟΥ ΠΡΟΕΚΥΨΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ

ΑΝΑΦΕΡΟΝΤΑΙ ΓΙΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΑΠΕΙΡΩΝ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ.

Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΌΜΩΣ

ΠΑΡΑΜΕΝΕΙ ΑΝ ΘΕΩΡΗΣΟΥΜΕ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΟ ΟΓΚΟ ΥΛΙΚΟΥ

ΚΑΙ ΤΟ ΑΕΡΙΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΕΙΤΑΙ ΌΤΙ ΠΕΡΙΕΧΕΤΑΙ ΣΕ

ΚΙΒΩΤΙΟ ΜΕ ΑΔΙΑΠΕΡΑΣΤΑ ΤΟΙΧΩΜΑΤΑ.

Page 55: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

ΟΙ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΠΟΥ ΠΡΟΕΚΥΨΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ

ΑΝΑΦΕΡΟΝΤΑΙ ΓΙΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΑΠΕΙΡΩΝ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ.

Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΌΜΩΣ

ΠΑΡΑΜΕΝΕΙ ΑΝ ΘΕΩΡΗΣΟΥΜΕ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΟ ΟΓΚΟ ΥΛΙΚΟΥ

ΚΑΙ ΤΟ ΑΕΡΙΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΕΙΤΑΙ ΌΤΙ ΠΕΡΙΕΧΕΤΑΙ ΣΕ

ΚΙΒΩΤΙΟ ΜΕ ΑΔΙΑΠΕΡΑΣΤΑ ΤΟΙΧΩΜΑΤΑ.

ΤΑ ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΑ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑΤΑ ΟΔΗΓΟΥΝ ΣΤΟ

ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΌΤΙ Η ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗ ΚΑΤΑΛΛΗΛΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ

ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ ΕΊΝΑΙ ΑΡΚΕΤΗ ΏΣΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΝΑ

ΕΓΚΑΤΑΛΕΙΨΟΥΝ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ.

Page 56: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

ΟΙ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΤΩΝ ΜΕΤΑΛΛΩΝ ΠΟΥ ΠΡΟΕΚΥΨΑΝ ΜΕΧΡΙ ΤΩΡΑ

ΑΝΑΦΕΡΟΝΤΑΙ ΓΙΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΑΠΕΙΡΩΝ ΔΙΑΣΤΑΣΕΩΝ.

Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΚΑΤΑΝΟΜΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΌΜΩΣ

ΠΑΡΑΜΕΝΕΙ ΑΝ ΘΕΩΡΗΣΟΥΜΕ ΠΕΠΕΡΑΣΜΕΝΟ ΟΓΚΟ ΥΛΙΚΟΥ

ΚΑΙ ΤΟ ΑΕΡΙΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΘΕΩΡΕΙΤΑΙ ΌΤΙ ΠΕΡΙΕΧΕΤΑΙ ΣΕ

ΚΙΒΩΤΙΟ ΜΕ ΑΔΙΑΠΕΡΑΣΤΑ ΤΟΙΧΩΜΑΤΑ.

ΤΑ ΠΕΙΡΑΜΑΤΙΚΑ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑΤΑ ΟΔΗΓΟΥΝ ΣΤΟ

ΣΥΜΠΕΡΑΣΜΑ ΌΤΙ Η ΑΠΟΡΡΟΦΗΣΗ ΚΑΤΑΛΛΗΛΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ

ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ ΕΊΝΑΙ ΑΡΚΕΤΗ ΏΣΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΝΑ

ΕΓΚΑΤΑΛΕΙΨΟΥΝ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ.

ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΜΕΤΆ ΤΗΝ ΕΚΠΟΜΠΗ ΤΗΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ

Η ΕΜΦΑΝΙΣΗ ΕΛΚΤΙΚΩΝ ΔΥΝΑΜΕΩΝ ΜΕΤΑΞΥ ΤΩΝ

ΜΕΤΑΛΛΙΚΩΝ ΙΟΝΤΩΝ ΚΑΙ ΤΟΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ

Page 57: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

φ

ΜΕΤΑΛΛΟ

ΚΕΝΟ

ΕF

E∞

V(x)

ΕΡΓΟ ΕΞΑΓΩΓΗΣ

Page 58: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ

Page 59: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ

1. ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)

Page 60: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ

1. ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)

2. ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION)

Page 61: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ

1. ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)

2. ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION) (a) ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ

SCHOTTKY

Page 62: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ

1. ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)

2. ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION) (a) ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ

SCHOTTKY (b) ΨΥΧΡΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

Page 63: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ

1. ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)

2. ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION) (a) ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ

SCHOTTKY (b) ΨΥΧΡΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

3. ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

Page 64: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΙΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ

1. ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC EMISSION)

2. ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

3. ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD EMISSION) (a) ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ

SCHOTTKY (b) ΨΥΧΡΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

4. ΕΚΠΟΜΠΗ ΔΕΥΤΕΡΟΓΕΝΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ (SECONDARY

ELECTRON EMISSION)

Page 65: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC

EMISSION)

Page 66: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC

EMISSION)ΤΟ ΒΑΣΙΚΟ ΦΥΣΙΚΟ ΑΙΤΙΟ ΠΟΥ ΑΙΤΙΟΛΟΓΕΙ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΈΝΑ ΜΕΤΑΛΛΟ ΣΕ ΔΟΘΕΙΣΑ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΤΩΝ ΟΠΟΙΩΝ Η ΘΕΡΜΙΚΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΙΝΑΙ ΑΡΚΕΤΑ ΜΕΓΑΛΗ ΏΣΤΕ ΝΑ ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΑΠΟΜΑΚΡΥΝΘΟΥΝ ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ ΜΕ ΤΗΝ ΠΡΟΫΠΟΘΕΣΗ ΌΤΙ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΠΟΛΎ ΚΟΝΤΑ ΣΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΑΦΕΝΟΣ ΚΑΙ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΚΑΤΑΛΛΗΛΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ.

Page 67: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC

EMISSION)ΤΟ ΒΑΣΙΚΟ ΦΥΣΙΚΟ ΑΙΤΙΟ ΠΟΥ ΑΙΤΙΟΛΟΓΕΙ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΈΝΑ ΜΕΤΑΛΛΟ ΣΕ ΔΟΘΕΙΣΑ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΤΩΝ ΟΠΟΙΩΝ Η ΘΕΡΜΙΚΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΙΝΑΙ ΑΡΚΕΤΑ ΜΕΓΑΛΗ ΏΣΤΕ ΝΑ ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΑΠΟΜΑΚΡΥΝΘΟΥΝ ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ ΜΕ ΤΗΝ ΠΡΟΫΠΟΘΕΣΗ ΌΤΙ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΠΟΛΎ ΚΟΝΤΑ ΣΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΑΦΕΝΟΣ ΚΑΙ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΚΑΤΑΛΛΗΛΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ.Η ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΟΥ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟΥ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ ΟΔΗΓΕΙ ΣΤΗΝ ΣΧΕΣΗ RICHARDSON- DUSHMAN

Page 68: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (THERMIONIC

EMISSION)ΤΟ ΒΑΣΙΚΟ ΦΥΣΙΚΟ ΑΙΤΙΟ ΠΟΥ ΑΙΤΙΟΛΟΓΕΙ ΤΗΝ ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΈΝΑ ΜΕΤΑΛΛΟ ΣΕ ΔΟΘΕΙΣΑ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΤΩΝ ΟΠΟΙΩΝ Η ΘΕΡΜΙΚΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΕΙΝΑΙ ΑΡΚΕΤΑ ΜΕΓΑΛΗ ΏΣΤΕ ΝΑ ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΑΠΟΜΑΚΡΥΝΘΟΥΝ ΑΠΌ ΤΟ ΜΕΤΑΛΛΟ ΜΕ ΤΗΝ ΠΡΟΫΠΟΘΕΣΗ ΌΤΙ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΠΟΛΎ ΚΟΝΤΑ ΣΤΗΝ ΕΠΙΦΑΝΕΙΑ ΑΦΕΝΟΣ ΚΑΙ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΠΡΟΣ ΤΗΝ ΚΑΤΑΛΛΗΛΗ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΗ.Η ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΗ ΑΝΑΛΥΣΗ ΤΟΥ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟΥ ΤΗΣ ΘΕΡΜΙΟΝΙΚΗΣ ΕΚΠΟΜΠΗΣ ΟΔΗΓΕΙ ΣΤΗΝ ΣΧΕΣΗ RICHARDSON- DUSHMAN

Η ΓΡΑΦΙΚΗ ΠΑΡΑΣΤΑΣΗ

ΕΊΝΑΙ ΕΥΘΕΙΑ ΓΡΑΜΜΗ.

Page 69: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

Page 70: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

Page 71: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

ΌΤΑΝ Η ΣΥΧΝΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΟ ΚΑΤΩΦΛΙΟ ΣΥΧΝΟΤΗΤΑΣ, ΠΑΡΑΤΗΡΕΙΤΑΙ Η ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΑΘΟΔΟ. ΑΝΑΣΤΡΕΦΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΠΟΛΙΚΟΤΗΤΑ ΤΗΣ ΜΠΑΤΑΡΙΑΣ Η ΔΥΝΑΜΗ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ ΠΟΥ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΝΤΙΣΤΡΕΦΕΤΑΙ. Ο ΠΡΟΣΔΙΟΡΙΣΜΟΣ ΤΗΣ ΜΕΓΙΣΤΗΣ ΚΙΝΗΤΙΚΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΤΩΝ ΕΚΠΕΜΠΟΜΕΝΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΑΠΟΚΟΠΗΣ V0, ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΓΙΑ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΜΗΔΕΝΙΖΕΤΑΙ ΤΟ ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕΝΟ ΡΕΥΜΑ. ΘΑ ΣΧΥΕΙ

Page 72: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

ΌΤΑΝ Η ΣΥΧΝΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΟ ΚΑΤΩΦΛΙΟ ΣΥΧΝΟΤΗΤΑΣ, ΠΑΡΑΤΗΡΕΙΤΑΙ Η ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΑΘΟΔΟ. ΑΝΑΣΤΡΕΦΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΠΟΛΙΚΟΤΗΤΑ ΤΗΣ ΜΠΑΤΑΡΙΑΣ Η ΔΥΝΑΜΗ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ ΠΟΥ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΝΤΙΣΤΡΕΦΕΤΑΙ. Ο ΠΡΟΣΔΙΟΡΙΣΜΟΣ ΤΗΣ ΜΕΓΙΣΤΗΣ ΚΙΝΗΤΙΚΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΤΩΝ ΕΚΠΕΜΠΟΜΕΝΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΑΠΟΚΟΠΗΣ V0, ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΓΙΑ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΜΗΔΕΝΙΖΕΤΑΙ ΤΟ ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕΝΟ ΡΕΥΜΑ. ΘΑ ΣΧΥΕΙ

Page 73: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

ΌΤΑΝ Η ΣΥΧΝΟΤΗΤΑ ΕΊΝΑΙ ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΟ ΚΑΤΩΦΛΙΟ ΣΥΧΝΟΤΗΤΑΣ, ΠΑΡΑΤΗΡΕΙΤΑΙ Η ΕΚΠΟΜΠΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΚΑΘΟΔΟ. ΑΝΑΣΤΡΕΦΟΝΤΑΣ ΤΗΝ ΠΟΛΙΚΟΤΗΤΑ ΤΗΣ ΜΠΑΤΑΡΙΑΣ Η ΔΥΝΑΜΗ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ ΠΟΥ ΑΣΚΕΙΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΝΤΙΣΤΡΕΦΕΤΑΙ. Ο ΠΡΟΣΔΙΟΡΙΣΜΟΣ ΤΗΣ ΜΕΓΙΣΤΗΣ ΚΙΝΗΤΙΚΗΣ ΕΝΕΡΓΕΙΑΣ ΤΩΝ ΕΚΠΕΜΠΟΜΕΝΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΥΠΟΛΟΓΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΑΠΟΚΟΠΗΣ V0, ΤΟ ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΓΙΑ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΜΗΔΕΝΙΖΕΤΑΙ ΤΟ ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕΝΟ ΡΕΥΜΑ. ΘΑ ΣΧΥΕΙ

ΔΥΝΑΜΙΚΟ ΑΠΟΚΟΠΗΣ

Page 74: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΦΩΤΟΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΚΠΟΜΠΗ (PHOTOEMISSION)

Page 75: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΚΠΟΜΠΗ ΠΕΔΙΟΥ (FIELD

EMISSION)

(a) ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ SCHOTTKY

(b) ΨΥΧΡΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

Page 76: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ SCHOTTKY

Page 77: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΨΥΧΡΗ ΕΚΠΟΜΠΗ

Page 78: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΚΠΟΜΠΗ ΔΕΥΤΕΡΟΓΕΝΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ

(SECONDARY ELECTRON EMISSION)

Page 79: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ

Page 80: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΑΠΟΤΕΛΟΥΝ ΤΗΝ ΠΛΕΟΝ ΧΡΗΣΙΜΗ ΚΑΤΗΓΟΡΙΑ

ΥΛΙΚΩΝ ΑΠΌ ΌΛΑ ΤΑ ΣΤΕΡΕΑ ΓΙΑ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ.

Page 81: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΑΠΟΤΕΛΟΥΝ ΤΗΝ ΠΛΕΟΝ ΧΡΗΣΙΜΗ ΚΑΤΗΓΟΡΙΑ

ΥΛΙΚΩΝ ΑΠΌ ΌΛΑ ΤΑ ΣΤΕΡΕΑ ΓΙΑ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ.

ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΕΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ (Ή

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΚΥΜΑΙΝΕΤΑΙ ΜΕΤΑΞΥ ΚΑΛΩΝ

ΜΟΝΩΤΩΝ ΚΑΙ ΚΑΛΩΝ ΑΓΩΓΩΝ. Η ΠΟΛΥ ΣΗΜΑΝΤΙΚΗ

ΣΠΟΥΔΑΙΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ ΣΤΗΝ ΣΥΓΧΡΟΝΗ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑ

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΟ ΓΕΓΟΝΟΣ ΌΤΙ ΟΙ

ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΟΥΣ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΕΊΝΑΙ ΠΟΛΥ ΕΥΑΙΣΘΥΤΕΣ ΣΕ ΠΟΛΥ

ΜΙΚΡΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ ΣΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΩΝ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ.

Page 82: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΑΠΟΤΕΛΟΥΝ ΤΗΝ ΠΛΕΟΝ ΧΡΗΣΙΜΗ ΚΑΤΗΓΟΡΙΑ

ΥΛΙΚΩΝ ΑΠΌ ΌΛΑ ΤΑ ΣΤΕΡΕΑ ΓΙΑ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΑ.

ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΕΧΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ (Ή

ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ) ΠΟΥ ΚΥΜΑΙΝΕΤΑΙ ΜΕΤΑΞΥ ΚΑΛΩΝ

ΜΟΝΩΤΩΝ ΚΑΙ ΚΑΛΩΝ ΑΓΩΓΩΝ. Η ΠΟΛΥ ΣΗΜΑΝΤΙΚΗ

ΣΠΟΥΔΑΙΟΤΗΤΑ ΤΩΝ ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ ΣΤΗΝ ΣΥΓΧΡΟΝΗ ΒΙΟΜΗΧΑΝΙΑ

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΚΩΝ ΕΦΑΡΜΟΓΩΝ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΟ ΓΕΓΟΝΟΣ ΌΤΙ ΟΙ

ΗΛΕΚΤΡΙΚΕΣ ΤΟΥΣ ΙΔΙΟΤΗΤΕΣ ΕΊΝΑΙ ΠΟΛΥ ΕΥΑΙΣΘΥΤΕΣ ΣΕ ΠΟΛΥ

ΜΙΚΡΕΣ ΜΕΤΑΒΟΛΕΣ ΣΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΩΝ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ.

ΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΟΥ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΟΥΝΤΑ ΙΣΤΗΝ ΑΝΑΠΤΥΞΗ ΤΩΝ

ΒΑΣΙΚΩΝ ΕΝΝΟΙΩΝ ΠΟΥ ΑΦΟΡΟΥΝ ΣΤΗΝ ΣΥΜΠΕΡΙΦΟΡΑ ΤΩΝ

ΗΜΙΑΓΩΓΩΝ ΕΊΝΑΙ ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ Si ΚΑΙ Ge. ΠΑΝΤΩΣ Η ΕΡΕΥΝΑ ΓΙΑ

ΑΝΑΠΤΥΞΗ ΝΕΩΝ ΗΜΙΑΓΩΓΙΜΩΝ ΥΛΙΚΩΝ ΚΑΙ ΕΦΑΡΜΟΓΕΣ ΑΥΤΩΝ

ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΑΝΤΙΚΕΙΜΕΝΟ ΜΕ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΑΣΧΟΛΟΥΝΤΑΙ ΠΑΡΑ

ΠΟΛΛΟΙ ΕΠΙΣΤΗΜΟΝΕΣ ΣΕ ΘΕΩΡΗΤΙΚΟ ΚΑΙ ΠΡΑΚΤΙΚΟ ΕΠΙΠΕΔΟ ΣΕ

ΟΛΟ ΤΟΝ ΚΟΣΜΟ.

Page 83: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 84: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΤΟ Si ΚΑΙ ΤΟ Ge ΑΝΗΚΟΥΝ ΣΤΗΝ ΟΜΑΔΑ IV ΤΟΥ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ ΚΑΙ ΕΧΟΥΝ ΣΤΗΝ ΕΞΩΤΑΤΗ ΑΤΟΜΙΚΗ ΣΤΙΒΑΔΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ

Si: 3s23p2 Ge: 4s24p2

ΚΑΙ ΤΑ ΔΥΟ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΚΡΥΣΤΑΛΛΩΝΟΝΤΑΙ ΣΤΗΝ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΑΔΑΜΑΝΤΑ.ΕΠΕΙΔΗ ΚΑΙ ΤΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΕΞΩΤΑΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΥΜΜΕΤΕΧΟΥΝ ΣΤΟΥΣ ΔΕΣΜΟΥΣ, Η ΣΤΒΑΔΑ ΑΓΩΓΙΜΩΤΗΤΑΣ ΕΊΝΑΙ ΠΛΗΡΩΣ ΑΔΕΙΑ Η ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΣΤΙΒΑΔΩΝ ΜΕ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΣΕ ΠΟΛΥ ΧΑΜΗΛΕΣ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΕΣ ΝΑ ΜΗ ΜΠΟΡΟΥΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΝΑ ΜΕΤΑΠΗΔΗΣΟΥΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ, ΜΕ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΑΥΤΆ ΝΑ ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΟΝΤΑΙ ΩΣ ΜΟΝΩΤΕΣ.

Page 85: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑ ΓΡΑΜΜΑ ΖΩΝΩΝ

ΜΕΤΑΛΛΟ

Page 86: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑ ΓΡΑΜΜΑ ΖΩΝΩΝ

ΜΕΤΑΛΛΟ

ΜΟΝΩΤΗΣ

Page 87: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑ ΓΡΑΜΜΑ ΖΩΝΩΝ

ΜΕΤΑΛΛΟ

ΜΟΝΩΤΗΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ

Page 88: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Θεωρούμε υλικό με ενέργεια Fermi στη μέση του ενεργειακού κενού. Υπολογίστε την πιθανότητα να είναι κατειλημμένη μια κατάσταση στην βάση της ζώνης αγωγιμότητας σε θερμοκρασία 300 Κ αν το ενεργειακό κενό είναι (a) 0,200 eV, (b) 1,00 eV και (c) 5,00 V. Να επαναλάβετε τους υπολογισμούς για θερμοκρασία 310 Κ.Λύση Η συνάρτηση κατανομής Fermi-Dirac παίρνει την μορφή

Επειδή εξ ορισμού ισχύει

Αντικαθιστούμε τις τιμές και έχουμε (a)

και

Page 89: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Στους 310 Κ η συνάρτηση κατανομής δίνει τα παρακάτω αποτελέσματα.

Παρατηρούμε ότι αύξηση της θερμοκρασίας κατά 10 Κ προκαλεί μεταβολή της συνάρτησης Fermi-Dirac κατά

(b) Για ενεργειακό χάσμα 1,00 V έχουμε για 300 Κ

(c) Για ενεργειακό χάσμα 5,00 V έχουμε για 300 Κ

Page 90: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΚΟΛΟΥΘΩΝΤΑΣ ΤΗΝ ΙΔΙΑ ΜΕΘΟΔΟΛΟΓΙΑ ΌΠΩΣ ΣΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ

ΘΑ ΜΠΟΡΟΥΣΕ ΚΑΝΕΙΣ ΝΑ ΥΠΟΛΟΓΛΙΣΕΙ ΤΗΝ ΠΥΚΝΌΤΗΤΑ n ΤΩΝ

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΗΝ ΖΏΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΣΕ ΟΠΟΙΑΔΉΠΟΤΕ

ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ. ΘΑ ΕΠΡΕΠΕ ΝΑ ΥΠΟΛΟΓΊΣΕΙ ΤΗΝ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ

ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ g (E) ΣΤΑ ΌΡΙΑ ΤΗΣ ΖΩΝΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ.

ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΘΕΩΡΗΤΙΚΟΙ ΥΠΟΛΟΓΙΣΜΟΙ ΠΟΥ ΞΕΦΕΥΓΟΥΝ ΑΠΌ ΤΑ

ΟΡΙΑ ΤΟΥ ΜΑΘΗΜΑΤΟΣ ΑΥΤΟΥ. ΌΤΑΝ ΌΜΩΣ ΓΝΩΡΙΖΟΥΜΕ ΤΗΝ

ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ n ΜΠΟΡΟΥΜΕ ΝΑ ΥΠΟΛΟΓΙΣΟΥΜΕ

ΤΗΝ ΕΙΔΙΚΗ ΑΝΤΙΣΤΑΣΗ ΤΟΥ ΥΛΙΚΟΥ ΚΑΤΆ ΤΑ ΓΝΩΣΤΑ ΑΠΌ ΤΟΝ

ΚΛΑΣΙΚΟ ΗΛΕΚΤΡΙΣΜΟ, ΠΟΥ ΟΦΕΊΛΕΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ.

ΌΜΩΣ ΌΠΩΣ ΘΑ ΔΟΥΜΕ ΣΤΗΝ ΣΥΝΕΧΕΙΑ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΣΤΟΥΣ

ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ ΔΕΝ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΜΟΝΟ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ. Η

ΔΙΑΦΟΡΟΠΟΙΗΣΗ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΟ ΌΤΙ ΣΤΗΝ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΔΕΝ

ΣΥΜΜΕΤΕΧΟΥΝ ΜΟΝΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΑΛΛΑ ΚΑΙ ΟΠΕΣ.

Page 91: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΟΠΕΣ

ΌΤΑΝ ΈΝΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕΤΑΦΕΡΘΕΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΜΙΑ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ. ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΑΠΌ ΓΕΙΤΟΝΙΚΗ ΘΕΣΗ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΜΕΤΑΠΗΔΗΣΕΙ ΣΤΗΝ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ ΠΟΥ ΔΗΜΙΟΥΡΓΗΘΗΚΕ ΚΑΙ ΝΑ ΕΜΦΑΝΙΣΤΕΙ ΝΕΑ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ, Η ΟΠΟΙΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΟΠΗ ΚΑΙ Η ΟΠΟΙΑ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΣΤΟ ΥΛΙΚΟ ΚΑΙ ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΕΠΙΠΛΕΟΝ ΦΟΡΕΑ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΡΕΥΜΑΤΟΣ.

Page 92: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΟΠΕΣ

ΌΤΑΝ ΈΝΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΜΕΤΑΦΕΡΘΕΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΜΙΑ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ. ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΑΠΌ ΓΕΙΤΟΝΙΚΗ ΘΕΣΗ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΜΕΤΑΠΗΔΗΣΕΙ ΣΤΗΝ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ ΠΟΥ ΔΗΜΙΟΥΡΓΗΘΗΚΕ ΚΑΙ ΝΑ ΕΜΦΑΝΙΣΤΕΙ ΝΕΑ ΚΕΝΗ ΘΕΣΗ, Η ΟΠΟΙΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΟΠΗ ΚΑΙ Η ΟΠΟΙΑ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΣΤΟ ΥΛΙΚΟ ΚΑΙ ΕΠΟΜΕΝΩΣ ΑΠΟΤΕΛΕΙ ΕΠΙΠΛΕΟΝ ΦΟΡΕΑ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΡΕΥΜΑΤΟΣ.ΟΙ ΑΜΙΓΕΙΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΟΙ ΟΠΟΙΟΙ ΔΕΝ ΕΧΟΥΝ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΙΣ

ΚΑΛΟΥΝΤΑΙ ΕΝΔΟΓΕΝΕΙΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ. ΚΥΡΙΟ ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΟ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΟΠΕΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΑ ΣΕ ΑΡΙΘΜΟ.

Page 93: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΟΠΕΣ

ΌΤΑΝ ΕΦΑΡΜΟΣΤΕΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΠΕΔΙΟ ΤΑ

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΟΙ ΟΠΕΣ ΚΙΝΟΥΝΤΑΙ ΣΕ

ΑΝΤΙΘΕΤΕΣ ΚΑΤΕΥΘΥΝΣΕΙΣ. ΕΠΟΜΕΝΩΣ,

ΜΙΑ ΟΠΗ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ

ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΩΣ ΈΝΑ ΘΕΤΙΚΟ

ΦΟΡΤΙΟ ΑΝ ΚΑΙ ΤΟ ΚΙΝΟΥΜΕΝΟ ΦΟΡΤΙΟ

ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΕΊΝΑΙ

ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ. Η ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕΝΗ

ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΕΝΔΟΓΕΝΗΣ

ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ. ΤΟ ΣΧΗΜΑ ΣΤΗΝ ΔΙΑΦΑΝΕΙΑ ΑΥΤΉ ΔΕΙΧΝΕΙ ΚΑΘΑΡΑ ΤΗΝ

ΚΙΝΗΣΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΚΑΙ ΤΩΝ

ΟΠΩΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ

Page 94: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

Page 95: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ ΣΕ ΤΗΓΜΑ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ (Ζ=32) ΠΡΟΣΘΕΤΟΥΜΕ ΜΙΚΡΗ ΠΟΣΟΤΗΤΑ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥ (Ζ-33), ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΕΠΟΜΕΝΟ ΣΤΟΙΧΕΙΟ ΜΕΤΑ ΤΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟ ΣΤΗΝ ΙΔΙΑ ΠΕΡΙΟΔΟ. Η ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ ΠΡΟΣΘΗΚΗΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΣΕ ΈΝΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΚΑΛΕΙΤΑΙ DOPING.

Page 96: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ ΣΕ ΤΗΓΜΑ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ (Ζ=32) ΠΡΟΣΘΕΤΟΥΜΕ ΜΙΚΡΗ ΠΟΣΟΤΗΤΑ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥ (Ζ-33), ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΕΠΟΜΕΝΟ ΣΤΟΙΧΕΙΟ ΜΕΤΑ ΤΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟ ΣΤΗΝ ΙΔΙΑ ΠΕΡΙΟΔΟ. Η ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ ΠΡΟΣΘΗΚΗΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΣΕ ΈΝΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΚΑΛΕΙΤΑΙ DOPING.

Page 97: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ ΣΕ ΤΗΓΜΑ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ (Ζ=32) ΠΡΟΣΘΕΤΟΥΜΕ ΜΙΚΡΗ ΠΟΣΟΤΗΤΑ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥ (Ζ-33), ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΕΠΟΜΕΝΟ ΣΤΟΙΧΕΙΟ ΜΕΤΑ ΤΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟ ΣΤΗΝ ΙΔΙΑ ΠΕΡΙΟΔΟ. Η ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ ΠΡΟΣΘΗΚΗΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΣΕ ΈΝΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΚΑΛΕΙΤΑΙ DOPING . ΤΟ ΑΡΣΕΝΙΚΟ ΑΝΗΚΕΙ ΣΤΗΝ ΟΜΑΔΑ V ΤΟΥ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΥ ΠΙΝΑΚΑ ΚΑΙ ΕΧΕΙ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ. ΌΤΑΝ ΑΦΑΙΡΕΘΕΙ ΈΝΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ , Η ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΠΟΥ ΠΑΡΑΜΕΝΟΥΝ ΕΊΝΑΙ Η ΙΔΙΑ ΜΕ ΤΗΝ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ.

Page 98: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 99: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

ΥΠΟΘΕΤΟΥΜΕ ΌΤΙ ΣΕ ΤΗΓΜΑ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ (Ζ=32) ΠΡΟΣΘΕΤΟΥΜΕ ΜΙΚΡΗ ΠΟΣΟΤΗΤΑ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥ (Ζ-33), ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΕΊΝΑΙ ΤΟ ΕΠΟΜΕΝΟ ΣΤΟΙΧΕΙΟ ΜΕΤΑ ΤΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟ ΣΤΗΝ ΙΔΙΑ ΠΕΡΙΟΔΟ. Η ΔΙΑΔΙΚΑΣΙΑ ΠΡΟΣΘΗΚΗΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ ΣΕ ΈΝΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΚΑΛΕΙΤΑΙ DOPING. ΤΟ ΑΡΣΕΝΙΚΟ ΑΝΗΚΕΙ ΣΤΗΝ ΟΜΑΔΑ V ΤΟΥ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΥ ΠΙΝΑΚΑ ΚΑΙ ΕΧΕΙ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ. ΌΤΑΝ ΑΦΑΙΡΕΘΕΙ ΈΝΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ , Η ΔΟΜΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΠΟΥ ΠΑΡΑΜΕΝΟΥΝ ΕΊΝΑΙ Η ΙΔΙΑ ΜΕ ΤΗΝ ΔΟΜΗ ΤΟΥ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ.

Η ΜΟΝΗ ΔΙΑΦΟΡΑ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ ΤΟ ΜΕΓΕΘΟΣ ΤΟΥ ΑΡΣΕΝΙΚΟΥ ΕΊΝΑΙ ΜΙΚΡΟΤΕΡΟ ΕΠΕΙΔΗ Ο ΠΥΡΗΝΑΣ ΕΧΕΙ 33 ΠΡΩΤΟΝΙΑ ΑΝΤΙ ΤΩΝ 32 ΤΟΥ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ ΜΕ ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΝΑ ΕΛΚΕΙ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΛΙΓΑΚΙ ΠΕΡΙΣΣΟΤΕΡΟ. ΣΥΝΕΠΕΙΑ ΤΟΥ ΜΙΚΡΟΤΕΡΟΥ ΜΕΓΕΘΟΥΣ ΕΊΝΑΙ ΝΑ ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΑ ΕΥΚΟΛΑ ΈΝΑ ΑΤΟΜΟ ΓΕΡΜΑΝΙΟΥ ΩΣ ΠΡΟΣΜΕΙΞΗ ΑΝΤΙΚΑΤΑΣΤΑΣΗΣ.

Page 100: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

ΤΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΧΗΜΑΤΙΖΟΥΝ ΟΜΟΙΟΠΟΛΙΚΟΥΣ ΔΕΣΜΟΥΣ ΜΕ ΤΑ ΠΛΗΣΙΕΣΤΕΡΑ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΑΤΟΜΑ.

Page 101: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

ΤΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΧΗΜΑΤΙΖΟΥΝ ΟΜΟΙΟΠΟΛΙΚΟΥΣ ΔΕΣΜΟΥΣ ΜΕ ΤΑ ΠΛΗΣΙΕΣΤΕΡΑ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΑΤΟΜΑ.ΤΟ ΠΕΜΠΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΕΊΝΑΙ ΧΑΛΑΡΑ ΠΡΟΣΑΡΤΗΜΕΝΟ ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ, ΌΠΩΣ ΦΑΙΝΕΤΑΙ ΣΤΟ ΣΧΗΜΑ. ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΤΑ 32 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΙΣΧΥΡΑ ΣΥΝΔΕΔΕΜΕΝΑ ΣΤΟ ΠΛΕΓΜΑ ΤΟΥ ΥΛΙΚΟΥ ΘΩΡΑΚΙΖΟΥΝ ΤΟ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +33e ΤΟΥ ΠΥΡΗΝΑ ΑΦΗΝΟΝΤΑΣ ΈΝΑ ΚΑΘΑΡΟ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +e .

Page 102: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

ΤΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΧΗΜΑΤΙΖΟΥΝ ΟΜΟΙΟΠΟΛΙΚΟΥΣ ΔΕΣΜΟΥΣ ΜΕ ΤΑ ΠΛΗΣΙΕΣΤΕΡΑ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΑΤΟΜΑ.ΤΟ ΠΕΜΠΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΕΊΝΑΙ ΧΑΛΑΡΑ ΠΡΟΣΑΡΤΗΜΕΝΟ ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ, ΌΠΩΣ ΦΑΙΝΕΤΑΙ ΣΤΟ ΣΧΗΜΑ. ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΤΑ 32 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΙΣΧΥΡΑ ΣΥΝΔΕΔΕΜΕΝΑ ΣΤΟ ΠΛΕΓΜΑ ΤΟΥ ΥΛΙΚΟΥ ΘΩΡΑΚΙΖΟΥΝ ΤΟ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +33e ΤΟΥ ΠΥΡΗΝΑ ΑΦΗΝΟΝΤΑΣ ΈΝΑ ΚΑΘΑΡΟ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +e .

ΘΑ ΜΠΟΡΟΥΣΕ ΚΑΝΕΙΣ ΝΑ ΠΕΙ ΌΤΙ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΔΕΣΗΣ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΙΔΙΑΣ ΤΑΞΗΣ ΜΕ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΔΕΣΗΣ ΥΔΡΟΓΟΝΟΕΙΔΟΟΥΣ ΑΤΟΜΟΥ ΜΕ n =4 .

Page 103: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

ΤΑ ΤΕΣΣΕΡΑ ΑΠΌ ΤΑ ΠΕΝΤΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΘΕΝΟΥΣ ΣΧΗΜΑΤΙΖΟΥΝ ΟΜΟΙΟΠΟΛΙΚΟΥΣ ΔΕΣΜΟΥΣ ΜΕ ΤΑ ΠΛΗΣΙΕΣΤΕΡΑ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΑΤΟΜΑ.ΤΟ ΠΕΜΠΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΕΊΝΑΙ ΧΑΛΑΡΑ ΠΡΟΣΑΡΤΗΜΕΝΟ ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ, ΌΠΩΣ ΦΑΙΝΕΤΑΙ ΣΤΟ ΣΧΗΜΑ. ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΤΑ 32 ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΙΣΧΥΡΑ ΣΥΝΔΕΔΕΜΕΝΑ ΣΤΟ ΠΛΕΓΜΑ ΤΟΥ ΥΛΙΚΟΥ ΘΩΡΑΚΙΖΟΥΝ ΤΟ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +33e ΤΟΥ ΠΥΡΗΝΑ ΑΦΗΝΟΝΤΑΣ ΈΝΑ ΚΑΘΑΡΟ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ +e .

ΘΑ ΜΠΟΡΟΥΣΕ ΚΑΝΕΙΣ ΝΑ ΠΕΙ ΌΤΙ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΔΕΣΗΣ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΙΔΙΑΣ ΤΑΞΗΣ ΜΕ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΔΕΣΗΣ ΥΔΡΟΓΟΝΟΕΙΔΟΟΥΣ ΑΤΟΜΟΥ ΜΕ n =4 .

ΛΟΓΩ ΌΜΩΣ ΤΗΣ ΕΠΙΠΛΕΟΝ ΘΩΡΑΚΙΣΗΣ ΑΠΌ ΓΕΙΤΟΝΙΚΑ ΑΤΟΜΑ, Η ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΣΥΝΔΕΣΗΣ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΤΑΞΗΣ 0,01 eV.

Page 104: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ ΓΙΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟ ΤΥΠΟΥ n ΣΕ ΧΑΜΗΛΗ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ. ΈΝΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΤΟΥ ΔΟΤΗ ΕΧΕΙ ΔΙΕΓΕΡΘΕΙ ΑΠΌ ΤΙΣ ΣΤΑΘΜΕΣ ΤΟΥ ΔΟΤΗ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ

Page 105: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΣΤΑΘΜΗ ΤΟΥ ΠΕΜΠΤΟΥ ΗΛΕΚΚΤΡΟΝΙΟΥ ΣΕ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ ΑΠΕΙΚΟΝΙΖΕΤΑΙ ΩΣ ΜΙΑ ΣΤΑΘΜΗ 0,01 eV ΧΑΜΗΛΟΤΕΡΑ ΑΠΌ ΤΗΝ ΒΑΣΗ ΤΗΣ ΖΩΝΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ.Η ΣΤΑΘΜΗ ΑΥΤΉ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΤΑΘΜΗ ΔΟΤΗ ΚΑΙ ΤΟ ΑΤΟΜΟ ΠΡΟΣΜΕΙΞΗΣ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΔΟΤΗΣ. ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΠΟΥ ΕΜΦΑΝΙΖΟΝΤΑΙ ΜΕ ΚΙΤΡΙΝΟ ΧΡΩΜΑ ΣΤΗΝ ΕΠΟΜΕΝΗ ΔΙΑΦΑΝΕΙΑ ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΟΥΝ ΩΣ ΔΟΤΕΣ.

Page 106: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 107: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΠΡΟΣΜΕΙΞΕΩΝ

Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΣΤΑΘΜΗ ΤΟΥ ΠΕΜΠΤΟΥ ΗΛΕΚΚΤΡΟΝΙΟΥ ΣΕ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΔΙΑΓΡΑΜΜΑ ΑΠΕΙΚΟΝΙΖΕΤΑΙ ΩΣ ΜΙΑ ΣΤΑΘΜΗ 0,01 eV ΧΑΜΗΛΟΤΕΡΑ ΑΠΌ ΤΗΝ ΒΑΣΗ ΤΗΣ ΖΩΝΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ.Η ΣΤΑΘΜΗ ΑΥΤΉ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΤΑΘΜΗ ΔΟΤΗ ΚΑΙ ΤΟ ΑΤΟΜΟ ΠΡΟΣΜΕΙΞΗΣ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΔΟΤΗΣ. ΤΑ ΣΤΟΙΧΕΙΑ ΠΟΥ ΕΜΦΑΝΙΖΟΝΤΑΙ ΜΕ ΚΙΤΡΙΝΟ ΧΡΩΜΑ ΣΤΗΝ ΕΠΟΜΕΝΗ ΔΙΑΦΑΝΕΙΑ ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΧΡΗΣΙΜΟΠΟΙΗΘΟΥΝ ΩΣ ΔΟΤΕΣ.ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΔΩΜΑΤΙΟΥ Η ΠΟΣΟΤΗΤΑ kT 0,025 eV ,

ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΣΗΜΑΝΤΙΚΑ ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΗΝ 0,01 eV. ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ ΠΕΡΙΒΆΛΛΟΝΤΟΣ ΤΑ ΠΕΡΙΣΣΟΤΕΡΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΤΗΣ ΣΤΑΘΜΗΣ ΤΩΝ ΔΟΤΩΝ ΑΠΟΚΤΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΑΡΚΕΤΗ ΏΣΤΕ ΝΑ ΜΕΤΑΠΗΔΗΣΟΥΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΚΑΙ ΝΑ ΣΥΜΒΑΛΟΥΝ ΣΤΗΝ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ.

Page 108: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΕΙΣ ΔΟΤΩΝ , ΔΗΛΑΔΗ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ , ΤΗΣ ΤΑΞΗΣ

1ΠΡΟΣ 108 ΜΠΟΡΟΥΝ ΝΑ ΑΥΞΗΣΟΥΝ ΤΗΝ ΑΓΩΓΜΟΤΗΤΑ ΤΟΣΟ

ΣΗΜΑΝΤΙΚΑ ΏΣΤΕ ΝΑ ΘΕΩΡΕΙΤΑΙ Η ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΩΣ

ΟΦΕΙΛΟΜΕΝΗ ΣΕ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ . ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ ΠΟΥ

ΣΥΜΠΕΡΙΦΕΡΕΤΑΙ ΜΕ ΑΥΤΌΝ ΤΟΝ ΤΡΟΠΟ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ

ΤΥΠΟΥ n .

Page 109: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΠΡΟΣΘΗΚΗ ΑΤΟΜΩΝ ΣΤΟΙΧΕΙΩΝ ΠΟΥ ΑΝΗΚΟΥΝ ΣΤΗΝ ΟΜΑΔΑ ΙΙΙ ΤΟΥ ΠΕΡΙΟΔΙΚΟΥ ΣΥΣΤΗΜΑΤΟΣ ΜΕ ΜΟΝΟ ΤΡΙΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΕΧΕΙ ΑΝΑΛΟΓΑ ΦΑΙΝΟΜΕΝΑ.

Page 110: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 111: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΝΤΙΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΕΝΌΣ ΑΤΟΜΟΥ Ge ΜΕ ΈΝΑ ΑΤΟΜΟ Ga.

Page 112: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΔΙΑΜΟΡΦΩΘΕΙΣΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΕΧΕΙ ΩΣ ΕΞΗΣ. Η ΜΕΤΑΦΟΡΑ ΕΝΌΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΑΠΌ ΤΟ ΑΤΟΜΟ Ge ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ Ga ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΜΙΑ ΟΠΗ, Η ΟΠΟΙΑ ΕΧΕΙ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ, ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΣΤΟΝ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ.

Page 113: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΔΙΑΜΟΡΦΩΘΕΙΣΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΕΧΕΙ ΩΣ ΕΞΗΣ. Η ΜΕΤΑΦΟΡΑ ΕΝΌΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΑΠΌ ΤΟ ΑΤΟΜΟ Ge ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ Ga ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΜΙΑ ΟΠΗ, Η ΟΠΟΙΑ ΕΧΕΙ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ, ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΣΤΟΝ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ.

ΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΠΟΥ ΠΑΓΙΔΕΥΤΗΚΕ ΑΠΌ ΤΟ Ga ΔΕΣΜΕΥΕΤΑΙ ΣΕ ΜΙΑ ΣΤΑΘΜΗ ΠΟΥ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΤΑΘΜΗ ΑΠΟΔΕΚΤΗ ΚΑΙ Η ΟΠΟΙΑ ΒΡΙΣΚΕΤΑΙ 0,01 eV ΠΑΝΩ ΑΠΌ ΤΗΝ ΜΕΓΙΣΤΗ ΣΤΑΘΜΗ ΤΗΣ ΖΩΝΗΣ ΣΘΕΝΟΥΣ.ΤΟ ΑΤΟΜΟ Ga ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΑΠΟΔΕΚΤΗΣ.

Page 114: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΔΙΑΜΟΡΦΩΘΕΙΣΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΕΧΕΙ ΩΣ ΕΞΗΣ. Η ΜΕΤΑΦΟΡΑ ΕΝΌΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΑΠΌ ΤΟ ΑΤΟΜΟ Ge ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ Ga ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΜΙΑ ΟΠΗ, Η ΟΠΟΙΑ ΕΧΕΙ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ, ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΣΤΟΝ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ.

ΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΠΟΥ ΠΑΓΙΔΕΥΤΗΚΕ ΑΠΌ ΤΟ Ga ΔΕΣΜΕΥΕΤΑΙ ΣΕ ΜΙΑ ΣΤΑΘΜΗ ΠΟΥ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΤΑΘΜΗ ΑΠΟΔΕΚΤΗ ΚΑΙ Η ΟΠΟΙΑ ΒΡΙΣΚΕΤΑΙ 0,01 eV ΠΑΝΩ ΑΠΌ ΤΗΝ ΜΕΓΙΣΤΗ ΣΤΑΘΜΗ ΤΗΣ ΖΩΝΗΣ ΣΘΕΝΟΥΣ.ΤΟ ΑΤΟΜΟ Ga ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΑΠΟΔΕΚΤΗΣ.

ΜΕ ΤΗΝ ΜΕΤΑΒΑΣΗ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΑΠΟ ΤΟ Ge ΣΤΟ Ga, ΤΟ ΤΕΛΕΥΤΑΙΟ ΓΙΝΕΤΑΙ ΑΡΝΗΤΙΚΟ ΙΟΝ ΚΑΙ ΔΕΝ ΕΊΝΑΙ ΕΛΕΥΘΕΡΟ ΝΑ ΚΙΝΕΙΤΑΙ. Η ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΗΝ ΚΙΝΗΣΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ (ΟΠΩΝ).

Page 115: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΔΙΑΜΟΡΦΩΘΕΙΣΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΗ ΕΧΕΙ ΩΣ ΕΞΗΣ. Η ΜΕΤΑΦΟΡΑ ΕΝΌΣ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΑΠΌ ΤΟ ΑΤΟΜΟ Ge ΣΤΟ ΑΤΟΜΟ Ga ΔΗΜΙΟΥΡΓΕΙ ΜΙΑ ΟΠΗ, Η ΟΠΟΙΑ ΕΧΕΙ ΘΕΤΙΚΟ ΦΟΡΤΙΟ, ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΜΠΟΡΕΙ ΝΑ ΚΙΝΕΙΤΑΙ ΣΤΟΝ ΚΡΥΣΤΑΛΛΟ.

ΤΟ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟ ΠΟΥ ΠΑΓΙΔΕΥΤΗΚΕ ΑΠΌ ΤΟ Ga ΔΕΣΜΕΥΕΤΑΙ ΣΕ ΜΙΑ ΣΤΑΘΜΗ ΠΟΥ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΣΤΑΘΜΗ ΑΠΟΔΕΚΤΗ ΚΑΙ Η ΟΠΟΙΑ ΒΡΙΣΚΕΤΑΙ 0,01 eV ΠΑΝΩ ΑΠΌ ΤΗΝ ΜΕΓΙΣΤΗ ΣΤΑΘΜΗ ΤΗΣ ΖΩΝΗΣ ΣΘΕΝΟΥΣ.ΤΟ ΑΤΟΜΟ Ga ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΑΠΟΔΕΚΤΗΣ.

ΜΕ ΤΗΝ ΜΕΤΑΒΑΣΗ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΑΠΟ ΤΟ Ge ΣΤΟ Ga, ΤΟ ΤΕΛΕΥΤΑΙΟ ΓΙΝΕΤΑΙ ΑΡΝΗΤΙΚΟ ΙΟΝ ΚΑΙ ΔΕΝ ΕΊΝΑΙ ΕΛΕΥΘΕΡΟ ΝΑ ΚΙΝΕΙΤΑΙ. Η ΠΑΡΑΤΗΡΟΥΜΕΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΗΝ ΚΙΝΗΣΗ ΘΕΤΙΚΩΝ ΦΟΡΤΙΩΝ (ΟΠΩΝ).

ΤΟ ΠΡΟΚΥΠΤΟΝ ΥΛΙΚΟ ΚΑΛΕΙΤΑΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ ΤΥΠΟΥ p . ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΥΛΙΚΑ ΤΑ ΟΠΟΙΑ ΕΊΝΑΙ ΕΜΠΛΟΥΤΙΣΜΕΝΑ ΚΑΙ ΜΕ ΟΠΕΣ ΚΑΙ ΜΕ ΔΟΤΕΣ. ΤΕΤΟΙΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ ΚΑΛΟΥΝΤΑΙ ΑΝΤΙΣΤΑΘΜΙΣΜΕΝΟΙ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ.

Page 116: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΔΙΑΠΙΣΤΩΣΗ ΑΝ ΕΝΑΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ ΕΊΝΑΙ ΤΥΠΟΥ n Ή ΤΥΠΟΥ p ΓΙΝΕΤΑΙ ΜΕ ΤΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL. ΤΟ ΠΡΟΣΗΜΟ ΤΗΣ ΤΑΣΗΣ HALL ΕΊΝΑΙ ΓΙΑ ΜΕΝ ΤΟΥ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ ΤΥΠΟΥ n ΘΕΤΙΚΟ ΚΑΙ ΓΙΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ ΤΥΠΟΥ p ΑΡΝΗΤΙΚΟ.

Page 117: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΔΙΑΠΙΣΤΩΣΗ ΑΝ ΕΝΑΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ ΕΊΝΑΙ ΤΥΠΟΥ n Ή ΤΥΠΟΥ p ΓΙΝΕΤΑΙ ΜΕ ΤΟ ΦΑΙΝΟΜΕΝΟ HALL. ΤΟ ΠΡΟΣΗΜΟ ΤΗΣ ΤΑΣΗΣ HALL ΕΊΝΑΙ ΓΙΑ ΜΕΝ ΤΟΥ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ ΤΥΠΟΥ n ΘΕΤΙΚΟ ΚΑΙ ΓΙΑ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ ΤΥΠΟΥ p ΑΡΝΗΤΙΚΟ. ΑΠΟΔΕΙΚΝΥΕΤΑΙ ΌΤΙ Ο ΣΥΝΤΛΕΣΤΗΣ HALL, ΣΤΗΝ ΠΕΡΊΠΤΩΣΗ ΠΟΥ ΥΠΑΡΧΟΥΝ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΟΠΕΣ, ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

Page 118: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 119: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΝ μe ΕΊΝΑΙ Η ΕΥΚΙΝΗΣΙΑ ΚΑΙ υe Η ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΟΛΙΣΘΗΣΗΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ , ΤΟΤΕ ΙΣΧΥΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

ΛΟΓΩ ΤΗΣ ΔΥΝΑΜΗΣ

ΠΟΥ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΗΝ ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΗΛΕΚΤΡΟΣΤΑΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ε .

Page 120: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΝ μe ΕΊΝΑΙ Η ΕΥΚΙΝΗΣΙΑ ΚΑΙ υe Η ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΟΛΙΣΘΗΣΗΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ , ΤΟΤΕ ΙΣΧΥΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

ΛΟΓΩ ΤΗΣ ΔΥΝΑΜΗΣ

ΠΟΥ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΗΝ ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΗΛΕΚΤΡΟΣΤΑΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ε . ΕΠΟΜΕΝΩΣ

Page 121: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΝ μe ΕΊΝΑΙ Η ΕΥΚΙΝΗΣΙΑ ΚΑΙ υe Η ΤΑΧΥΤΗΤΑ ΟΛΙΣΘΗΣΗΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ , ΤΟΤΕ ΙΣΧΥΕΙ Η ΣΧΕΣΗ

ΛΟΓΩ ΤΗΣ ΔΥΝΑΜΗΣ

ΠΟΥ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ ΣΤΗΝ ΕΦΑΡΜΟΓΗ ΗΛΕΚΤΡΟΣΤΑΤΙΚΟΥ ΠΕΔΙΟΥ Ε . ΕΠΟΜΕΝΩΣ

ΠΑΡΟΜΟΙΕΣ ΣΧΕΣΕΙΣ ΙΣΧΥΟΥΝ ΚΑΙ ΓΙΑ ΤΙΣ ΟΠΕΣ

Page 122: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΟΤΙ υey ΚΑΙ υpy ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΤΑΧΥΤΗΤΕΣ ΟΛΙΣΘΗΣΗΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΟΠΩΝ ΚΑΤΆ ΜΗΚΟΣ ΤΩΝ ΑΞΟΝΩΝ –y ΚΑΙ +y ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ. ΜΕΤΑ ΤΗΝ ΑΠΟΚΑΤΑΣΤΑΣΗΣ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ

Page 123: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΟΤΙ υey ΚΑΙ υpy ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΤΑΧΥΤΗΤΕΣ ΟΛΙΣΘΗΣΗΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΟΠΩΝ ΚΑΤΆ ΜΗΚΟΣ ΤΩΝ ΑΞΟΝΩΝ –y ΚΑΙ +y ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ. ΜΕΤΑ ΤΗΝ ΑΠΟΚΑΤΑΣΤΑΣΗΣ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ

ΕΠΟΜΕΝΩΣ,

Page 124: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΟΤΙ υey ΚΑΙ υpy ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΤΑΧΥΤΗΤΕΣ ΟΛΙΣΘΗΣΗΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΟΠΩΝ ΚΑΤΆ ΜΗΚΟΣ ΤΩΝ ΑΞΟΝΩΝ –y ΚΑΙ +y ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ. ΜΕΤΑ ΤΗΝ ΑΠΟΚΑΤΑΣΤΑΣΗΣ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ

ΕΠΟΜΕΝΩΣ,

ΟΙ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΠΟΥ ΑΚΟΥΝΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΣΤΙΣ ΟΠΕΣ ΕΙΝΑΙ

Page 125: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΟΤΙ υey ΚΑΙ υpy ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΤΑΧΥΤΗΤΕΣ ΟΛΙΣΘΗΣΗΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΟΠΩΝ ΚΑΤΆ ΜΗΚΟΣ ΤΩΝ ΑΞΟΝΩΝ –y ΚΑΙ +y ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ. ΜΕΤΑ ΤΗΝ ΑΠΟΚΑΤΑΣΤΑΣΗΣ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ

ΕΠΟΜΕΝΩΣ,

ΟΙ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΠΟΥ ΑΚΟΥΝΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΣΤΙΣ ΟΠΕΣ ΕΙΝΑΙ

ΛΑΜΒΑΝΟΝΤΑΣ ΥΠΟΨΗ ΟΤΙ

Page 126: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΘΕΩΡΟΥΜΕ ΟΤΙ υey ΚΑΙ υpy ΕΊΝΑΙ ΟΙ ΤΑΧΥΤΗΤΕΣ ΟΛΙΣΘΗΣΗΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΚΑΙ ΟΠΩΝ ΚΑΤΆ ΜΗΚΟΣ ΤΩΝ ΑΞΟΝΩΝ –y ΚΑΙ +y ΑΝΤΙΣΤΟΙΧΑ. ΜΕΤΑ ΤΗΝ ΑΠΟΚΑΤΑΣΤΑΣΗΣ ΙΣΟΡΡΟΠΙΑΣ ΘΑ ΙΣΧΥΕΙ

ΕΠΟΜΕΝΩΣ,

ΟΙ ΔΥΝΑΜΕΙΣ ΠΟΥ ΑΚΟΥΝΤΑΙ ΣΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΣΤΙΣ ΟΠΕΣ ΕΙΝΑΙ

ΛΑΜΒΑΝΟΝΤΑΣ ΥΠΟΨΗ ΟΤΙ

ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΤΕΛΙΚΑ

Page 127: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΠΌ ΤΙΣ ΠΡΟΗΓΟΥΜΕΝΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ‘ΟΤΙ

Page 128: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΠΌ ΤΙΣ ΠΡΟΗΓΟΥΜΕΝΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ‘ΟΤΙ

Page 129: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΠΌ ΤΙΣ ΠΡΟΗΓΟΥΜΕΝΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ‘ΟΤΙ

ΤΟ ΟΛΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΚΑΤΆ ΤΟΝ ΑΞΟΝΑ x EINAI

Page 130: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΠΌ ΤΙΣ ΠΡΟΗΓΟΥΜΕΝΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ‘ΟΤΙ

ΤΟ ΟΛΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΚΑΤΆ ΤΟΝ ΑΞΟΝΑ x EINAI

ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΩΝΤΑΣ ΤΟ Εx ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ

Page 131: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΠΌ ΤΙΣ ΠΡΟΗΓΟΥΜΕΝΕΣ ΕΞΙΣΩΣΕΙΣ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ‘ΟΤΙ

ΤΟ ΟΛΙΚΟ ΡΕΥΜΑ ΚΑΤΆ ΤΟΝ ΑΞΟΝΑ x EINAI

ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΩΝΤΑΣ ΤΟ Εx ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ

ΚΑΙ ΕΠΕΙΔΗ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΤΕΛΙΚΑ

Page 132: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΔΟΜΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΩΝ ΖΩΝΩΝ ΣΤΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ

ΈΝΑ ΣΤΕΡΕΟ ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΖΕΤΑΙ ΩΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΣ ΌΤΑΝ Η ΑΝΩΤΕΡΗ

ΚΑΤΕΙΛΗΜΜΕΝΗ ΖΩΝΗ (ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ) ΕΊΝΑΙ ΕΝΤΕΛΩΣ

ΚΑΤΕΙΛΗΜΜΕΝΗ ΣΕ ΘΕΡΜΟΚΡΑΣΙΑ Τ=0 Κ ΑΛΛΑ Η ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ

ΑΠΌΣΤΑΣΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΤΑΞΗΣ

ΤΩΝ 2,0 eV.

Page 133: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΔΟΜΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΩΝ ΖΩΝΩΝ ΣΤΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ

Η ΑΠΛΟΥΣΤΕΡΗ ΔΟΜΗ ΕΝΌΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥ ΦΑΙΝΕΤΑΙ ΣΤΟ ΣΧΗΜΑ, ΑΠΌ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΌΤΙ

Page 134: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΔΟΜΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΩΝ ΖΩΝΩΝ ΣΤΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ

Η ΑΠΛΟΥΣΤΕΡΗ ΔΟΜΗ ΕΝΌΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥ ΦΑΙΝΕΤΑΙ ΣΤΟ ΣΧΗΜΑ, ΑΠΌ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΌΤΙ

Page 135: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΔΟΜΗ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΩΝ ΖΩΝΩΝ ΣΤΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ

Η ΑΠΛΟΥΣΤΕΡΗ ΔΟΜΗ ΕΝΌΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥ ΦΑΙΝΕΤΑΙ ΣΤΟ ΣΧΗΜΑ, ΑΠΌ ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΌΤΙ

me ΕΗ ΕΝΕΡΓΟΣ ΜΑΖΑ ΤΟΥ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΟΥ ΕΊΝΑΙ

Page 136: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΝΔΟΓΕΝΕΙΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ

ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΟΙ ΟΠΕΣ ΑΠΟΤΕΛΟΥΝ ΤΟΥΣ ΦΟΡΕΙΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΡΕΥΜΑΤΟΣ ΣΕ ΑΝΤΙΔΙΑΣΤΟΛΗ ΜΕ ΤΟΥΣ ΦΟΡΕΙΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΡΕΥΜΑΤΟΣ ΣΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΜΟΝΟ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ. Η ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΘΟΡΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟ ΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΦΟΡΕΩΝ, ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΓΙΑ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΘΑ ΚΑΘΟΡΙΣΤΕΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ FERMI-DIRAC.

Page 137: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΝΔΟΓΕΝΕΙΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ

ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΟΙ ΟΠΕΣ ΑΠΟΤΕΛΟΥΝ ΤΟΥΣ ΦΟΡΕΙΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΡΕΥΜΑΤΟΣ ΣΕ ΑΝΤΙΔΙΑΣΤΟΛΗ ΜΕ ΤΟΥΣ ΦΟΡΕΙΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΡΕΥΜΑΤΟΣ ΣΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΜΟΝΟ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ. Η ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΘΟΡΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΦΟΡΕΩΝ, ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΓΙΑ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΘΑ ΚΑΘΟΡΙΣΤΕΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ FERMI-DIRAC.ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΤΑ ΟΠΟΙΑ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ Η ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ. ΓΙΑ ΝΑ ΒΡΕΘΟΥΝ ΌΜΩΣ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΥΤΉ ΠΡΕΠΕΙ ΝΑ ΕΧΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΠΟΛY ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ FERMI, Η ΟΠΟΙΑ ΒΡΙΣΚΕΤΑΙ ΣΤΟ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΧΑΣΜΑ ΜΕΤΑΞΥ ΖΩΝΗΣ ΣΘΕΝΟΥΣ ΚΑΙ ΖΩΝΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ. ΠΟΥ ΑΚΡΙΒΩΣ ΒΡΙΣΚΕΤΑΙ ΘΑ ΥΠΟΛΓΙΣΤΕΙ ΣΤΗΝ ΣΥΝΕΧΕΙΑ ΤΗΣ ΑΝΑΠΤΥΞΗΣ ΤΗΣ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗΣ ΘΕΩΡΙΑΣ FERMI FERMI-DIRAC ΓΙΑ ΤΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ.

Page 138: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΕΝΔΟΓΕΝΕΙΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΙ

ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΚΑΙ ΟΙ ΟΠΕΣ ΑΠΟΤΕΛΟΥΝ ΤΟΥΣ ΦΟΡΕΙΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΡΕΥΜΑΤΟΣ ΣΕ ΑΝΤΙΔΙΑΣΤΟΛΗ ΜΕ ΤΟΥΣ ΦΟΡΕΙΣ ΗΛΕΚΤΡΙΚΟΥ ΡΕΥΜΑΤΟΣ ΣΤΑ ΜΕΤΑΛΛΑ ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΜΟΝΟ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ. Η ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΚΑΘΟΡΙΖΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΟΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΦΟΡΕΩΝ, ΤΟ ΟΠΟΙΟ ΓΙΑ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΘΑ ΚΑΘΟΡΙΣΤΕΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗ FERMI-DIRAC.ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΣΤΑ ΟΠΟΙΑ ΟΦΕΙΛΕΤΑΙ Η ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ ΒΡΙΣΚΟΝΤΑΙ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ. ΓΙΑ ΝΑ ΒΡΕΘΟΥΝ ΌΜΩΣ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΑΥΤΉ ΠΡΕΠΕΙ ΝΑ ΕΧΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ ΠΟΛY ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ FERMI, Η ΟΠΟΙΑ ΒΡΙΣΚΕΤΑΙ ΣΤΟ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΧΑΣΜΑ ΜΕΤΑΞΥ ΖΩΝΗΣ ΣΘΕΝΟΥΣ ΚΑΙ ΖΩΝΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ. ΠΟΥ ΑΚΡΙΒΩΣ ΒΡΙΣΚΕΤΑΙ ΘΑ ΥΠΟΛΓΙΣΤΕΙ ΣΤΗΝ ΣΥΝΕΧΕΙΑ ΤΗΣ ΑΝΑΠΤΥΞΗΣ ΤΗΣ ΣΤΑΤΙΣΤΙΚΗΣ ΘΕΩΡΙΑΣ FERMI FERMI-DIRAC ΓΙΑ ΤΟΥΣ ΗΜΙΑΓΩΓΟΥΣ.Η ΒΑΣΙΚΗ ΥΠΟΘΕΣΗ ΕΊΝΑΙ ΌΤΙ Η ΕΝΕΡΕΓΕΙΑ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΕΊΝΑΙ ΠΟΛΎ ΜΕΓΑΛΥΤΕΡΗ ΑΠΌ ΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑ FERMI ΕΠΕΙΔΗ ΤΑ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΑ ΠΡΕΠΕΙ ΝΑ ΥΠΕΡΠΗΔΗΣΟΥΝ ΤΟ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΟ ΧΑΣΜΑ Eg . ΘΑ ΠΡΕΠΕΙ ΕΠΙΣΗΣ ΝΑ ΙΣΧΥΕΙ E-E F >>KbT

Page 139: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 140: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 141: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΜΕ ΑΥΤΉ ΤΗΝ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΗ Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ FERMI-DIRAC ΠΑΙΡΝΕΙ ΤΗΝ ΜΟΡΦΗ

Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

Page 142: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 143: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΜΕ ΑΥΤΉ ΤΗΝ ΠΡΟΣΕΓΓΙΣΗ Η ΣΥΝΑΡΤΗΣΗ FERMI-DIRAC ΠΑΙΡΝΕΙ ΤΗΝ ΜΟΡΦΗ

Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΤΟ ΠΛΗΘΟΣ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΤΗΣ ΖΩΝΗΣ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑΣ ΠΟΥ ΕΧΟΥΝ ΕΝΕΡΓΕΙΕΣ ΜΕΤΑΞΥ Ε ΚΑΙ Ε+de ΕΊΝΑΙ

ΚΑΙ

Page 144: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 145: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΟΥΜΕ ΤΟ ΑΝΩ ΟΡΙΟ ΤΟΥ ΟΛΟΚΛΗΡΩΜΑΤΟΣ ΜΕ ΤΟ ∞ ΕΠΕΙΔΗ ΤΟ ΟΛΟΚΛΗΡΩΜΑ ΜΕΙΩΝΕΤΑΙ ΕΚΘΕΤΙΚΑ. ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΓΙΑ ΤΗΝ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ

Page 146: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΟΥΜΕ ΤΟ ΑΝΩ ΟΡΙΟ ΤΟΥ ΟΛΟΚΛΗΡΩΜΑΤΟΣ ΜΕ ΤΟ ∞ ΕΠΕΙΔΗ ΤΟ ΟΛΟΚΛΗΡΩΜΑ ΜΕΙΩΝΕΤΑΙ ΕΚΘΕΤΙΚΑ. ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΓΙΑ ΤΗΝ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ

ΑΛΛΑΓΗ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ:

Page 147: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΟΥΜΕ ΤΟ ΑΝΩ ΟΡΙΟ ΤΟΥ ΟΛΟΚΛΗΡΩΜΑΤΟΣ ΜΕ ΤΟ ∞ ΕΠΕΙΔΗ ΤΟ ΟΛΟΚΛΗΡΩΜΑ ΜΕΙΩΝΕΤΑΙ ΕΚΘΕΤΙΚΑ. ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΓΙΑ ΤΗΝ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ

ΑΛΛΑΓΗ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ:

ΚΑΙ ΤΟ ΟΛΟΚΛΗΡΩΜΑ ΓΙΝΕΤΑΙ

Page 148: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΑΝΤΙΚΑΘΙΣΤΟΥΜΕ ΤΟ ΑΝΩ ΟΡΙΟ ΤΟΥ ΟΛΟΚΛΗΡΩΜΑΤΟΣ ΜΕ ΤΟ ∞ ΕΠΕΙΔΗ ΤΟ ΟΛΟΚΛΗΡΩΜΑ ΜΕΙΩΝΕΤΑΙ ΕΚΘΕΤΙΚΑ. ΤΕΛΙΚΑ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΓΙΑ ΤΗΝ ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ

ΑΛΛΑΓΗ ΜΕΤΑΒΛΗΤΗΣ:

ΚΑΙ ΤΟ ΟΛΟΚΛΗΡΩΜΑ ΓΙΝΕΤΑΙ

ΠΟΥ ΕΊΝΑΙ ΤΗΣ ΜΟΡΦΗΣ

Page 149: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΤΟ ΤΕΛΙΚΟ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΕΙΝΑΙ

Page 150: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΤΟ ΤΕΛΙΚΟ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΕΙΝΑΙ

Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΝΑ ΚΑΤΑΛΑΜΒΑΝΕΙ ΜΙΑ ΟΠΗ ΣΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

Page 151: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΤΟ ΤΕΛΙΚΟ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΕΙΝΑΙ

Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΝΑ ΚΑΤΑΛΑΜΒΑΝΕΙ ΜΙΑ ΟΠΗ ΣΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΑΝ ΛΑΒΟΥΜΕ ΥΠΟΨΗ ΌΤΙ

Page 152: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΤΟ ΤΕΛΙΚΟ ΑΠΟΤΕΛΕΣΜΑ ΕΙΝΑΙ

Η ΠΙΘΑΝΟΤΗΤΑ ΝΑ ΚΑΤΑΛΑΜΒΑΝΕΙ ΜΙΑ ΟΠΗ ΣΤΗΝ ΕΝΕΡΓΕΙΑΚΗ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΕΊΝΑΙ ΙΣΗ ΠΡΟΣ

ΕΠΟΜΕΝΩΣ, ΑΝ ΛΑΒΟΥΜΕ ΥΠΟΨΗ ΌΤΙ

ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΤΕΛΙΚΑ

Page 153: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

Page 154: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΚΑΙ Η ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΩΝ ΟΠΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

Page 155: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΚΑΙ Η ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΩΝ ΟΠΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΟΠΟΤΕ ΑΚΟΛΟΥΘΩΝΤΑΣ ΤΗΝ ΙΔΙΑ ΜΕΘΟΔΟΛΟΓΙΑ ΌΠΩΣ ΚΑΙ ΓΙΑ ΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΤΕΛΙΚΑ

Page 156: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

ΌΜΩΣ ΣΕ ΈΝΑ ΕΝΔΟΓΕΝΗ ΗΜΙΑΓΩΓΟ

Page 157: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΚΑΙ Η ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΩΝ ΟΠΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

Page 158: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Η ΠΥΚΝΟΤΗΤΑ ΚΑΤΑΣΤΑΣΕΩΝ ΣΤΗΝ ΖΩΝΗ ΣΘΕΝΟΥΣ ΔΙΝΕΤΑΙ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΚΑΙ Η ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΩΝ ΟΠΩΝ ΑΠΌ ΤΗΝ ΣΧΕΣΗ

ΟΠΟΤΕ ΑΚΟΛΟΥΘΩΝΤΑΣ ΤΗΝ ΙΔΙΑ ΜΕΘΟΔΟΛΟΓΙΑ ΌΠΩΣ ΚΑΙ ΓΙΑ ΤΗΝ ΣΥΓΚΕΝΤΡΩΣΗ ΤΩΝ ΗΛΕΚΤΡΟΝΙΩΝ ΠΡΟΚΥΠΤΕΙ ΤΕΛΙΚΑ

Page 159: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 160: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Ενδογενές πυρίτιο έχει συγκεντρώσεις ηλεκτρονίων και οπών

και ευκινησίες και

αντίστοιχα. Υπολογίστε τον συντελεστή Hall και

να τον συγκρίνετε με τον συντελεστή Hall ενός μετάλλου.

Λύση Χρησιμοποιούμε την σχέση

Αφού μετατρέψουμε τα δεδομένα στο SI.

Υπολογίζουμε τον λόγο b

Page 161: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

και στην συνέχεια τον συντελεστή Hall

Ο συντελεστής Hall για τον χαλκό είναι

Page 162: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Βρείτε την συγκέντρωση των ηλεκτρονίων ενός ημιαγωγού όταν ο

συντελεστής Hall είναι ίσος προς μηδέν. Δίνεται ότι

και οι ευκινησίες είναι ίσες προς

.

Υπολογίστε τις συγκεντρώσεις των ηλεκτρονίων και των οπών.

Λύση.

Ο συντελεστής Hall όταν υπάρχουν ηλεκτρόνια και οπές δίνεται

από την σχέση

όπου . Για να είναι μηδέν ο συντελεστής Hall θα πρέπει να

μηδενίζεται ο αριθμητής, δηλαδή θα πρέπει να ισχύει

Page 163: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Από την σχέση αυτή προκύπτει

Αντικαθιστούμε τις τιμές οπότε προκύπτει η συγκέντρωση των ηλεκτρονίων.

Για την συγκέντρωση των οπών έχουμε

οπότε προκύπτει τελικά

Page 164: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

Υποθέτοντας ότι οι ευκινησίες δε μεταβάλλονται ουσιαστικά

μεταβάλλοντας την συγκέντρωση των ηλεκτρονίων λόγω

doping προσδιορίστε την συγκέντρωση των ηλεκτρονίων για

την οποία ο συντελεστής Hall λαμβάνει μέγιστη θετική τιμή ή

και αρνητική. Οι τιμές των ευκινησιών είναι οι ίδιες με αυτές

της προηγούμενης άσκησης.

Λύση.

Χρησιμοποιούμε και πάλι την σχέση

και υπολογίζουμε την παράγωγο

Page 165: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM
Page 166: ΗΛΕΚΤΡΙΚΗ ΑΓΩΓΙΜΟΤΗΤΑ –ΝΟΜΟΣ ΤΟΥ  OHM

0.1 1 10-0.6

-0.5

-0.4

-0.3

-0.2

-0.1

0.0

0.1

0.2

(en i)R

H

n/ni